Метод фигур Лиссажу
Для определения частоты неизвестного гармонического колебания используют метод фигур Лиссажу. Исследуемое колебание складывается с взаимноперпендикулярным колебанием известной частоты. В общем случае в результате сложения получаются кривые сложной формы, называемые фигурами Лиссажу. По общему виду этих фигур можно определить частоту исследуемого колебания.
Пусть на горизонтально отклоняющие пластины подаются гармонические колебания, изменяющиеся по закону
, |
(7) |
а на вертикально отклоняющие пластины подаются колебания, уравнение которых имеет вид:
, |
(8) |
где φ – начальная разность фаз между колебаниями. Чтобы найти уравнение траектории точки, участвующей одновременно в обоих колебаниях, необходимо из уравнений (7) и (8) исключить время t. Для этого преобразуем уравнение (8) к виду
|
(9) |
К левой и правой частям уравнения (9) прибавим
|
|
Получим:
|
(10) |
По формуле Муавра
|
(11) |
Тогда
|
(12) |
Но
|
(13) |
Из (7) следует, что
, |
|
Поэтому (13) принимает вид
|
(14) |
Учитывая (12), получим, что
|
(15) |
Если к правой части уравнения (15) применить формулу бинома Ньютона, то все члены разложения будут мнимыми, за исключением первого члена. Первый член разложения будет действительным и будет иметь вид:
|
|
Два комплексных числа равны друг другу в том случае, если порознь равны между собою действительные и мнимые части этих чисел, следовательно:
|
(17) |
Это и есть уравнение траектории колеблющейся точки. По общему виду уравнения (17) трудно судить о форме траектории. Форму траектории легко определить лишь в некоторых частных случаях. Например, если складываемые колебания имеют одинаковую частоту ( , n=1). То (17) преобразуется к виду
|
|
Или
|
(18) |
Это и есть общее уравнение эллипса. Частные случаи:
Колебания происходят в одинаковых фазах, то есть сдвиг фаз φ=0
Тогда: или: |
|
Это уравнение прямой.
б) Если разность фаз φ=π, то в этом случае эллипс вырождается в прямую, но проходящую во втором и четвертом координатных четвертях
|
|
в) Если , то уравнение (18) принимает вид
|
(19) |
Таким образом, в этом случае траектория точки имеет форму эллипса, оси которого совпадают с осями координат.
Если амплитуда колебаний x0 и y0 одинаковы, то эллипс вырождается в окружность.
В более общем случае, когда n≠1, то есть любое рациональное число, и может быть представлено в виде отношения двух целых чисел nx и ny, то
, |
(20) |
а с другой стороны , где ωx и ωy – циклические частоты колебаний напряжений Ux и Uy. Но
, |
|
Тогда
|
(21) |
Из формул (20) и (21) следует, что
, |
(22) |
отсюда вытекает правило нахождения отношения частот по фигурам Лиссажу. Через фигуру Лиссажу проводятся две взаимно-перпендикулярные прямые, параллельные осям 0x и 0y.
Затем подсчитывается число точек пересечения nx фигуры Лиссажу с прямой, параллельной оси 0x, и число точек пересечения ny фигуры Лиссажу с прямой, параллельной оси 0y. Когда прямая проходит через точку пересечения ветвей фигуры Лиссажу, то ее считают дважды.
Зная отношение частот и частоту колебаний , подаваемых на вход «X», можно определить частоту колебаний, подаваемых на вход «Y». В этом случае неизвестная частота равна
|
(23) |
В данной работе на вертикально отклоняющие пластины подается исследуемое напряжение от звукового генератора, а на горизонтально отклоняющие пластины – напряжение от сети переменного тока с частотой , где νx=50 Гц.
При этом на экране осциллографа появляются фигуры Лиссажу, характер которых зависит от соотношения частот νx и νy. Амплитуды этих колебаний устанавливаются такими, чтобы на экране осциллографа получилось изображение фигур, вписываемые в квадрат. Изменяя частоту звукового генератора, можно добиться того, чтобы на экране получилась неподвижная и наиболее простая фигура Лиссажу.