ψ = |
|
2 |
sinθ cosϕ |
(9) |
|
|
|||
|
π |
|
Разложим эту пси-функцию в ряд по собственным пси-функциям (7), учитывая, что
cosϕ = |
eiϕ + e−iϕ |
: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
æ |
e |
iϕ |
+ e |
−iϕ ö |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|||||||||
ψ = |
|
sinθ cosϕ = |
|
2 |
sinθ ç |
|
|
÷ |
= |
sinθψ −1 + |
sinθψ1 |
(10) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
π |
|
|
π |
è |
|
|
2 |
ø |
|
π |
|
π |
|
|
Пси-функция (9) раскладывается по двум собственным пси-функциям, имеющим квантовые числа m = ±1. Соответственно, проекция момента импульса на произвольную ось z в состоянии, описываемом пси-функцией (9), принимает значения:
Lz = mh = ±h |
(11) |
Ответ:
Lz = ±h.
Задача № 43.
Волновая функция основного состояния электрона в атоме водорода имеет вид
æ |
|
r ö |
|
|
|
ψ (r) = Aexpç |
- |
|
÷ |
, где r |
- расстояние электрона от ядра, a - радиус первой боровской |
|
|||||
è |
|
a ø |
|
|
орбиты. Определите среднее значение квадрата расстояния < r2 > электрона от ядра в этом состоянии.
Решение:
Из постулатов квантовой механики следует, что среднее значение некоторой физической величины Q в состоянии, описываемом пси-функцией ψ , определяется следующим образом:
|
|
< Q >= òψ * Qψ dx |
(1) |
В нашем случае необходимо определить среднее значение квадрата расстояния электрона от ядра в основном состоянии в атоме водорода. Пси-функция электрона в основном состоянии имеет следующий вид:
æ |
|
r ö |
|
|
ψ (r) = Aexpç |
- |
|
÷ |
(2) |
|
||||
è |
|
a ø |
|
где ψ * - функция, сопряжённая к пси-функции ψ .
71
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
Поэтому в нашем случае получим, что среднее значение квадрата расстояния определяет следующее выражение:
∞ |
|
< r2 >= òψ *r2ψ dV = òψ *r2ψ × 4π r2dr |
(3) |
0 |
|
где dV = 4π r2dr . Определим в данной пси-функции неизвестную константу A из условия нормировки:
* |
2 |
∞ |
2 |
æ |
|
2r ö |
|
2 |
|
1 |
|
|
|
òψ ψ dV =1 |
Þ 4π A |
òr |
|
expç |
- |
|
÷dr = 1 |
Þ A |
|
= |
|
|
(4) |
|
|
|
π a |
3 |
|||||||||
|
|
0 |
|
è |
|
a ø |
|
|
|
|
|
Тогда пси-функция основного состояния электрона в атоме водорода имеет вид:
ψ (r) = |
|
1 |
|
|
|
|
|
æ |
|
r |
ö |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
expç |
- |
|
|
÷ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5) |
|||||||
π a |
3 |
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
è |
|
ø |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Подставляя в выражение (3) пси-функцию (5), получим: |
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
∞ |
|
|
|
æ |
|
2r ö |
1 |
|
|
3 |
|
|
|
|
|
||
|
2 |
|
|
|
|
2 |
òr |
4 |
|
|
|
|
|
|
5 |
|
2 |
|
|||||||
< r |
|
>= 4π A |
|
|
|
expç |
- |
|
÷dr = 4π × |
|
|
× |
|
a |
|
= 3a |
|
(6) |
|||||||
|
|
|
|
a |
π a |
3 |
4 |
|
|
||||||||||||||||
Ответ: |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
è |
|
ø |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
< r2 |
>= 3a2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Задача № 44.
Частица находится в двумерной квадратной потенциальной яме с непроницаемыми стенками во втором возбуждённом состоянии. Найдите среднее значение квадрата
импульса частицы < p2 > , если сторона ямы равна a .
