
- •В.А. Михайлова, е.А. Михайлова
- •1. Движение заряженных частиц в электромагнит- ном поле.
- •1.1 Движение в однородном магнитном поле
- •1.2. Движение заряженных частиц в комбинированных полях
- •Задание
- •2.Фазовые портреты динамических систем
- •Задание
- •3. Уравнение переноса
- •Задание
- •4. Уравнение теплопроводности
- •4.2. Нелинейное уравнение теплопроводности
- •Задание
- •5. Волновое уравнение
- •Задание
- •Список литературы
- •Содержание
4.2. Нелинейное уравнение теплопроводности
Пример 1. Автомодельное решение типа "тепловой фронт"
Намного более
интересные решения можно получить для
нелинейного уравнения теплопроводности,
например, с нелинейным источником тепла
.
Если задать его в таком виде, то получится
решение в форме тепловых фронтов,
распространяющихся в обе стороны от
зоны первичного нагрева (рис.4.5).
Пример 2. S-режим горения "с обострением"
Еще более неожиданные
решения возможны при нелинейности также
и коэффициента диффузии. Например, если
взять
,
а
,
то можно наблюдать эффект горения среды,
локализованный в области ее первичного
нагрева (рис.4.6). На рис.4.6 показаны 5,6,7
шаги по времени – температура за конечное
время обращается в бесконечность. Это
так называемый S-режим
горения "с
обострением". Предлагается
поэкспериментировать с этим и другими
нелинейными вариантами уравнения
теплопроводности. Существенно, что
такие интересные результаты удается
получить лишь численно.
|
|
Рис.4.5.
Автомодельное решение типа "тепловой
фронт" для нелинейного уравнения
с источником
|
Рис.4.6 Автомодельное решение типа "тепловой фронт" (режим с обострением). |
Задание
-
Используя явную схему (4.3), численно решить линейное уравнение (4.1)
-
Сравните расчеты по неявной схеме с расчетами по явной схеме Эйлера.
-
Используя явную схему Эйлера, численно решить уравнение (1) с нелинейным источником тепла
.
-
Для наблюдения эффекта горения среды, локализованного в области ее первичного нагрева с нелинейным источником тепла, численно решить уравнение (1) с коэффициентом диффузии
и источником
. Использовать явную схему Эйлера.
5. Волновое уравнение
Волновое уравнение гиперболического типа
|
(5.1) |
описывает одномерные линейные волны без дисперсии. Например, колебания струны, звук в жидкости (газе) или электромагнитные волны в вакууме (в последнем случае уравнение (5.1) должно быть записано в векторном виде).
Общее решение уравнения (5.1) представим в виде
|
(5.2) |
где функции f и g определяются из начальных и граничных условий:
|
(5.3) |
|
(5.4) |
Решение (5.2) описывает две волны, бегущие в противоположные стороны с постоянной и одинаковой скоростью с без изменения своей формы.
Простейшей разностной схемой, аппроксимирующей уравнение (5.1), является явная пятиточечная схема
|
(5.5) |
шаблон которой
показан на рис.5.1. Эта схема, получившая
название «крест»,
имеет второй
порядок точности по времени и по
пространственной координате и является
трехслойной по времени. Ее применение
предполагает, что при нахождении значений
на верхнем слое значения
и
уже известны.
Для начала расчетов по этой схеме
требуется задать значения
и
.
Значения
определяются
сразу из первого начального условия
(5.3)
|
(5.6) |
Значения
можно
определить лишь приближенно из второго
начального условия (5.3):
|
(5.7) |
Граничные условия (5.4) аппроксимируются без труда
|
(5.8) |
Таким образом, задача (5.1), (5.3), (5.4) аппроксимируется уравнениями (5.5) (5.8). Область устойчивости схемы «крест» ограничена условием Куранта–Фридрихса-Леви [5-7]
|
(5.9) |
|
|||||
Примечание. Граничные условия II рода
С погрешностью
|
Рис.5.1 Шаблон схемы «крест» для волнового уравнения. |