- •Глава 1. Теплопроводность.
- •Глава 2. Конвективный теплообмен.
- •Глава 3. Лучистый теплообмен.
- •Глава 4.Топливные нагревательные и термические печи
- •Глава 5. Расчет горения топлива.
- •Глава 1.Теплопроводность
- •1.1. Температурное поле, градиент температуры и
- •1.2. Дифференциальное уравнение распространения тепла
- •1.3. Условия однозначности: начальные и граничные условия
- •1.4. Теплопроводность при стационарном тепловом режиме
- •1.5.Теплопроводность цилиндрической стенки (трубы)
- •1.6.Теплопроводность при нестационарном тепловом
- •1.7. О подобии физических процессов
- •1.8. Критериальные уравнения теплопроводности
- •Глава 2 конвективный теплообмен
- •2.1. Виды движения теплоносителя
- •Коэффициент кинематической вязкости ν, коэффициент теплопроводности λ и критерий Прандтля Pr для воздуха и дымовых газов среднего состава(11% н2о и 13% со2)
- •2.2. Динамический и тепловой пограничные слои
- •2.3. Критериальные уравнения конвективного
- •Главнейшие безразмерные критерии тепловых и гидродинамических процессов
- •2.4. Условия подобия конвективного теплообмена
- •2.5. Моделирование аэродинамических процессов
- •Глава3 .Лучистый теплообмен
- •3.1. Основные понятия
- •Вид излучения Длина волны, мкм
- •3.2. Поглощение, отражение и пропускание лучистой энергии
- •3.3. Виды лучистых потоков
- •3.4. Основные законы теплового излучения Закон Планка
- •Видимое излучение
- •Закон Стефана-Больцмана
- •Закон Ламберта
- •Глава 4.Топливные нагревательные и термические печи.
- •4.1. Нагревательные колодцы
- •4.2. Методические нагревательные печи
- •4.3.Проходные и протяжные печи для термической обработки
- •Глава 5. Расчет горения топлива
- •5.1 Основные сведения о топливе
- •5.2 Теплота сгорания топлива
Глава 1.Теплопроводность
1.1. Температурное поле, градиент температуры и
плотность теплового потока
Картина распределения температур в пространстве, занятом телом, характеризуется температурным полем, представляющим собой совокупность значений температур t в данный момент времени для всех точек этого пространства.
Если температура является функцией одних только пространственных координат (х,у,z), то такое поле называется стационарным или установившимся. Однако часто температура каждой точки тела зависит также и от времени , т.е.t = f(x,у,z,), и тогда поле называетсянестационарным или неустановившимся. Так, например, нагревающаяся в печи стальная заготовка имеет нестационарное поле, а в прогревшейся стенке здания температура каждой точки не меняется во времени и ее температурное поле будет стационарным. Геометрическое место точек, имеющих одинаковую температуру, называют изотермической поверхностью. Так как в одной и той же точке не может быть двух различных температур, то изотермические поверхности не могут пересекаться и они замыкаются на себя, располагаясь внутри тела или на границах его.
Если взять две близко расположенные друг к другу изотермические поверхности (рис.1.1) с температурами t и t+t, то, перемещая точку О в направлении х, пересекающем изотермы, будем наблюдать изменение температуры. Наибольшее изменение температуры на единицу длины будет в направлении нормали n к изотермическим поверхностям.
Рис.1.1. К определению температурного градиента
Предел отношения изменения температуры к расстоянию между изотермами по нормали n называют температурным градиентом
,град/м. (1.1)
Температурный градиент является вектором, направленным по нормали к изотермической поверхности, причем за положительное направление вектора принимается направление в сторону возрастания температур, т.е. >0. Если же вектор направлен в сторону убывающей температуры, то производная будет отрицательной. Температурный градиент показывает, насколько интенсивно (резко) меняется температура в толще тела и является важной величиной, определяющей многие физические явления (появление трещин в хрупком теле от неравномерного нагрева, термические деформации и т.д.). Количество тепла Q, проходящее в единицу времени через изотермическую поверхность F, называют тепловым потоком. Плотность теплового потока q на 1 м² поверхности называют удельным тепловым потоком, плотностью теплового потока или тепловой нагрузкой поверхности нагрева.
q=Q/F,Вт/м2 . (1.2)
Величины Q и q являются векторами, направленными по нормали к изотермической поверхности, причем за положительное направление принимается направление в сторону уменьшения температуры. Векторы теплового потока и градиента температур противоположны.