Решение:
Вид потенциальной ямы представлен на рисунке 1:
ì¥, M U (x, y) = íî0, M
W = ì0 < x < a íî0 < y < a
M (x, y)
ÏW
ÎW
72
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
Рисунок 1
Составим уравнение Шредингера для области Ω :
¶2ψ |
+ |
¶2ψ |
+ |
2m Eψ = 0 |
(1) |
¶x2 |
|
¶y2 |
|
h2 |
|
или в виде: |
|
|
|||
¶2ψ |
|
¶2ψ |
|
2 |
|
¶x2 |
+ |
¶y2 |
+ k ψ = 0 |
(2) |
где k2 = 2hm2 E . Решение этого дифференциального уравнения имеет вид:
ψ (x, y) = Asin(k1x +α1 )sin(k2 y +α2 ) |
(3) |
Используем естественные условия, накладываемые на пси-функцию. Вне области Ω потенциальная энергия частицы равняется бесконечности, поэтому частица вне области Ω находиться не может. Значит, плотность вероятности нахождения частицы, а, значит, и пси-функция вне области Ω равны нулю. Из условия непрерывности пси-функций:
ψ(0, y) = 0 Þ sinα1 = 0 Þ α1 = 0
ψ(x,0) = 0 Þ sinα2 = 0 Þ α2 = 0
ψ(a, y) = 0 Þ sin k1a = 0 Þ k1a = ±π n1, n1 =1, 2,3,...
ψ(x, a) = 0 Þ sin k2a = 0 Þ k2a = ±π n2 , n2 =1,2,3,...
Значит, пси-функция имеет вид:
ψ (x, y) = Asin |
æ |
π n x |
ösin |
æ π n y |
ö |
(4) |
||
|
ç |
|
1 |
÷ |
ç |
2 |
÷ |
|
|
è a |
|
ø |
è a |
|
ø |
|
Дважды дифференцируя выражение (4) по x и по y, получим:
¶2ψ |
= -k2 Asin(k x)sin(k |
2 |
y) = -k2ψ |
|
¶x2 |
1 |
1 |
1 |
|
¶2ψ |
|
|
|
(5) |
= -k2 Asin(k x)sin(k |
|
y) = -k2ψ |
||
¶y2 |
2 |
1 |
2 |
2 |
Подставим производные (5) в уравнение Шредингера (2):
-k2ψ - k 2ψ + k |
2ψ = 0 Þ k2 |
= k2 |
+ k 2 |
(6) |
|||
1 |
2 |
|
|
|
1 |
2 |
|
Учитывая, что |
k2 = |
2m |
E |
, получим: |
|
||
|
|
||||||
|
|
|
h2 |
|
|
|
73
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
k2 = |
2m |
E = |
π 2 |
(n12 + n22 )Þ En ,n |
= |
π 2h2 |
(n12 + n22 ) |
(7) |
|
a2 |
2ma2 |
||||||
|
h2 |
1 2 |
|
|
|
Мы получили энергетический спектр частицы в двумерной квадратной потенциальной яме с бесконечно высокими стенками. Как видно из выражения (7) энергия частицы зависит от двух квантовых чисел. В таблице 1 приведено несколько значений квантовых
чисел n |
и n , а также значение выражения n2 |
+ n2 |
, которое определяет значение энергии |
|||
1 |
2 |
1 |
2 |
|
|
|
в данном состоянии. |
|
|
|
|
|
|
Таблица 1. |
|
|
|
|
|
|
№ уровня |
n1 |
|
|
n2 |
n12 + n22 |
|
|
1 |
1 |
|
|
1 |
2 |
|
2 |
1 |
|
|
2 |
5 |
|
|
2 |
|
|
1 |
|
|
3 |
2 |
|
|
2 |
8 |
Как видно из таблицы во втором возбуждённом состоянии (третий энергетический уровень) n1 = 2, n2 = 2 .
