- •Глава 8. Обыкновенные дифференциальные уравнения.
- •Раздел 8.1. Дифференциальные уравнения первого порядка.
- •8.1.1. Задачи, приводящие к дифференциальным уравнениям.
- •8.1.2. Основные понятия. Геометрический смысл.
- •8.1.3. Решение обыкновенных дифференциальных уравнений с разделяющимися переменными.
- •8.1.4. Решение однородных обыкновенных дифференциальных уравнений.
- •8.1.5. Решение линейных обыкновенных дифференциальных уравнений.
- •Раздел 8.2. Дифференциальные уравнения высших порядков.
- •8.2.1. Основные понятия.
- •8.2.2. Обыкновенные дифференциальные уравнения высшего порядка, допускающие понижение порядка.
- •8.2.3. Линейные однородные обыкновенные дифференциальные уравнения высшего порядка с постоянными коэффициентами.
- •8.2.4. Линейные неоднородные обыкновенные дифференциальные уравнения высшего порядка с постоянными коэффициентами.
Тюрникова Г.В. Курс высшей математики для начинающих. Гл.8/14. Обыкновенные дифференциальные уравнения.
Глава 8. Обыкновенные дифференциальные уравнения.
При изучении интегрального исчисления функций одной переменной приходилось отыскивать неизвестную функцию по ее производной или дифференциалу. Практически решалось уравнение или (у – неизвестная функция от х, f(x) – заданная функция), которое является простейшим дифференциальным уравнением.
Гораздо чаще приходится иметь дело с уравнениями более сложного вида. В эти уравнения может входить не только у’, независимая переменная х, но и сама неизвестная функция.
Пример:
Заменяя на , эти уравнения можно переписать в дифференциальной форме:
, , .
Мы будем рассматривать такие дифференциальные уравнения, в которых неизвестная функция зависит только от одного аргумента. Такие уравнения называют обыкновенными. Дифференциальные уравнения, в которых неизвестная функция зависит от многих/нескольких аргументов, называют уравнениями в частных производных*). В настоящем курсе будем рассматривать обыкновенные дифференциальные уравнения.
Раздел 8.1. Дифференциальные уравнения первого порядка.
8.1.1. Задачи, приводящие к дифференциальным уравнениям.
З адача 1. Найти кривую, обладающую тем свойством, что отрезок любой ее касательной, заключенной между осями координат, делится пополам в точке касания.
Решение.
Пусть - уравнение искомой кривой, М(х,у) – произвольная точка, лежащая на этой кривой.
Угловой коэффициент касательной в этой точке равен у’ . По условию задачи АМ=МВ, т.е. ОР=РА=х, а, значит, в любой точке М, принадлежащей кривой , следовательно, .
Получилось соотношение, связывающее неизвестную функцию у, независимую переменную х, производную от у по х, т.е. получилось дифференциальное уравнение относительно у. Этому уравнению удовлетворяет функция *), где С – любое число.
Итак, указанным в задаче свойством обладает бесконечное множество/ «семейство» кривых, отличающихся между собой значением постоянной С. Это семейство равносторонних гипербол, асимптотами которых являются оси координат.
Для того, чтобы из этого семейства выделить одну кривую, достаточно задать конкретную точку (х0,у0), через которую будет проходить кривая, и определить соответствующее значение С из .
Задача 2.(радиоактивный распад). Экспериментальным путем установлено, что скорость радиоактивного распада пропорциональна количеству нераспавшегося вещества. Считая, что начальное количество вещества равно М0, найти зависимость между количеством нераспавшегося вещества М и временем t.
Решение.
Скорость радиоактивного распада равна производной от количества вещества М по времени t, т.е. . Но по условию
,
где k – коэффициент пропорциональности. Знак минус берется потому, что с возрастанием t количество вещества М уменьшается. Обращаем внимание на тот факт, что величина М0 не входит в полученное дифференциальное уравнение: она войдет как начальное условие .
Уравнению удовлетворяет функция . Подставляя начальные условия , получается С=М0.
Следовательно, частное решение, удовлетворяющее условиям задачи
.
Постоянную k можно установить экспериментально (такой метод очень часто применяется в подобных случаях), установив количество нераспавшегося вещества в какой-то момент времени.
Задача 3. (охлаждение тела). Согласно закону, установленному Ньютоном, скорость охлаждения тела пропорциональна разности между температурой тела и температурой окружающей среды*). Требуется получить закон (аналитический вид) охлаждения тела.
Решение.
Пусть тело нагрето до температуры Т0. Температуру окружающей среды будем считать постоянной и равной Тс (Тс<Т0).
Найдем зависимость между изменяющейся температурой Т тела и временем t.
Пусть в момент времени t температура тела равна Т. Скорость изменения температуры , т.е. , по закону Ньютона пропорциональна разности Т-Тс. Следовательно,
.
Знак минус выбран потому, что с возрастанием t температура Т тела уменьшается. Коэффициент пропорциональности k зависит как от физических свойств тела, так и от его геометрической формы (понятно, что скорость охлаждения раскатанного листа стали больше, чем стального слитка).
Разделяя переменные, получим
.
Отсюда
,
или, что все равно
.
Подставляя начальное условие , получается С=Т0-Тс.
Тогда закон охлаждения тела имеет вид
.
Коэффициент пропорциональности k должен быть либо задан, либо установлен экспериментальным путем измерения температуры Т в некоторый момент времени t. Заметим, что теоретически температура тела сравняется с температурой окружающей среды лишь при .