- •Глава I. Физические основы механики
- •§ 1. Введение. Предмет физики. Методы физического исследования
- •§ 2. Роль физики в развитии техники и влияние техники на развитие физики
- •§ 3. Механика и её разделы. Система отсчета. Траектория, длина пути и вектор перемещения
- •§ 4. Скорость
- •§ 5. Ускорение и его составляющие
- •§ 6. Угловая скорость и угловое ускорение
- •Глава II. Динамика материальной точки
- •§ 7. Первый закон Ньютона.Масса. Импульс
- •§ 8. Второй закон Ньютона
- •§ 9. Третий закон Ньютона
- •§ 10. Закон сохранения импульса
- •§ 11. Принцип относительности Галилея. Преобразование Галилея
- •§ 12. Силы в механике
- •§ 13. Энергия. Работа и мощность
- •§ 14. Кинетическая и потенциальная энергия механической системы
- •§ 15. Закон сохранения и превращения энергии
- •§16. Удар абсолютно упругих и неупругих тел
- •Глава III. Механика твердого тела
- •§ 17. Момент инерции
- •§ 18. Кинетическая энергия вращения
- •§ 19. Момент силы. Основное уравнение динамики вращательного движения твердого тела
- •§ 20. Момент импульса и закон его сохранения
- •Глава IV. Основы молекулярной физики
- •§ 21. Основы молекулярно-кинетической теории газов
- •§ 22. Термодинамическое состояние тела
- •§ 23. Идеальный газ
- •§ 24. Уравнение состояния идеального газа
- •§ 25. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеальных газов
- •§ 26. Скорости, характеризующие состояние газа
- •§ 27. Средняя длина свободного пробега молекул
- •§ 28. Явления переноса
- •Глава V. Основы термодинамики
- •§ 29. Внутренняя энергия термодинамической системы
- •§ 30. Число степеней свободы
- •§ 31. Первое начало термодинамики
- •§ 32. Работа газа при его расширении
- •§ 33. Теплоемкость
- •§ 34. Молярная теплоемкость при постоянном объеме
- •§ 35. Молярная теплоемкость при постоянном давлении. Уравнение Майера
- •§ 36. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам
- •§ 37. Адиабатический процесс
- •§ 38. Политропические процессы
- •§ 39. Обратимые и необратимые процессы. Круговой процесс (цикл)
- •§ 40. Кпд кругового процесса
- •§ 41. Энтропия
- •§ 42. Второе начало термодинамики
- •§ 43. Третье начало термодинамики
- •§ 44. Тепловые двигатели и холодильные двигатели
- •§ 45. Теорема Карно.Цикл Карно
- •Глава VI. Реальные газы. Жидкости. Твердые тела
- •§ 46. Уравнение Ван-дер-ваальса
- •§ 47. Изотермы реальных газов
- •§ 48. Свойства жидкостей. Поверхностное натяжение
- •§ 49. Смачивание
- •§ 50. Капиллярность
- •§ 51. Явление капиллярности в быту, природе и технике
- •§ 52. Давление под искривленной поверхностью жидкости
- •§ 53. Кристаллические и аморфные твердые тела
- •§ 54. Изменение агрегатного состояния
- •§ 55. Фазовые переходы
- •§ 56. Диаграмма состояния
§ 25. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеальных газов
Пусть в сосуде объемом V находится идеальный газ массой m, состоящий из N молекул массой m0, движущихся с одинаковыми скоростями v. Концентрация молекул в газе по определению .
Если при соударении со стенками за время элементарной площадкев стенки сосуда передается импульс, то давление газа, оказываемое им на стенки сосуда.
При каждом соударении молекула, движущаяся перпендикулярно стенке, передает ей импульс . В среднем по направлению к стенке движется 1/6 часть всех молекул. Если рассмотреть три взаимно перпендикулярные оси, то в среднем только 1/3 молекул движется вдоль одной из осей и только половина из них ½(1/3) вдоль данного направления. Поэтому, за времяплощадкидостигнутмолекул и передадут ей импульсn.
Давление, оказываемое газом на стенку сосуда .
Если скорости молекул различны, то необходимо использовать среднюю квадратичную скорость.
- основное уравнение МКТ идеальных газов. (25.1)
С учетом соотношений иследует:
N
.
,
где использовано и.
Средняя кинетическая энергия поступательного движения одной молекулы идеального газа:
=. (25.2)
Отсюда следует, что при Т= 0К, = 0 – прекращается движение молекул газа.
Молекулярно-кинетическое толкование температуры: термодинамическая температура – есть мера средней кинетической энергии поступательного движения молекул газа.
§ 26. Скорости, характеризующие состояние газа
Скорость, при которой функция распределения молекул идеального газа по скоростям максимальна, называется наиболее вероятной скоростью.
Наиболее вероятная скорость ;
Средняя арифметическая скорость
Средняя квадратичная скорость .
Каково же распределение молекул в поле потенциальных сил? Эта задача была решена Больцманом, выдающимся австрийским физиком.
Рисунок 26.1
Рассмотрим изменение давления в столбе воздуха, находящегося в поле тяготения Земли, где знак " - " указывает на уменьшение давления с ростом высотыh.
.
С изменением высоты от h0до hдавление изменяется от р0 до р
. (26.1)
Выражение (26.1) называется барометрической формулой.
Так как высоты обозначаются относительно уровня моря, где давление считается нормальным, то выражение (26.1) может быть записано в виде
(26.2)
Прибор для определения высоты над земной поверхностью называется высотометром (или альтиметром). Из формулы (26.2) следует, что давление с высотой убывает тем быстрее, чем тяжелее газ.
Барометрическую формулу можно преобразовать, если воспользоваться выражением p=nkT
, где n– концентрация молекул на высоте h, n0– концентрация на высоте h=0.
Так как , ато, где- потенциальная энергия молекулы:
называется распределением Больцмана. (26.3)
Из него следует, что при постоянной температуре плотность газа больше там, где меньше потенциальная энергия его молекул. Если частицы имеют одинаковую массу и находятся в состоянии хаотического теплового движения, то распределение Больцмана справедливо в любом внешнем потенциальном поле, а не только в поле сил тяжести.