Определим постоянную A в выражении (4), используя условие нормировки:
a a |
2 |
2 a a |
2 |
æ π |
ö |
2 |
æ π |
ö |
|
|
4 |
|
|
2 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
òò |
ψ |
|
dxdy = 1Þ A |
òòsin |
|
ç |
n1x ÷sin |
|
ç |
n2 y ÷ dxdy =1 |
Þ A = |
|
|
= |
|
(8) |
||
|
|
|
a |
2 |
a |
|||||||||||||
0 0 |
|
|
|
0 0 |
|
è a |
ø |
|
è a |
ø |
|
|
|
|
|
|
Тогда пси-функции собственных состояний частицы имеют вид:
ψ |
|
|
(x, y) = |
2 |
sin |
æ π n x |
ösin æ π n y |
ö |
(9) |
||||||||
n1 ,n2 |
|
÷ |
|||||||||||||||
|
|
|
a |
ç |
|
1 |
÷ |
ç |
|
2 |
|
||||||
|
|
|
|
|
è a |
|
ø |
è a |
|
ø |
|
||||||
Пси-функция второго возбуждённого состояния: |
|
||||||||||||||||
ψ |
|
|
|
2 |
æ |
π |
|
ö |
æ |
π |
|
ö |
(10) |
||||
2,2 |
(x, y) = |
|
|
sin ç |
|
×2x ÷sin ç |
|
×2y ÷ |
|||||||||
a |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
è a |
|
ø |
è a |
|
ø |
|
Из постулатов квантовой механики среднее значение какой-нибудь физической величины Q в состоянии, описываемом пси-функцией ψ , определяется следующим образом:
|
|
|
|
|
|
|
|
< Q >= òψ * Qψ dx |
(11) |
||||||
|
|
|
|
|
- функция, сопряжённая к пси-функции |
||
где Q - оператор физической величины Q , а ψ * |
|||||||
ψ . Операторы проекций импульса на координатные оси x,y,z имеют вид: |
|||||||
|
|
|
h ¶ |
|
|||
px |
= |
|
|
|
|
|
|
|
i |
¶x |
|
||||
|
|
|
|
||||
|
|
|
h ¶ |
(12) |
|||
py = |
|
|
|
||||
i |
¶y |
||||||
|
|
|
|
||||
|
|
|
h ¶ |
|
|||
pz |
= |
|
|
|
|
|
|
|
i |
¶z |
|
||||
|
|
|
|
74
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
Формулы, связывающие физические величины в классической физике, в квантовой физике справедливы для операторов этих физических величин. Поэтому мы можем записать:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
æ |
¶2 |
|
¶2 |
|
¶2 |
ö |
|
|
|||
p2 |
= px2 + py2 + pz2 = -h2 |
ç |
|
|
+ |
|
|
+ |
|
|
÷ |
= -h2Ñ2 |
(13) |
|||||||
¶x |
2 |
¶y |
2 |
¶z |
2 |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
è |
|
|
|
|
|
ø |
|
|
|||
В нашем двумерном случае: |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
æ |
¶2 |
|
¶2 |
ö |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
p2 |
= -h2 |
ç |
|
|
+ |
|
|
÷ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(14) |
¶x |
2 |
¶y |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
è |
|
|
|
ø |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Найдём среднее значение квадрата импульса частицы в состоянии, описываемом пси- функцией (10):
|
2 |
a a |
|
|
4 |
a a |
æ π |
ö |
æ π |
ö |
æ |
2 |
æ |
¶ |
2 |
|
¶ |
2 |
öö |
æ |
æ π |
ö |
æ π |
öö |
32π |
2 |
h |
2 |
||||
|
* |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
< p |
|
>= òòψ 2,2 |
p |
|
ψ2,2dxdy = |
|
|
òòsin ç |
×2x÷sin ç |
×2 y÷ |
ç -h |
|
ç |
|
|
|
+ |
|
|
|
÷÷ |
çsin ç |
×2x÷sin ç |
×2 y÷÷ dxdy = |
|
|
|
|
||||
|
|
a |
2 |
|
¶x |
2 |
¶y |
2 |
a |
4 |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
0 0 |
|
|
|
|
0 0 |
è a |
ø |
è a |
ø |
è |
|
è |
|
|
|
øø |
è |
è a |
ø |
è a |
øø |
|
|
|
a a |
2 |
æ π |
ö |
2 |
æ π |
ö |
8π 2h2 |
|
òòsin |
|
ç |
×2 x÷sin |
|
ç |
×2 y÷dxdy = |
|
|
|
|
a |
2 |
|||||
0 0 |
|
è a |
ø |
|
è a |
ø |
|
Ответ:
< p2 >= 8πa22h2 .
Задача № 45.
