- •1. Импульс тела:
- •2. Физические основы проводимости металлов:
- •1. Работа и мощность.
- •2. Электродвижущая сила
- •1. Понятие об электромагнитном поле и его частных проявлениях
- •1. Физические основы проводимости металлов
- •1). Сила тока — I, единица измерения — 1 а (Ампер).
- •2). Плотность тока — j, единица измерения — 1 а/м2.
- •3). Электродвижущая сила источника тока — э.Д.С. ( ε ), единица измерения — 1 в (Вольт).
- •4). Сопротивление проводника — r, единица измерения — 1 Ом.
- •2. Основные положения молекулярно-кинетической теории.
- •1. Электрический ток в металлах.
- •2. Идеальный газ
2. Электродвижущая сила
Это скалярная физическая величина, характеризующая работу сторонних (непотенциальных) сил в источниках постоянного или переменного тока. В замкнутом проводящем контуре ЭДС равна работе этих сил по перемещению единичного положительного заряда вдоль контура.
З акон Ома для участка цепи и для замкнутой цепи. для полной цепи (и т.е. замкнутой):
где: — ЭДС источника напряжения(В), — сила тока в цепи (А), — сопротивление всех внешних элементов цепи(Ом) , — внутреннее сопротивление источника напряжения(Ом)
для участка цепи Сила тока в участке цепи прямо пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна электрическому сопротивлению данного участка цепи.
П араллельное и последовательное соединение проводников
-- Параллельное соединение двух проводников: точки а и b — узлы
П оследовательное соединение
7
1. Понятие об электромагнитном поле и его частных проявлениях
Электромагнитное поле - физичесоке поле, взаимодействующее с электрически заряженными телами, представляющее собой совокупность электрических и магнитных полей, которые могу т при определенных условиях порождать друг друга.
(Про проявления не знаю, может это): Электромагнитное поле имеет двойную физическую природу. Это два взаимосвязанных поля – электрическое и магнитное. Только в особых случаях их можно разделить, но это будут всего лишь частные варианты того же электромагнитного поля. Материальность электромагнитного поля проявляется физически в том, что оно производит силовое действие на частицы, обладающие электрическим зарядом, электрическим или магнитным моментами, а так же в том, что оно обладает энергией, массой и импульсом. При таких свойствах электромагнитное поле проявляет себя как реальный вид материи, а не как теоретическая модель, оторванная от реальности.
Электризация
— это сообщение телу электрического заряда. Электризация может происходить, например, при соприкосновении (трении) разнородных веществ и при облучении. При электризации в теле возникает избыток или недостаток электронов. В случае избытка электронов тело приобретает отрицательный заряд, в случае недостатка — положительный.
Электри́ческий заря́д
— это физическая скалярная величина, определяющая способность тел быть источником электромагнитных полей и принимать участие в электромагнитном взаимодействии. Впервые электрический заряд был введён в законе Кулона в 1785 году.
Закон сохранения электрического заряда гласит, что алгебраическая сумма зарядов электрически замкнутой системы сохраняется.
Взаимодействие точечных зарядов. Закон Кулона.
г де — F - сила, с которой заряд 1 действует на заряд 2; \ , — величины зарядов; r— радиус-вектор (вектор, направленный от заряда 1 к заряду 2, и равный, по модулю, расстоянию между зарядами — ); k— коэффициент пропорциональности. Формулировка закона: Силы взаимодействия неподвижных зарядов прямо пропорциональны произведению модулей зарядов и обратно пропорциональны квадрату расстояния между ними. Закон Кулона справедлив для точечных заряженных тел.
2.
Свободные электромагнитные колебания в контуре.
С вободные электромагнитные колебания можно получить с помощью колебательного контура, цепь, которая состоит из последовательно включенных резистора сопротивлением R, катушки индуктивностью L, и конденсатора емкостью С.
Из-за потерь электрической энергии, связанной с нагреванием катушки и резистора, имеющих электрическое сопротивление R, колебания в контуре будут затухающими. Свободные незатухающие электромагнитные колебания можно получить только в идеализированном случае, когда можно пренебречь электрическим сопротивлением (R 0) контура. Такие свободные незатухающие колебания называют еще собственными электромагнитными колебаниями.
^-Параллельный колебательный контур
Превращение энергии в колебательном контуре.
(??) Пусть конденсатор ёмкостью C заряжен до напряжения . Энергия, запасённая в конденсаторе составляет
При соединении конденсатора с катушкой индуктивности, в цепи потечёт ток , что вызовет в катушке электродвижущую силу (ЭДС)самоиндукции, направленную на уменьшение тока в цепи. Ток, вызванный этой ЭДС (при отсутствии потерь в индуктивности) в начальный момент будет равен току разряда конденсатора, то есть результирующий ток будет равен нулю. Магнитная энергия катушки в этот (начальный) момент равна нулю.
Затем результирующий ток в цепи будет возрастать, а энергия из конденсатора будет переходить в катушку до полного разряда конденсатора. В этот момент электрическая энергия конденсатора . Магнитная же энергия, сосредоточенная в катушке, напротив, максимальна и равна
, где — индуктивность катушки, — максимальное значение тока.
После этого начнётся перезарядка конденсатора, то есть заряд конденсатора напряжением другой полярности. Перезарядка будет проходить до тех пор, пока магнитная энергия катушки не перейдёт в электрическую энергию конденсатора. Конденсатор, в этом случае, снова будет заряжен до напряжения .
В результате в цепи возникают колебания, длительность которых будет обратно пропорциональна потерям энергии в контуре.
Формула Томсона.
с вязывает период собственных электрических колебаний в контуре с его ёмкостью и индуктивностью где — индуктивность катушки, С – ёмкость.
8