- •В.А. Михайлова, е.А. Михайлова
- •1. Движение заряженных частиц в электромагнит- ном поле.
- •1.1 Движение в однородном магнитном поле
- •1.2. Движение заряженных частиц в комбинированных полях
- •Задание
- •2.Фазовые портреты динамических систем
- •Задание
- •3. Уравнение переноса
- •Задание
- •4. Уравнение теплопроводности
- •4.2. Нелинейное уравнение теплопроводности
- •Задание
- •5. Волновое уравнение
- •Задание
- •Список литературы
- •Содержание
4.2. Нелинейное уравнение теплопроводности
Пример 1. Автомодельное решение типа "тепловой фронт"
Намного более интересные решения можно получить для нелинейного уравнения теплопроводности, например, с нелинейным источником тепла . Если задать его в таком виде, то получится решение в форме тепловых фронтов, распространяющихся в обе стороны от зоны первичного нагрева (рис.4.5).
Пример 2. S-режим горения "с обострением"
Еще более неожиданные решения возможны при нелинейности также и коэффициента диффузии. Например, если взять , а , то можно наблюдать эффект горения среды, локализованный в области ее первичного нагрева (рис.4.6). На рис.4.6 показаны 5,6,7 шаги по времени – температура за конечное время обращается в бесконечность. Это так называемый S-режим горения "с обострением". Предлагается поэкспериментировать с этим и другими нелинейными вариантами уравнения теплопроводности. Существенно, что такие интересные результаты удается получить лишь численно.
|
|
Рис.4.5. Автомодельное решение типа "тепловой фронт" для нелинейного уравнения с источником . |
Рис.4.6 Автомодельное решение типа "тепловой фронт" (режим с обострением). |
Задание
-
Используя явную схему (4.3), численно решить линейное уравнение (4.1)
-
Сравните расчеты по неявной схеме с расчетами по явной схеме Эйлера.
-
Используя явную схему Эйлера, численно решить уравнение (1) с нелинейным источником тепла .
-
Для наблюдения эффекта горения среды, локализованного в области ее первичного нагрева с нелинейным источником тепла, численно решить уравнение (1) с коэффициентом диффузии и источником . Использовать явную схему Эйлера.
5. Волновое уравнение
Волновое уравнение гиперболического типа
. |
(5.1) |
описывает одномерные линейные волны без дисперсии. Например, колебания струны, звук в жидкости (газе) или электромагнитные волны в вакууме (в последнем случае уравнение (5.1) должно быть записано в векторном виде).
Общее решение уравнения (5.1) представим в виде
, |
(5.2) |
где функции f и g определяются из начальных и граничных условий:
|
(5.3) |
|
(5.4) |
Решение (5.2) описывает две волны, бегущие в противоположные стороны с постоянной и одинаковой скоростью с без изменения своей формы.
Простейшей разностной схемой, аппроксимирующей уравнение (5.1), является явная пятиточечная схема
, |
(5.5) |
шаблон которой показан на рис.5.1. Эта схема, получившая название «крест», имеет второй порядок точности по времени и по пространственной координате и является трехслойной по времени. Ее применение предполагает, что при нахождении значений на верхнем слое значения и уже известны. Для начала расчетов по этой схеме требуется задать значения и . Значения определяются сразу из первого начального условия (5.3)
|
(5.6) |
Значения можно определить лишь приближенно из второго начального условия (5.3):
. |
(5.7) |
Граничные условия (5.4) аппроксимируются без труда
|
(5.8) |
Таким образом, задача (5.1), (5.3), (5.4) аппроксимируется уравнениями (5.5) (5.8). Область устойчивости схемы «крест» ограничена условием Куранта–Фридрихса-Леви [5-7]
. |
(5.9) |
|
|||||
Примечание. Граничные условия II рода
С погрешностью аппрокcимируютcя уравнениями:
|
Рис.5.1 Шаблон схемы «крест» для волнового уравнения. |