Частица массой m0 находится в одномерной потенциальной яме с непроницаемыми стенками во втором возбуждённом состоянии. Найдите среднее значение кинетической энергии частицы < Ek > , если ширина ямы равна a .
Решение:
Вид потенциальной ямы представлен на рисунке 1:
ì¥, x < 0
U (x) = ïí0,,0 < x < a
ïî¥, x > a
Рисунок 23
Составим уравнение Шредингера для области 0 < x < a :
¶2ψ |
+ |
2m0 |
Eψ = 0 |
(1) |
|
¶x2 |
h2 |
||||
|
|
|
75
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
или в виде: |
|
|
¶2ψ |
2 |
|
¶x2 |
+ k ψ = 0 |
(2) |
где k2 = 2hm20 E . Решение этого дифференциального уравнения имеет вид:
ψ (x) = Asin(kx +α) |
(3) |
Используем естественные условия, накладываемые на пси-функцию. Так как в области x < 0 потенциальная энергия равняется бесконечности, то частица находиться в области x < 0 не может. Следовательно, плотность вероятности, а, значит, и пси-функция в области x < 0 равны нулю. Из условия непрерывности пси-функции для точки x = 0 получим:
ψ (0) = 0 Þ sinα = 0 Þ α = 0
Аналогично, из условия непрерывности пси-функции для точки x = a получим:
ψ (a) = 0 Þ sin ka = 0 Þ ka = ±π n, n =1,2,3,...
Тогда пси-функции собственных состояний частицы в данной потенциальной яме имеют вид:
ψ(x) = Asin æç π nx ö÷
èa ø
Учитывая, что k2 = |
2m0 |
|
E , получим: |
||||||||
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
h2 |
|
|
|
|
|
|
k2 = |
2m0 |
E = |
π 2 |
n2 Þ E |
n |
= |
π 2h2 |
n2 |
|||
h2 |
a2 |
2m0a2 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
(4)
(5)
Мы получили энергетический спектр частицы в потенциальной яме. Определим постоянную A в выражении для пси-функции (4), используя условие нормировки:
a |
2 |
a |
|
æ π |
|
|
|
|
|||
|
ö |
|
2 |
|
|||||||
ò |
|
ψ |
|
2 |
òsin |
2 |
Þ A = |
(6) |
|||
|
|
||||||||||
|
|
dx =1Þ A |
|
ç |
nx ÷ dx =1 |
|
|||||
0 |
|
|
|
|
0 |
|
è a |
ø |
|
a |
|
Тогда пси-функции собственных состояний имеют следующий вид:
ψ n |
|
|
2 |
|
æ π |
ö |
|
|
(x) = |
|
|
sin ç |
nx ÷ |
(7) |
|||
a |
||||||||
|
|
|
|
è a |
ø |
|
76
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
Во втором возбуждённом состоянии n = 3 (так как n = 1 - это основное состояние, n = 2 - первое возбуждённое), поэтому пси-функция второго возбуждённого состояния имеет вид:
ψ |
|
|
|
2 |
|
æ π |
ö |
|
|
3 |
(x) = |
|
|
sin ç |
×3x ÷ |
(8) |
|||
a |
|||||||||
|
|
|
|
|
è a |
ø |
|
Из постулатов квантовой механики среднее значение какой-нибудь физической величины Q в состоянии, описываемом пси-функцией ψ , определяется следующим образом:
|
|
< Q >= òψ * Qψ dx |
(9) |
где Q - оператор физической величины Q , а ψ * - функция, сопряжённая к пси-функции ψ . Операторы проекций импульса на координатные оси x,y,z имеют вид:
|
|
h ¶ |
|
||
px |
= |
|
|
|
|
i |
¶x |
|
|||
|
|
|
|||
|
|
h ¶ |
|
||
py = |
|
|
(10) |
||
i |
¶y |
||||
|
|
|
|||
|
|
h ¶ |
|
||
pz |
= |
|
|
|
|
i |
¶z |
|
|||
|
|
|
Формулы, связывающие физические величины в классической физике, в квантовой физике справедливы для операторов этих физических величин. Поэтому мы можем записать:
|
|
|
æ |
¶2 |
|
¶2 |
|
¶2 |
ö |
|
|
|||
p2 |
= px2 + py2 + pz2 |
= -h2 |
ç |
|
|
+ |
|
|
+ |
|
|
÷ |
= -h2Ñ2 |
(11) |
¶x |
2 |
¶y |
2 |
¶z |
2 |
|||||||||
|
|
|
è |
|
|
|
|
|
ø |
|
|
Операторы квадрата импульса и кинетической энергии связаны выражением:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p |
2 |
|
