Билет 32 Электролиты. Анионы и катионы. Проводимость жидкостей. Закон Фарадея.

Электролитами называются вещества, водный раствор и расплав которых проводят электрический ток. Свободными носителями заряда в электролитах являются положительно и отрицательно заряженные ионы. Положительно заряженные ионы движутся к отрицательному электроду (катод) и называют эти ионы катионы. Отрицательные ионы движутся к положительному электроду (анод) и называются анионами. При достижении соответствующих электродов ионы превращаются в атомы. Таким образом, на электродах при протекании тока образуется вещество.

Масса выделяющегося вещества прямо пропорциональна заряду, проходящему через электролит.

- Первый закон Фарадея.

k – Электрохимический эквивалент.

При I=const;

- закон Фарадея

Билет33 Магнитное взаимодействие токов. Закон Ампера.

На помещенный в поле проводник с током действует сила, величина которой тоже будет определяться по формуле: dF(в)=I[dl (в),B(в)]; dF=IdlBsinα, α – угол между l и B. Рассмотрим 2 перпендикулярных бесконечно длнных проводника, по которым в одном направлении текут токи.

В идно, что проводники с током притягиваются друг другом. R=1м, I1=I2=1A; dF/dl=2*10(c. –2) H/м.

Билет34 Магнитная индукция. Закон Био- Савара - Лапласа.

Вектор магнитной индукции является количественной характеристикой магнитного поля.

Магнитная индукция однородного магнитного поля определяется максимальным вращающим моментом, действующим на рамку с магн. моментом равным единице, когда нормаль перпендикулярна направлению поля.

З акон Био - Савара – Лапласа определил магнитную индукцию создаваемую бесконечно малым участком проводника dl по которому течёт ток I на расстоянии r от него.

При этом - Закон Био - Савара – Лапласа.

Билет35 Поле прямого и кругового токов. Магнитный момент кругового тока.

Магнитное поле прямого тока

Магнитное поле кругового проводника с током.

Электрон движется в атоме по круговым орбитам что эквивалентно круговому току, поэтому он обладает орбитальным магнитным моментом p_m=ISn=IS=evS

Билет36 Циркуляция магнитной индукции. Вихревой характер магнитного поля. Поле соленоида.

Вихревой характер поля.

Из равенства Где - векторный потенциал.

Так как вектор индукции может быть выражен через операцию , то магнитное поле имеет вихревой характер, то есть силовые линии являются замкнутыми.

Так как магнитное поле создаётся движущимися электрическими зарядами и электрическими токами, то величина циркуляции магнитного поля будут зависеть от величины вектора магнитной индукции, а, следовательно, от величины сил токов создающих это поле. Таким образом, циркуляции вектора магнитной индукции будет прямо пропорциональна сумме токов пересекающих поверхность натянутую наданный замкнутый контур: