- •Аксиомы статики
- •Связи и их реакции
- •Системы сходящихся сил. Теорема о существовании равнодействующей. Условия равновесия.
- •Момент силы относительно центра
- •Момент силы относительно оси. Аналитический и геометрический способы.
- •Пара сил. Теорема о сумме моментов сил пары относительно произв. Центра.
- •Теоремы о парах.
- •Лемма о параллельном переносе силы (лемма Пуансо)
- •Основная теорема статики
- •Условия равновесия твердого тела под действием произвольной плоской и пространственной системы сил.
- •Законы трения скольжения. Равновесие при наличии трения скольжения.
- •Трение качения. Равновесие при наличии трения качения.
- •Определение первого и второго статических инвариантов. Частные случаи приведения произвольной системы сил к центру.
- •Теорема Вариньона в векторной и скалярной формах
- •Центр тяжести. Основные методы.
- •Метод интегрирования.
- •Метод симметрии.
- •Метод разбиения.
- •Методы отрицательных весов, объемов и площадей.
- •Способы задания движения точки
- •Определение скорости и ускорения точки при векторном способе задания движения.
- •Координатном
- •Естественном
- •Поступательное движение тела. Теорема о траекториях, скоростях, ускорениях точек тела. Уравнение поступательного движения.
- •Вращательное движения твердого тела. Понятие угловой скорости и ускорения.
- •Определение скоростей и ускорений вращающегося предмета. Формула Эйлера.
- •Понятие сложного, абсолютного, относительного и переносного движений.
- •Теорема о сложении скоростей при сложном движении.
- •Теорема о сложении ускорений при сложном движении. (т. Кориолиса)
- •Ускорение Кориолиса. Способы вычисления.
- •Плоскопараллельное движение.
- •Теорема о скоростях точек тела при его плоском движении и следствия о проекциях скоростей двух его точек на ось, проходящую через 2 эти точки.
- •Мгновенный центр скоростей. Способы нахождения.
- •Теорема об ускорениях точек тела при плоском движении и следствия о проекциях ускорений двух его точек на ось, проходящую через 2 эти точки.
- •Законы динамики
- •Основное уравнение динамики. Дифференциальные уравнения движения м.Т. В проекциях на декартовые и естественные оси. Первая и вторая задача динамики.
- •Основное уравнение динамики относительного движения. Инерциальная система отсчета.
- •Прямолинейные колебания м.Т. Классификация сил, действующих на м.Т. При колебании.
- •Свободные колебания в среде без сопротивления.
- •Свободные колебания в среде с сопротивлением
- •Случай малого сопротивления
- •Случай критического сопротивления
- •Случай большого сопротивления
- •Механическая система. Диффуры движения механической системы.
- •Центр масс, формулы.
- •Теорема о движении центра масс. Следствия.
- •Меры движения: количество движения м.Т. И механической системы, кинетический момент м.Т. И механической системы относительно центра и оси, кинетическая энергия м.Т. И мех. Системы.
- •Меры действия сил: элементарный импульс силы
- •Кинетическая энергия
- •Теорема об изменении количества движения механической системы в диф. И интегральной форме. Следствия.
- •Момент инерции относительно оси. Радиус инерции. Формулы.
- •Теорема об изменении кинетического момента мех.Системы в векторной, скалярной форме. Следствия
- •Диффуры поступательного, вращательного и плоского движения.
- •Теорема об изменении кинетической энергии в диф. И интегральной форме.
- •Теорема Штейнера-Гюйгенса
- •Сила инерции. Принцип Даламбера для м.Т.
- •Приведение системы сил инерции к простейшему виду при поступательном, вращательном и плоском движении.
- •Принцип виртуальных перемещений.
- •Общее уравнение динамики.
- •Обобщенные координаты и скорости. Число степеней свободы.
- •Обобщенные силы и способы вычисления.
- •Условия равновесия механической системы в обобщенных координатах.
- •Для консервативных механических систем необходимым и достаточным условием равновесия является система равенств:
- •Уравнение Лагранжа второго рода.
Принцип виртуальных перемещений.
Для равновесия механической системы с идеальными и стационарными связями необходимо и достаточно, чтобы сумма виртуальных работ всех активных сил, приложенных к точкам системы, была равна нулю
Дано, что механическая система находится в равновесии и требуется доказать, что . Так как система находится в равновесии, то равнодействующая активных сил и равнодействующая сил реакций связей , приложенных в -й точке системы, удовлетворяют условию равновесия статики:
,
Пусть , докажем, что механическая система находится в равновесии. Предположим, что при заданных условиях система не находится в равновесии, т. е. при действии на систему активных сил хотя бы одна точка получила действительное перемещение и .
Так как для стационарных связей действительное перемещение совпадает с одним из возможных ( ), то или по крайней мере для одной точки системы, вышедшей из равновесия. Суммируя по всем точкам системы, получаем .
Так как связи идеальные, то , что противоречит условию.
Следовательно, система находится в равновесии.
Принцип виртуальных перемещений может быть записан в иной форме, если поделить уравнение, выражающее этот принцип на временной интервал , в течение которого совершается это перемещение.
Общее уравнение динамики.
Рассмотрим систему, состоящую из N материальных точек, с идеальными и голономными связями, положение которой однозначно определяется s обобщенными координатами . Запишем для каждой точки системы основное уравнение динамики
или
.
Зафиксируем время и дадим системе виртуальное перемещение, при котором радиус-векторы точек получат приращения . Умножим скалярно каждое уравнение на и сложим полученные произведения
Так как связи идеальные, последняя сумма равна нулю и из уравнения получим
Учитывая, что – это сила инерции j-й материальной точки, – работы активной силы и силы инерции, перепишем равенство в виде:
.
Это уравнение называют общим уравнением динамики. Оно утверждает, что при движении системы с идеальными связями в любой момент времени сумма работ активных сил и сил инерции на любом виртуальном перемещении системы равна нулю.
Обобщенные координаты и скорости. Число степеней свободы.
Виртуальным перемещением механической системы называют любую совокупность виртуальных перемещений ее точек, допускаемую всеми наложенными на систему связями. Система имеет множество различных виртуальных перемещений, из которых можно выбрать независимые между собой перемещения, а через них выразить любое виртуальное перемещение. Число независимых между собой виртуальных перемещений механической системы называют ее числом степеней свободы.
Рассмотрим систему из N материальных точек, подчиненную d голономным связям. Положение системы определяется 3N декартовыми координатами ее точек, из которых независимыми будут s = 3N – d. Для голономной системы число независимых координат совпадает с числом степеней свободы.
В качестве независимых координат не обязательно выбирать декартовы координаты точек системы. Ее положение можно однозначно определить с помощью любых независимых между собой параметров. Их называют обобщенными координатами.
На рис. 9.5 показан кривошипно-шатунный механизм, расположенный в плоскости xOy. Положение механизма определяется его точками O, A, B.
Обозначим через r и l длины кривошипа ОA и шатуна AB и запишем уравнения связей, наложенных на систему:
;
.
Итак, количество связей d = 8, количество точек системы N = 3 и число стержней свободы s = 3N – d = 1. Выберем в качестве обобщенной координаты угол φ между кривошипом и положительным направлением оси x и определим изменяющиеся координаты точек системы:
.
Таким образом, обобщенная координата φ однозначно определяет положение системы.