
- •1.Закон сохранения электрического заряда
- •2. Закон Кулона. Принцип суперпозиции
- •3. Электростатическое поле. Напряженность электростатического поля
- •6. Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •7. Работа электрического поля.
- •8. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля
- •9. Потенциал электростатического поля. Эквипотенциальные поверхности
- •10. Разность потенциалов.
- •11. Проводники в электростатическом поле
- •12.Экранирование
- •13. Электроемкость уединеного проводника.
- •14. Конденсаторы
- •15. Потенциальные и емкостный коэффициенты
- •16. Сторонние и связанные заряды. Поляризация и ее типы
- •17. Поляризованность.
- •18. Теорема Гаусса для поляризованности. Диэлектрическая восприимчивость.
- •19. Электрическое смещение. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •20. Условия на границе раздела двух диэлектрических сред
- •21. Энергия системы зарядов, уединенного проводника и конденсатора. Энергия электростатического поля
- •3. Энергия заряженного конденсатора.
- •22. Энергия электростатического поля.
- •23. Электрический ток, сила и плотность тока
- •24. Закон Ома для однородного проводника в дифференциальной и интегральной форме.
- •25. Закон Джоуля-Ленца
- •26. Сторонние силы. Эдс закон Ома для неоднородного участка
- •27. Правила Кирхгофа для разветвленных цепей
- •28. Элементы классической теории электропроводности
- •29. Магнитное поле и его характеристики
- •30. Закон Био — Савара — Лапласа и его применение к расчету магнитного поля
- •31. Контур с током. Магнитный момент контура с током. Сила и вращающий момент, действующий на виток.
- •32. Применение закона Био-Савара-Лапласа
- •2. Магнитное поле в центре кругового проводника с током
- •33. Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов
- •34. Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле
- •35. Сила Ампера
- •36. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •37. Поток вектора магнитной индукции.
- •38. Теорема Гаусса для магнитного поля
- •39. Магнетики. Классификация и их свойства
- •40. Явление намагничивания и его характеристики
- •41. Намагниченность. Магнитное поле в веществе
- •42. Вектор напряженности магнитного поля и теорема о его циркуляции
- •43. Взаимосвязь между намагниченностью и напряженностью магнитного поля
- •45. Ферромагнетики и их свойства
- •46. Природа ферромагнетизма
- •47. Явление электромагнитной индукции (опыты Фарадея)
- •49. Основной закон электромагнитной индукции. Правило Ленца. Потокосцепление
- •50. Индуктивность контура. Самоиндукция
- •51. Переходные процессы в цепях с емкостью и индуктивностью
- •52. Взаимная индукция
- •53. Квазистационарные токи. Свободные колебания в контуре без активного сопротивления.
- •54. Свободные затухающие колебания. Логарифмический декремент затухания. Добротность.
- •55. Вынужденные электромагнитные колебания. Резонансные кривые
- •56. Неразветвленные цепи переменного тока. Векторные диаграммы
- •57. Генератор переменного тока
- •58. Фарадеевская и максвелловская трактовка явления электромагнитной индукции. Первое уравнение Максвелла
- •59. Ток смещения. Третье уравнение Максвелла
- •60. Система уравнений Максвелла в интегральной форме
- •61. Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
- •62. Плотность потока энергии электромагнитных волн. Вектор Умова-Пойтинга
53. Квазистационарные токи. Свободные колебания в контуре без активного сопротивления.
Переменный ток
квазистац. тока в каждый момент времени
сила тока находится во внешних проводниках.
Переменный ток в цепи, для которой
выполняется соотношение t<<T
и для которой с высокой точностью можно
пользоваться законами постоянного
тока, называется квазистационарным
током.
Условия существования тока:
1)время передачи возмущений с эл цепи на расстоянии намного меньше периода индуктивности тока
2)
Колебания в контуре можно вызвать вызвав индуктивности ток (например включив магнитное поле).
Поскольку активное сопротивление контура , полная энергия остаётся постоянной. Если энергия конденсатора равна нулю, то энергия магнитного поля максимальна, и наоборот.
Энергия электрического
поля
аналогична потенциальной энергии mgh
или 1/2kx2, а энергия магнитного поля
аналогична кинетической энергии
;
L играет роль массы т, 1/С – роль коэффициента
жесткости k. Наконец, заряду q соответствует
смещение маятника из положения равновесия
х, силе тока I – скорость υ, а напряжению
U – ускорение а.
В соответствии со
вторым законом Кирхгофа (и законом
сохранения энергии), можно записать:
т.к.
тогда
получим
Введем обозначение:
– собственная частота контура, отсюда
получим основное уравнение колебаний
в контуре:
Решением этого уравнения является
выражение вида
Таким образом, заряд на обкладке конденсатора изменяется по гармоническому закону с собственной частотой контура ω0. Для периода колебаний справедлива формула Томсона:
Продифференцируем
по времени и получим выражение для тока:
Напряжение на
конденсаторе отличается от заряда на
1/С:
Таким образом, ток
опережает по фазе напряжение на
конденсаторе на π/2. На индуктивности,
наоборот, напряжение опережает ток на
π/2.
где
– волновое сопротивление [Ом]. Это закон
Ома для колебательного контура.
54. Свободные затухающие колебания. Логарифмический декремент затухания. Добротность.
Всякий реальный
контур обладает активным сопротивлением.
Энергия, запасенная в контуре, постепенно
расходуется в этом сопротивлении на
нагревание, вследствие чего колебания
затухают.
;
отсюда,
-
уравнение затухающих колебаний в контуре
с R,
L
и С;
- коэффициент
затухания;
Диф ур затухающих
колебаний
Решение
Добротность контура
Характеризует качество колебательного контура. Численно равна отношению напряжения на любом из реактивных участков на резонансе к напряжению, подводимому к контуру, или отношению реактивного сопротивления к активному.
где
f-частота
колебаний, W-энергия,
запасенная в колебательной системе,
Pd-рассеиваемая
мощность
Логарифмическим декрементом затухания
Это - величина, показывающая скорость затухания собственных колебаний и определяемая как натуральный логарифм отношения следующих друг за другом амплитуд колебаний
55. Вынужденные электромагнитные колебания. Резонансные кривые
Вынужденными электромагнитными колебаниями называют периодические изменения силы тока и напряжения в электрической цепи, происходящие под действием переменной ЭДС от внешнего источника.
При равномерном вращении рамки вокруг оси с угловой скоростью w магнитный поток, пронизывающий рамку, будет изменяться с течением времени по закону:
Изменение магнитного потока возбуждает в рамке ЭДС индукцию, равную
где Е0= ВSw - амплитуда ЭДС.
Резонансными кривыми называются зависимости тока и напряжения от частоты Важной характеристикой резонансного контура является добротность Q, определяемая отношением напряжения на индуктивном (емкостном) элементе к входному напряжению:
Другим
параметром резонансного контура является
характеристическое сопротивление,
связанное с добротностью соотношением
Д
ля
напряжения Для силы тока