h |
2 |
Ñ2 |
|
|
E |
= |
|
= - |
|
(12) |
|||
|
|
|
|
|||||
k |
|
2m0 |
|
2m0 |
|
|||
|
|
|
|
В нашем одномерном случае оператор кинетической энергии имеет вид:
|
|
h |
2 |
|
|
¶ |
2 |
|
|
E |
= - |
|
|
(13) |
|||||
2m ¶x2 |
|||||||||
k |
|
|
|||||||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
Тогда среднее значение кинетической энергии во втором возбуждённом состоянии определяется выражением:
|
a |
|
|
|
|
2 |
a |
|
æ π |
|
ö |
æ |
|
h |
2 |
¶ |
2 |
æsin |
æ π |
|
ö |
öödx = |
9π |
2 |
h |
2 |
|
||
< E >= |
ò |
ψ * E |
ψ |
|
dx = |
ò |
sin |
×3x |
- |
|
|
|
×3x |
|
|
(14) |
|||||||||||||
3 |
|
ç |
÷ |
ç |
|
|
|
|
|
2 |
ç |
÷ |
|
|
|
2 |
|||||||||||||
k |
3 k |
|
|
a |
|
|
|
2m |
|
¶x |
ç |
|
÷÷ |
2m a |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
è a |
|
ø |
è |
|
|
|
è |
è a |
|
ø |
øø |
|
|
||||||||||
|
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
Ответ:
77
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
< Ek >= 9π 2h2 . 2m0a2
Задача № 46.
Возможные значения проекции момента импульса на произвольную ось равны mh , где m = l,l −1,..., −l +1, −l . Считая, что эти проекции равновероятны и оси равноправны,
покажите, что в состоянии с определённым значением l среднее значение квадрата момента импульса < L2 >= h2l(l +1) .
Решение:
Формулы, связывающие физические величины в классической физике, в квантовой физике справедливы для средних значений. Следовательно, среднее значение квадрата
момента импульса равняется сумме средних значений квадратов проекций момента импульса на все координатные оси:
< L2 |
>=< L2 > + < L2 |
> + < L2 |
> |
|
|
|
|
|
|
(1) |
|
|
|
|
||||||
|
|
x |
y |
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Так как мы предполагаем все координатные оси равноправными, то < L2 |
>=< L2 >=< L2 |
> , |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
y |
z |
|
поэтому выражение (1) можно переписать: |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
< L2 |
>= 3 < L2 > |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(2) |
|
|
|
|
||
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Проекция момента импульса на произвольную ось z при определённом значении l |
может |
|||||||||||||||||||
принимать 2l +1 значений: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Lz = mh |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3) |
|
|
|
|
|
где m = l,l −1,..., −l +1, −l . Считая, что эти проекции равновероятные найдём среднее |
|
|||||||||||||||||||
значение квадрата проекции момента импульса: |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
å(mh)2 |
|
|
åm2 |
|
h |
2 |
|
l(l +1)(2l +1) |
|
h |
2 |
|
|
|
|
|||
2 |
|
m |
|
2 m |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
< Lz |
>= |
|
|
= h |
|
|
|
= |
|
|
|
|
= |
3 l(l +1) |
(4) |
|
|
|
||
2l +1 |
2l +1 |
2l +1 |
3 |
|
|
|
|
|||||||||||||
Подставив это выражение для < L2 |
> в выражение (2), получим, что среднее значение |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
квадрата момента импульса равняется: |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
< L2 |
>= h2l(l +1) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5) |
|
|
|
|
||
Ответ: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
< L2 |
>= h2l(l +1) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
78
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
Задача № 47.
