![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Лекция 3. Магнетизм §1. Магнитное поле. Опыт Эрстеда
- •§ 2. Закон Био – Савара – Лапласа
- •§ 3. Макро- и микротоки. Напряженность магнитного поля.
- •§ 4. Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов
- •§ 5. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •§ 6.Закон электромагнитной индукции фарадея. Электродвижущая сила электромагнитной индукции
- •§ 7. Применение постоянных магнитов в ветеринарии
- •§ 8. Живой организм в электромагнитном поле
§ 4. Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов
Действие магнитного поля на проводник с током было обнаружено в 1820 году Х.Эрстедом и А.Ампером (1775 – 1836). Французский физик Ампер подробно исследовал это явление и установил, что магнитное поле, действуя на какой-либо элемент тока (сила тока I, длина dl) приводит к появлению силы dF, которая пропорциональна элементу тока (Idl), магнитной индукции (В), а также синусу угла между направлением тока в проводнике и вектором (угол ):
(7)
Коэффициент пропорциональности в (7) зависит только от выбора единиц измерения. В СИ этот коэффициент выбирается равным единице:
dF = IdlBsin (8)
Было
также экспериментально установлено,
что направление силы, действующей на
проводник с током в магнитном поле,
оказывается перпендикулярным как
направлению тока, так и направлению
линий магнитной индукции (см. рис.6).
Учитывая это обстоятельство, можно
установить связь между векторами
,
и
:
(9)
Выражение (9) описывает закон Ампера.
С
Рис. 6 Сила
Ампера
(10)
Силы, действующие на токи в магнитных полях, называются амперовыми силами.
В международной системе единиц СИ закон Ампера играет основополагающую роль. Он используется для определения первичной единицы измерения электрических величин – 1 ампера.
1 Ампер – это сила такого постоянного тока, который проходя по двум параллельным прямолинейным проводникам бесконечной длины и ничтожно малого диаметра, расположенным на расстоянии 1 м один от другого в вакууме, вызывает взаимодействие этих проводников с силой 210-7 Н на каждый метр длины проводника.
§ 5. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в магнитном поле
Как отмечалось выше, на проводник с током в магнитном поле в общем случае действует амперова сила. Магнитное поле действует на любой движущийся заряд. В проводнике без тока носители заряда двигаются хаотически, действующая на них со стороны магнитного поля сила все время меняет величину и направление, и поэтому результирующая сила оказывается равной нулю. В проводнике же с током упорядоченное движение носителей заряда приводит к появлению отличной от нуля результирующей силы.
Найдем выражение для силы, действующей на электрический заряд q, который движется в магнитном поле. По закону Ампера на элемент проводника dl с током I, находящийся в магнитном поле, действует сила, равная
(11)
где dN = nSdl – число носителей заряда в объеме проводника длиной dl.
Поделив
обе части равенства (11) на число частиц
dN,
найдем силу
,
действующую на каждую заряженную
частицу:
, (12)
где
q,
– заряд и скорость заряженной частицы,
двигающейся в магнитном поле с магнитной
индукцией
.
Выражение (12) впервые было получено Х.Лоренцом. Поэтому сила, действующая на заряд q, движущийся в магнитном поле, называется силой Лоренца.
В
общем случае, когда действуют и магнитное
и электрическое поле (напряженностью
),
на движущийся заряд действует сила:
,
(13)
которая тоже называется силой Лоренца.
Сила Лоренца является важнейшим соотношением электродинамики, так как позволяет связать уравнения электромагнитного поля с уравнениями движения заряженных частиц.