- •«Тюменский государственный нефтегазовый университет»
- •Физика, часть 2
- •1.Электростатика
- •1.1.Электрические заряды и электрическое поле. Принцип суперпозиций полей
- •1.2.Понятие о плотности заряда
- •1.3.Применение принципа суперпозиции к расчету электростатических полей. Электростатическое поле на оси заряженного кольца
- •Подставим выражение (1.14) в формулу (1.13) и вынесем за знак интеграла постоянные величины, получим:
- •1.4.Геометрическое описание электрического поля. Поток вектора напряжённости
- •1.5. Поток вектора напряжённости электростатического поля
- •Потоком вектора через бесконечно малую площадку называется скалярное произведение
- •1.6.Теорема Остроградского-Гаусса
- •1.7. Применение теоремы Остроградского-Гаусса к расчёту электростатических полей
- •Поле бесконечной равномерно заряженной по поверхности плоскости.
- •2. Поле двух бесконечных параллельных плоскостей, заряженных разноимённо.
- •3.Поле бесконечного равномерно заряженного по поверхности цилиндра
- •4.Поле равномерно заряженной по поверхности сферы
- •1.8. Работа сил электростатического поля. Потенциал
- •Подставим выражения (1.47) и (1.48) в формулу (1.46), получим:
- •1.9. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля
- •1. 10. Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом
- •1.11. Вычисление потенциала по напряженности поля
- •2.Электрическое поле в веществе
- •2.1.Электрическое поле в диэлектриках. Диполь и дипольный момент. Поляризованность
- •Внутреннее электрическое поле в диэлектрике (микрополе) достигает величины Евнутр. 1011 в/м. Внешние поля Евнеш.. 107 в/м.
- •Поляризованность диэлектрика определится выражением:
- •Безразмерная величина показывает, во сколько раз напряженность поля в диэлектрике меньше, чем в вакууме. Она называется относительной диэлектрической проницаемостью вещества.
- •2.2.Виды диэлектриков и механизм поляризации
- •2.3. Сегнетоэлектрики и их свойства
- •2.4. Пьезоэлектрический эффект
- •2.5. Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике
- •2.5. Проводники в электрическом поле
- •2.6. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы.
- •2.6. Параллельное и последовательное соединение конденсаторов
- •2.7. Энергия электрического поля
- •3. Постоянный электрический ток
- •3.1.Характеристики электрического тока
- •3.2.Законы Ома и Джоуля-Ленца для однородного проводника
- •Разность потенциалов на концах цилиндра равна
- •Сопротивление цилиндра выражается формулой
- •3.3.Сторонние силы. Э.Д.С. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •Второй интеграл равен разности потенциалов на концах участка:
- •Это выражение называется законом Ома для неоднородного участка цепи.
- •3.4. Правила Кирхгофа
- •3.5. Классическая электронная теория металлов
- •Вывод закона Ома на основе электронной теории
- •Вывод закона Джоуля-Ленца на основе электронной теории
- •Вывод закона Видемана-Франца на основе электронной теории
- •3.6. Достоинства и затруднения классической электронной теории металлов Классическая электронная теория металлов (как и любая другая теория) имеет свои достоинства и недостатки.
- •3.7. Работа выхода электронов из метала. Термоэлектронная эмиссия
- •4. Магнитное поле в вакууме
- •4.1. Магнитная индукция. Закон Ампера.
- •4.2. Магнитное поле в вакууме. Закон Био-Савара - Лапласа.
