- •1.Закон сохранения электрического заряда
- •2. Закон Кулона. Принцип суперпозиции
- •3. Электростатическое поле. Напряженность электростатического поля
- •6. Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •7. Работа электрического поля.
- •8. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля
- •9. Потенциал электростатического поля. Эквипотенциальные поверхности
- •10. Разность потенциалов.
- •11. Проводники в электростатическом поле
- •12.Экранирование
- •13. Электроемкость уединеного проводника.
- •14. Конденсаторы
- •15. Потенциальные и емкостный коэффициенты
- •16. Сторонние и связанные заряды. Поляризация и ее типы
- •17. Поляризованность.
- •18. Теорема Гаусса для поляризованности. Диэлектрическая восприимчивость.
- •19. Электрическое смещение. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •20. Условия на границе раздела двух диэлектрических сред
- •21. Энергия системы зарядов, уединенного проводника и конденсатора. Энергия электростатического поля
- •3. Энергия заряженного конденсатора.
- •22. Энергия электростатического поля.
- •23. Электрический ток, сила и плотность тока
- •24. Закон Ома для однородного проводника в дифференциальной и интегральной форме.
- •25. Закон Джоуля-Ленца
- •26. Сторонние силы. Эдс закон Ома для неоднородного участка
- •27. Правила Кирхгофа для разветвленных цепей
- •28. Элементы классической теории электропроводности
- •29. Магнитное поле и его характеристики
- •30. Закон Био — Савара — Лапласа и его применение к расчету магнитного поля
- •31. Контур с током. Магнитный момент контура с током. Сила и вращающий момент, действующий на виток.
- •32. Применение закона Био-Савара-Лапласа
- •2. Магнитное поле в центре кругового проводника с током
- •33. Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов
- •34. Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле
- •35. Сила Ампера
- •36. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •37. Поток вектора магнитной индукции.
- •38. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •39. Магнетики. Классификация и их свойства
- •40. Явление намагничивания и его характеристики
- •41. Намагниченность. Магнитное поле в веществе
- •42. Вектор напряженности магнитного поля и теорема о его циркуляции
- •43. Взаимосвязь между намагниченностью и напряженностью магнитного поля
- •45. Ферромагнетики и их свойства
- •46. Природа ферромагнетизма
- •47. Явление электромагнитной индукции (опыты Фарадея)
- •49. Основной закон электромагнитной индукции. Правило Ленца. Потокосцепление
- •50. Индуктивность контура. Самоиндукция
- •51. Переходные процессы в цепях с емкостью и индуктивностью
- •52. Взаимная индукция
- •53. Квазистационарные токи. Свободные колебания в контуре без активного сопротивления.
- •54. Свободные затухающие колебания. Логарифмический декремент затухания. Добротность.
- •55. Вынужденные электромагнитные колебания. Резонансные кривые
- •56. Неразветвленные цепи переменного тока. Векторные диаграммы
- •57. Генератор переменного тока
- •58. Фарадеевская и максвелловская трактовка явления электромагнитной индукции. Первое уравнение Максвелла
- •59. Ток смещения. Третье уравнение Максвелла
- •60. Система уравнений Максвелла в интегральной форме
- •61. Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
- •62. Плотность потока энергии электромагнитных волн. Вектор Умова-Пойтинга
11. Проводники в электростатическом поле
Если поместить проводник во внешнее электростатическое поле или его зарядить, то на заряды проводника будет действовать электростатическое поле, в результате чего они начнут перемещаться. Напряженность поля во всех точках внутри проводника равна нулю: Е==0.
Отсутствие поля внутри проводника означает, что поверхность проводника в электростатическом поле является эквипотенциальной.
Если проводнику сообщить некоторый заряд Q, то нескомпенсированные заряды располагаются только на поверхности проводника. Это следует непосредственно из теоремы Гаусса (89.3), согласно которой заряд Q, находящийся внутри проводника в некотором объеме, ограниченном произвольной замкнутой поверхностью, равен так как во всех точках внутри поверхности D=0.
Напряженность электростатического поля у поверхности проводника определяется поверхностной плотностью зарядов.
Если во внешнее электростатическое поле внести нейтральный проводник, то свободные заряды будут перемещаться: положительные — по полю, отрицательные — против поля. На одном конце проводника будет скапливаться избыток положительного заряда, на другом — избыток отрицательного. Эти заряды называются индуцированными. Явление перераспределения поверхностных зарядов на проводнике во внешнем электростатическом поле называется электростатической индукцией.
12.Экранирование
Электростатическая защита — экранирование тел, например измерительных приборов, от влияния внешних электростатических полей. Для защиты может быть использована густая металлическая сетка, которая, кстати, является эффективной при наличии не только постоянных, но и переменных электрических полей.
13. Электроемкость уединеного проводника.
C=Q/ называют электроемкостью уединенного проводника. Емкость уединенного проводника определяется зарядом, сообщение которого проводнику изменяет его потенциал на единицу. Емкость проводника зависит от его размеров и формы, но не зависит от материала, агрегатного состояния, формы и размеров полостей внутри проводника. Единица электроемкости — фарад (Ф): 1 Ф — емкость такого уединенного проводника, потенциал которого изменяется на 1В при сообщении ему заряда в 1 Кл. Емкость шара С = 40R.
14. Конденсаторы
Конденсатор – устройство, обладающие способностью при малых размерах и небольших относительно окружающих тел потенциалах накапливать значительные по величине заряды, иными словами, обладать большой емкостью.
В зависимости от формы обкладок конденсаторы делятся на плоские, цилиндрические и сферические.
Под емкостью конденсатора понимается физическая величина, равная отношению заряда Q, накопленного в конденсаторе, к разности потенциалов (1-2) между его обкладками: C=Q/(1-2). 1-2=d/(0), Q=S
Емкость цилиндрического конденсатора:
Емкость сферического конденсатора:
1. Параллельное соединение конденсаторов. У параллельно соединенных конденсаторов разность потенциалов на обкладках конденсаторов одинакова и равна А-B. Если емкости отдельных конденсаторов С1, С2, ..., Сn, то, согласно (94.1), их заряды равны Q1=C1(A-B), Q2=C2(A-B),а заряд батареи конденсаторов сумме Q
Полная емкость батареи
2. Последовательное соединение конденсаторов (рис. 145). У последовательно соединенных конденсаторов заряды всех обкладок равны по модулю, а разность потенциалов на зажимах батареи
С другой стороны, откуда