35. Радиоактивность обл-т: 1.Проник способн 2)фотохим действ. Особенности: 1.Они постоянны 2.Полная независимость от внешн усл-ий.

Процесс радиакт распада явл самопроизв, спонтанным и подчин з-м статистики. При этом радиоакт ядра распад независимо от других. В нач мом времени t₀=0 кол-во радиакт ядер равно N₀; tN; t+dtdN; dNNdt; dN=-λNdt (1) где λ-пост рад распада; λ=dN/N-физ смысл:вероятн распада в ед врем N=N₀e^-λT. Число радиакт ядер убыв со временем по экспонинциальн з-ну. Интенс-ть рад распада хар-ся 2 велич: 1.Периодом полурасп 2.Активн-ю рад элемента. Периодом полурасп T назыв промеж времени в теч которого в среднем распад половина имеющ радиоакт ядер. t=T; N=0,5N₀; N₀/2=N₀e^-λT; λT=ln2; T=ln2/λ. Активностью рад эл-та наз-ся велич раная кол-ву распадов и кол-ву распавшихся ядер за ед врем. a=dN/dt=λN.

34. Уст-ть ядер доказ налич сильн взаимод м/у нуклонами. Радиус действ ядерн сил r=10^-15-короткодействие (r>r₀-не действ) такие же как и силы межмолек вз-ия. Св-ва: 1.Короткодействующие. 2.Заряды независимы в одинак степени как м/у заряж и м/у не заряж частиц 3.Св-ва насыщ-вз-ют с огранич кол-м нуклонов. 4.Зависит от ориент спинов взаимод нуклонов. 5.Поле ядерн сил не центр-ое (эл-ое поле центр-ое)- не направл вдоль нуклонов. Модели атомного ядра: 1.Капелярная модель Френкеля-нуклоны равномерно распред по объему капли, как и молек в жидкости. 2.Планетарная модель ядра-нуклоны вращ вокруг общего центра масс, также как и и электроны в атомах, согл принципу Паули.

36. Энергия связи α, , -частиц может достичь 1..10МэВ. 1.Энергия связи валент эл-в Е_св=6..10 Эв. 2.Энергия хим превр Е_х=2..5 Эв. 3.Энерг связи эл-в внутр-х электронных орбит в многоэлектр-х атомах Е_св<0.1 МэВ. При рад расп вып-ся: 1.з-н сохр эл-го заряда 2.з-н сохр массового числа. При α-распаде обр-ся ядро хим эл-та наход-ся левее на 2 клетки от материнского ядра.

Рассм закономерн рад распадов: а) матер ядро обл изб энерг котор при α-расп статич распр м/у дочерн ядром и α-частицей. Дочернее ядро при этом может остаться в одном из возб сост. При α распаде спектр явл линейчатым. б) При электронном расп е⁰_-1; А=const; N_p+N_n=const; z+1; Поэтому -распад можно объясн превр нейтрона в ядре в протон. -изл не явл самост видом радиоакт, а только сопровожд α-и -распады. Спектр явл линейч. -изл испуск-ся дочерним ядром.

39. Испуск при дел ядер вторичн нейтроны могут вызвать новые акты деления, что делает возможным осуществл цепной реакц дел. Цепная ядерн реакц дел х-ся коэф разм k нейтронов, который равен отнош числа нейтр в данном поколении к их числу в предыдущ. Необх усл цепной реакц k≥1. Коэф разм зависит от прир дел-ся вещ-ва, а для данного изотопа-от его кол-ва, размеров и формы акт зоны. Пусть Т-средн время жизни одного поколения, N-число нейтр. В след покол их число равно kN. dN=kN-N=N(k-1). Скорость нарастания цепной реакции dN/dt=N(k-1)/T. Интегр-я получим: N=N₀e^(k-1)t/T. При k>1 идет развивающ реакц. При k=1 идет самоподдерж реакция (число нейтронов не изм). При k<1 идет затух реакция. Цепные реакц дел-ся: неуправл (взрыв) и управл(ядерн реакторы).

38. Ядра хим элементов нах-ся в середине период табл имеют примерно одинак кол-во протонов и нейтронов и они стабильны, те не радиоакт. Эти ядра можно сделать искусств радиоакт путем нарушения равновесия м/у протонами и нейтронами. Реакц дел атомн ядер: в 1938 нем физики Штрассман, Фериш обнаружили что при бомбардировке урана нейтронами обр-ся элементы из середины табл Менд. Объясн-я дали Фериш, Гана они установили что под действ нейтронов ядра урана дел на 2 осколка с соизмер массами но с большей вероятн обр-ся осколки с массами m₁/m₂=2/3. Удельн энергия в ядрах из табл Менд: 8,7-7,6=1,1МэВ/н. 1,1*238=260МэВ. Эта энергия выдел в виде кин энергии осколков тк кол-во нейтронов в ядре превыш кол-во протонов, то в осколках деления также кол-во нейтронов будет больше чем кол-во протонов, те они будут ⁰_-1(--радиоактивен). Установл что избыт нейтроны излучаются в процессе дел ядра.

40.Реакции синтеза легких атомных ядер в более тяжелые, происход при сверхвысоких температурах (10⁷К и выше) назыв термоядерными реакциями. Термоядерн реакц дают наиб выход энергии на ед массы горючего. Впервые искусств термоядерн реакц осущ в СССР(1953г), а затем и в США 0000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000000 в виде взрыва водородной (термоядерной) бомбы. Особый интерес предст осущ управл термоядерн реакции, для обесп которой необходимо создание и поддерж в огранич объеме тем-ры порядка 10⁸К. При данной тем-ре термоядерн рабочее вещ-во представл собой полностью ионизир плазму. Возникает проблема ее эффективной термоизоляции от стенок рабочего объема. Сейчас считается, что осн путь в этом направл-это удерж плазмы в огранич объеме сильными магн полями спец формы. Управл термоядерн синтез открывает человечеству доступ к неисчерпаемой кладовой ядерн энергии заключ в легких элементах.