- •4.3. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •4.4. Магнитное поле кругового тока
- •4.5. Магнитный момент витка с током
- •4.6. Магнитное поле движущегося заряда
- •4.7. Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магнитной индукции. Закон полного тока
- •Из рисунка следует, что
- •4.8. Применение закона полного тока. Магнитное поле соленоида и тороида
- •Подставляя (4.43) в (4.42) и производя сокращения, получим:
- •4.9. Сила Лоренца
- •4.10. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Период обращения частицы по окружности равен:
- •4.11. Эффект Холла
- •4.12. Механическая работа в магнитном поле
- •4.13. Магнитный поток
- •П отоком вектора магнитной индукции сквозь бесконечно малую площадку (магнитным потоком) называется скалярное произведение
- •4.14. Контур с током в однородном магнитном поле
- •4.15. Контур с током в неоднородном магнитном поле
- •5. Магнитное поле в веществе
- •5.1. Намагничивание вещества. Вектор намагниченности
- •5.2. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •5.3. Магнитные моменты электронов и атомов
- •Движущийся по орбите электрон обладает моментом импульса:
- •5.4. Влияние магнитного поля на орбитальное движение электронов. Объяснение диамагнетизма
- •5.5. Парамагнетизм
- •5.6. Классификация магнетиков
- •5.7. Ферромагнетики и их свойства
- •5.8. Доменная структура и механизм намагничивания ферромагнетиков
- •5.9. Антиферромагнетизм. Ферримагнетизм. Ферриты
- •6. Электромагнитная индукция
- •6.1. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •6.2. Природа электромагнитной индукции
- •6.3. Токи Фуко
- •6.4. Явление самоиндукции. Э.Д.С. Самоиндукции. Индуктивность
- •6.5. Явление взаимной индукции. Взаимная индуктивность. Трансформаторы
- •6.6. Токи при размыканиии и замыкании цепи
- •Задача об исчезновении тока при размыкании цепи
- •Задача об установлении тока при замыкании цепи
- •6.6. Энергия магнитного поля. Объёмная плотность энергии
4.15. Контур с током в неоднородном магнитном поле
Рассмотрим малый виток с током, находящийся в неоднородном магнитном поле. Введём следующие предположения.
Пусть направление возрастания магнитной индукции совпадает с направлением вектора .
Линии вектора симметричны относительно центра витка.
Магнитный момент витка параллелен вектору (рис. 4.27).
С илы , действующие на отдельные участки контура, перпендикулярны и и составляют некоторый угол с плоскостью витка. Разложим эти силы на составляющие: параллельные плоскости витка и перпендикулярные плоскости витка .
Составляющие будут растягивать (или сжимать) контур. Составляющие , складываясь, создадут некоторую силу . Эта сила стремится переместить (втянуть) контур в область более сильного поля, если . Аналогично, можно показать, что если , то контур будет выталкиваться из области сильного поля.
Найдём выражение для силы . Пусть контур смещается в направлении на величину . Тогда механическая работа сил поля равна
. (4.84)
Если площадь контура достаточно мала, то магнитный поток сквозь него равен , тогда изменение магнитного потока определится выражением:
. (4.85)
Подставим выражение (4.85) в формулу (4.84), получим:
, или . (4.86)
Таким образом, сила, действующая на малый контур с током в неоднородном магнитном поле, пропорциональна его магнитному моменту и быстроте изменения поля.
5. Магнитное поле в веществе
5.1. Намагничивание вещества. Вектор намагниченности
До сих пор мы рассматривали магнитное поле, создаваемое токами, текущими в проводниках (токами проводимости или макротоками). Будем называть магнитное поле, создаваемое токами проводимости, внешним магнитным полем, и магнитную индукцию обозначать .
При внесении во внешнее поле какого–либо вещества магнитное поле изменяется. Всякое вещество является магнетиком, то есть способно под действием магнитного поля намагничиваться - приобретать магнитный момент. Намагниченное вещества создает свое магнитное поле, индукцию которого обозначим . Результирующее поле в магнетике будет определяться суперпозицией полей и :
. (5.1)
Для объяснения намагничивания Ампером была предложена гипотеза. Рассмотрим ее сущность.
В молекулах вещества циркулируют круговые токи (микротоки). Каждый молекулярный ток обладает магнитным моментом и создает вокруг себя магнитное поле. В отсутствие внешнего поля ( ) молекулярные токи и их магнитные моменты ориентированы хаотически. Их суммарный магнитный момент и суммарное поле равны нулю (рис.5.1).
Под действием внешнего поля магнитные моменты приобретают преимущественную ориентацию в направлении поля. Суммарный магнитный момент и суммарное поле уже не равны нулю – вещество намагничивается.
Количественной характеристикой степени намагничивания вещества является вектор намагниченности - магнитный момент единицы объема вещества. Пусть - магнитный момент отдельной молекулы. Тогда
. (5.2)
Суммируются магнитные моменты всех молекул, находящихся в физически бесконечно малом объеме .
Если концентрация молекул равна , а средний магнитный момент молекулы равен , то намагниченность определится формулой:
. (5.3)