Линии, касательные к которым совпадают с направлением вектора теплового потока, называют линиями теплового потока; эти линии перпендикулярны к изотермическим поверхностям
(рис.1.2)
Рис.1.2. Изотермы и линии теплового потока
Основной закон теплопроводности формулируется следующим образом: плотность теплового потока пропорциональна градиенту температуры
, (1.3)
где - коэффициент теплопроводности, являющийся в формуле (1.3) коэффициентом пропорциональности.
Формулировка основного закона теплопроводности принадлежит французскому ученому Фурье. Этот закон, сформулирован-
ный в виде гипотезы, был подтвержден многочисленными опытами.
Для наиболее простого случая когда тепло распространяется в плоской однородной стенке только в одном направлении (вдоль оси х), закон Фурье имеет вид
,Вт/м2. (1.4)
Знак минус в уравнении (1.4) поставлен потому, что тепло распространяется в сторону падения температуры и, следовательно, приращение температуры в этом направлении имеет отрицательное значение.
Общее количество тепла, переданное теплопроводностью через стенку поверхностью F, м², за время , составит
,Дж. (1.5)
Величина коэффициента теплопроводности , зависит от природы тел и от их температуры. Для большинства материалов эта зависимость линейная
, (1.6)
где и—значения коэффициентов теплопроводности соответственно при 0°С и приt°С;
b—постоянная, определяемая из опыта.
В табл. 1.1 приведены некоторые данные о значениях коэффициента теплопроводности для разных веществ. Из нее видно, что наихудшими проводниками тепла являются газы, для которых = 0,006 - 0,6 Вт/(м·град). Некоторые чистые металлы, наоборот, отличаются высокими значениямии для них величина его колеблется от 12 до 420 Вт/(м·град). Примеси к металлам вызывают значительное уменьшение коэффициента теплопроводности. Так, у чугунатем меньше, чем больше содержится в чугуне углерода. Для строительных материалов= 0,16 - 1,4 Вт/(м·град). Пористые материалы, плохо проводящие тепло, называюттеплоизоляционными и для них значения находятся в пределах от
0,02 до 0,23 Вт/(м·град). К этим материалам относят шлаковату, минеральную шерсть, диатомит, ньювель, совелит, асбест и др. Чем более порист материал, т.е. чем больше содержится в нем пузырьков малотеплопроводного воздуха, чем меньше его плотность, тем менее он теплопроводен. Очень широкое применение получил теплоизоляционный материал диатомит, в 1 см3 которого содержится до 2·106 скорлупок, заполненных внутри воздухом.
В табл. 1.1 приведены также данные о плотности некоторых тел.
Таблица 1.1
Плотность ρ и коэффициент теплопроводности λ некоторых газов, металлов и строительных материалов
Материалы |
, кг/м3 |
, Вт/(м·град) |
Газы, |
- |
0,006—0,60 |
В том числе: |
|
|
воздух 0—1000°С при 100 кН/м2 |
1,293-0,276 |
0,023—0,07 |
углекислота. 0—600°С при 100 кН/м2 |
1,978-0,618 |
0,014-0,06 |
метан 0—600°С при 100 кН/м2 |
0,717-0,224 |
0,030—0,14 |
Капельные жидкости: |
|
0,09—0,68 |
вода 0—100°С |
|
0,14—0,27 |
Металлы, |
|
12—420 |
в том числе: |
|
|
алюминий при 20°С |
2670 |
200 |
чугун (3%С) при 20°С |
7220 |
55 |
сталь (углеродистая) при 100°С |
7900 |
62 |
медь при 20°С |
8800 |
360-370 |
серебро при 20°С |
10500 |
400 |
|
|
|
Огнеупорные и строительные материалы, |
|
От 0,1 до 1,4 |
в том числе: |
|
|
карборундовые изделия |
2300-2600 |
21-0,0105tcp |
кирпич динасовый |
1900-1950 |
l,58+ 0,00038tcp |
кирпич шамотный |
1800-1900 |
0,7+ 0,00064tcp |
шлакобетон набивной при 20°С |
2200 |
0,7 |
кладка из красного кирпича при 20°С |
1600-1700 |
1,3 |
Теплоизоляционные материалы, |
|
|
в том числе: |
|
|
асбест |
340 |
0,157+ 0,00014tcp |
зонолит (вермикулит) |
150-250 |
0,0739+ 0,000286tcp |
совелит |
230-250 |
0,083+0,000104tсp |
диатомит молотый |
400-500 |
0,105+ 0,000233tсp |
диатомитовый кирпич |
500-600 |
0,158+ 0,00031tсp |