45. Движении электрического заряда в однородном и постоянном эл. Поле.

1) В направлении силовых линии:

На неподвижный или движущийся заряд действует сила:

а)- движется прямолинейно, равноускоренно

б)- движется прямолинейно, равнозамедленно

2) Движение заряда в поперечном электрическом поле

Движение по параболе.

Т ак как сила направлена вдоль силовых линий, то движение по Oy равноускоренное, а по оси Ox – равномерное.

t=0, y=0 => C=0

46. Движение электрического заряда в постоянном и однородном магнитном поле.

На заряд движущийся со скоростью v в магнитном поле с индукцией В, действует силы Лоренца, равная:

Ее направление определяется по правилу векторного произведения.

1. v соноправлен или разнонаправлен с B, то F=0 – движение прямолинейное равнозамедленное.

2. v перпендикулярен B:

Так как вектора F, v и В взаимно перпендикулярны, то q движется по окружности.

Так как F – центростремительная сила, то радиус равен:

3. 0<α<π/2

Траектория движения заряда представляет собой винтовую линию, ветки которой перпендикулярны вектору В.

Так как то q движется по окружности, а так как есть то окружности будут смещаться вдоль вектора B.

h – шаг винтовой линии

47. Движение электрического заряда во взаимно перпендикурярных электрических и магнитных полях.

Вектора В и Е.

Заряд (q>0) движется вдоль оси х, вектор Е направлен вдоль оси z, а вектор индукции В – вдоль оси у.

48. Магнитное поле в веществе. Магнитная проницаемость среды. Дио- Пара- и Ферромагнетики.

Напряженность ( ), вектор , где V объем образца, – магнитный момент.

Из опыта следует, что численно равен:

κ – каппа, магнитная восприимчивость образца.

Если намагниченное тело поместить в внешнее магнитное поле, то это тело создаст собственное магнитное поле ( ), которое складываясь с дает результирующее поле в этом теле.

– магнитная проницаемость среды.

Все магнетики делятся на 3 группы:

1. Диамагнетики κ<0, μ≤1

2. Парамагнетики κ>0, μ≥1

3. Ферромагнетики κ>0, μ>>1

Диамагнетики – в отсутствие магнитного поля магнитные моменты атомов равны нулю.

Если внести диамагнетик в магнитное поле, атомы принимают индуцированный магнитный момент. Магнитное поле в диамагнетиках меньше внешнего магнитного поля.

При малых и средних значениях напряженности κ не зависит от H и температуры.

Диамагнетики: вода, стекло, кремний, серебро, золото.

Парамагнетики – магнитные моменты атомов на равны 0, и при внесении парамагнетика во внешнее магнитное поле, эти магнитные моменты ориентируются вдоль поля.

У парамагнетиков восприимчивость зависит от температуры.

— закон Кюри. С– константа, Т– температура

Парамагнетики: вся органика, все щелочные металлы, платина, вольфрам.

Ферромагнетики и их свойства. Природа ферромагнетизма.

Ферромагнетики: Fe, Ni, Co, Er и т.д.

Характерна не линейная зависимость и индукции поля от напряженности внешнего магнитного поля.

3Кроме нелинейности В(Н), дя ферромагнетиков характерна неоднозначность этой зависимости, эта неоднозначность называется магнитным истерезисом.

Зависимосто B(H) для полного цикла перемагничивания ферромагнетика:

- коэрцетивная сила, характеризует способность ферромагнетика сохранять намагниченность.

:

4Феромагнитные свойства зависят от температуры:

Для каждого ферромагнетика существует такая t, выше которой ферромагнетик теряет свои свойства и превращается в парамагнетик.( температура Кюри)

Природа ферромагнетизма связанна с наличием в ферромагнетизме областей спонтанного намагничивания (доменов).

Магнитный момент доменов в отсутствии внешнего магнитного поля равен нулю, так как эти моменты разнонаправлены. При появлении внешнего магнитного поля эти моменты упорядывачиваются и ферромагнетик намагничивается.