Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Основы звукозаписи_0 вариант_2.doc
Скачиваний:
19
Добавлен:
15.09.2019
Размер:
3.18 Mб
Скачать

Министерство культуры рф

Санкт – Петербургский государственный

университет кино и телевидения

Кафедра звукотехники

Контрольная работа № 2

по предмету

«Основы звукозаписи»

ВыполнилА: студентКА 3 курса

гр. ФЭИ/ЗР заочного отделения

КЛЮЧНИКОВА А.В.

вариант 0

проверила: доц. подгорная Е.А

САНКТ – ПЕТЕРБУРГ

2012

1.Принцип записи с высокочастотным подмагничиванием. Выбор тока высокочастотного подмагничивания.

П ри записи с ВЧП, при которой в головку записи кроме звукового сигнала поступает ток высокочастотного подмагничивания, изменяется сам характер намагничивания носителя. С увеличением тока ВЧП кривые намагниченности линеаризуются, а также проходят со значительно большей крутизной, однако при больших токах ВЧП их крутизна начинает уменьшаться. Рис. 3.3 а. Таким образом, при правильном выборе значения тока ВЧП, резко уменьшаются нелинейные искажения выходного сигнала и в значительной мере увеличивается его величина, а, следовательно, и соотношение сигнал/шум, записанного на носителе сигнала. Рис 3.3 б

За то же самое время Т, в течение которого значение тока звукового сигнала можно считать неизменным (рис 3.1) макроскопическим участкам 1,2,3,.. соответствуют одинаковое многократное изменение тока ВЧП и максимальное в середине зазора, убывающее к его краям, переменное поле ВЧП (рис.3.4)

При прохождении такого поля одиночным доменом носителя (рис.3.5),

Вектор намагниченности его:

- сначала не изменяет свою направленность ( пока амплитуда поля ВЧП меньше, чем его коэрцитивная сила Нк.с.

- затем подчиняясь знаку амплитуд напряжённости поля ВЧП, больших, чем его коэрцитивная сила, вращается,

- и, наконец, прекращает вращение, когда амплитуда поля ВЧП снова становится меньше его коэрцитивной силы.

Значение напряжённости поля ВЧП, при котором домен перестал менять свою ориентацию, называется критическим (Нк.р.) Вектор намагниченности домена займёт какое-то определённое направление (положительное или отрицательное) в зависимости от знака амплитуды напряжённости поля ВЧП, приблизительно равной коэрцитивной силе домена:

Нк.р.= Нк.с.


Из-за неоднородности доменов носителя, т.е. разброса значений коэрцитивных сил, критические напряжённости также разные для разных доменов. Таким образом, появляется понятие критической зоны (рис.3.5).

У читывая определённую толщину носителя, следует ввести понятие о критической области в окологоловочном пространстве, в котором все домены данного макроскопического участка (аналогично и всех других участков) носителя приобретают какую-то определённую окончательную ориентацию. Эта ориентация сохраняется и при выходе носителя из поля головки записи, что позволяет назвать эту область-областью (зоной) записи, т.к. именно здесь происходит запись информации на носитель. На рис.3.6 представлено линиями равной напряжённости поле, созданное током ВЧП в окологоловочном пространстве ( на рис.3.5 оно представлено во времени). Заштрихованная часть- критическая зона (зона записи). Так как поле ВЧП после прохождения зазора головки записи медленно спадает и при этом многократно перемагничивается, критическая зона получается довольно протяжённой. При отсутствии звукового сигнала (т.е. суммарное поле головки симметричное) вектора спонтанной напряжённости доменов, вероятнее всего, займут разнополярную ориентацию. Суммарный вектор намагниченности J станет равным нулю.

ской зоныределённое направление0000000000000000000000000000000000000000000000000000000000

J=Σ ( J(+) + J(-) )


J(+) = J(-) J=0, где

J -вектор намагниченности макроучастка

J(+) -вектор намагниченности макроучастка, определяемый доменами, вектора спонтанной намагниченности которых заняли положительное направление

J(-) -вектор намагниченности макроучастка, определяемый доменами, вектора спонтанной намагниченности которых заняли отрицательное направление.

П ри подаче на вход магнитофона звукового сигнала по обмотке головки протекают два тока – ток звуковой и ток ВЧП. Над головкой для каждого участка макроносителя (точки 1,2,3,4,5 рис.3.1) создаётся своё суммарное нессеметричное поле (рис.3.7).Ассиметрия поля пропорциональна значению поля звукового сигнала, созданного постоянным звуковым током записи, действующим в каждый отдельный момент (т.е. для каждого макроучастка). Большая часть векторов спонтанной намагниченности доменов макроучастка, проходя критическую зону, очевидно, сориентируются в сторону больших амплитуд суммарного поля, что и определит величину и знак намагниченности макроучастка. J≠0 Таким образом, намагниченность каждого макроучастка носителя становится прямо пропорциональной ассиметрии суммарного поля, следовательно, значению действующего для этой области постоянного звукового тока. Таким образом поле ВЧП создаёт в некотором удалении от середины зазора критическую зону-зону записи, в которой (а не над серединой зазора, как было при отсутствии поля ВЧП) происходит намагничивание носителя. Величина намагниченности макроучастка определяется значением величины напряжённости поля звукового сигнала в момент прохождения этим макроучастком критической зоны.

Критическая зона при разных токах ВЧП. Выбор тока ВЧП.

При изменении величины тока ВЧП, силовые линии поля ВЧП (линии ровной напряжённости рис.3.6) изменят своё местоположение. При этом изменится и местоположение критической зоны в окологоловочном пространстве, т.к. неизменным остаётся равенство Нк.р.= Нк.с. носителя (рис.3.8) Намагниченность одного и того же макроучастка при этом будет разной, т.к. разным критическим зонам соответствуют разные значения намагничивающей составляющей напряжённости звукового поля (рис.3.9): Н1,Н2,Н3,Н4.

При малых значениях тока ВЧП (рис.3.9) критическая зона не охватывает всю толщину носителя (JВЧП 1), сигнал записан только в поверхностных слоях- намагниченность носителя мала. При увеличении тока ВЧП увеличивается глубина промагничивания носителя и растёт намагниченность (JВЧП 2 JВЧП 3). При больших значениях тока ВЧП (JВЧП 4) критическая зона уходит слишком далеко от середины зазора носителя и к этому моменту сильно ослабевает намагничивающая составляющая звукового поля головки, что ведёт к ослаблению (и даже, как показано на рис.3.9,отсутствию) намагниченности носителя. Таким образом, существует оптимальное значение тока ВЧП, при котором намагниченность носителя максимальна(рис.3.10). Однако, следует учитывать, что м аксимальной намагниченности носителя для низких и высоких частот записываемого звукового сигнала соответствуют разные значения тока ВЧП(рис.3.10). На высоких частотах начинают сказываться волновые потери /1,2,3/- соизмеримость ширины критической зоны с длиной волны записываемого звукового сигнала, особенно при большой толщине рабочего слоя ленты (расширение ширины критической зоны в толщину носителя- слойные потери-рис3.9.),что требует уменьшения значения тока ВЧП. На практике значение тока ВЧП устанавливается как компромиссное /5/ между оптимальными значениями тока ВЧП для средних и высоких частот.