В некоторый момент времени координатная часть волновой функции частицы,
находящейся в одномерной прямоугольной потенциальной яме с абсолютно непроницаемыми стенками (0 < x < a) , имеет вид ψ (x) = Ax(a − x) . Найдите среднюю
кинетическую энергию частицы в этом состоянии, если масса частицы равна m0 .
Решение:
Из постулатов квантовой механики следует, что среднее значение некоторой физической величины Q в квантовом состоянии, описываемом пси-функцией ψ , определяется следующим образом:
|
|
< Q >= òψ * Qψ dx |
(1) |
|
- функция, сопряжённая к пси- |
где Q - определитель физической величины Q , а ψ * |
функции ψ . Операторы проекций импульса на координатные оси x,y,z имеют вид:
|
h ¶ |
|
||
px = |
|
|
|
|
i |
¶x |
|
||
|
|
|||
|
h ¶ |
|
||
py = |
|
|
(2) |
|
i |
¶y |
|||
|
|
|||
|
h ¶ |
|
||
pz = |
|
|
|
|
i |
¶z |
|
||
|
|
Формулы, связывающие физические величины в классической физике, в квантовой физике справедливы для операторов этих физических величин. Поэтому мы можем записать:
|
|
|
æ |
¶2 |
|
¶2 |
|
¶2 |
ö |
|
|
|||
p2 |
= px2 + py2 + pz2 |
= -h2 |
ç |
|
|
+ |
|
|
+ |
|
|
÷ |
= -h2Ñ2 |
(3) |
¶x |
2 |
¶y |
2 |
¶z |
2 |
|||||||||
|
|
|
è |
|
|
|
|
|
ø |
|
|
Операторы квадрата импульса и кинетической энергии связаны выражением:
|
|
|
|
|
|
|
||
p |
2 |
|
h |
2 |
Ñ2 |
|
||
K = |
|
= - |
|
(4) |
||||
2m |
2m |
|||||||
|
|
|
|
|||||
|
|
0 |
|
|
0 |
|
|
где m0 - масса частицы. В нашем одномерном случае оператор кинетической энергии имеет вид:
|
h |
2 |
|
|
¶ |
2 |
(5) |
|
K = - |
|
|
||||||
2m ¶x2 |
||||||||
|
|
|||||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
Определим постоянную A в выражении для пси-функции, описывающей состояние частицы, используя условие нормировки:
79
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
òa |
|
ψ |
|
2 dx =1Þ A2 òa x2 (a - x)2dx =1Þ A2 |
= |
30 |
(6) |
|
|
||||||
|
|
5 |
|||||
0 |
0 |
|
a |
|
Тогда пси-функция состояния частицы имеет вид:
ψ (x) = |
|
30 |
|
x(a - x) |
(7) |
|
|||||
|
|
a5 |
|
Подставляя в выражение (1) оператор кинетической энергии и данную пси-функцию, найдём среднее значение кинетической энергии частицы:
|
a |
* |
|
|
2 a |
æ |
|
h2 ¶2 |
ö |
5h2 |
|
|||
< K >= òψ |
|
K |
ψ dx = A |
ò x(a - x)ç |
- |
|
|
(x(a - x))÷dx = |
|
(8) |
||||
|
2m |
|
¶x2 |
m a2 |
||||||||||
|
0 |
|
|
|
|
0 |
è |
|
0 |
|
|
ø |
0 |
|
Ответ: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
< K >= |
5h2 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m a2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Задача № 48.
В некоторый момент времени частица находится в состоянии, описываемом волновой
æ |
|
x |
2 |
ö |
функцией, координатная часть которой имеет вид ψ (x) = Aexpç |
- |
|
+ ikx ÷ , где A и a - |
|
a |
2 |
|||
è |
|
|
ø |
некоторые постоянные, а k - заданный параметр, имеющий размерность обратной длины. Найдите для данного состояния средние значения координаты < x > и проекции импульса частицы < px > .
Решение:
Из постулатов квантовой механики следует, что среднее значение некоторой физической величины Q в состоянии, описываемом пси-функцией ψ , определяется следующим образом:
|
|
< Q >= òψ * Qψ dx |
(1) |
где Q - оператор физической величины Q , а ψ * - функция, сопряжённая к пси-функции ψ . Операторы физических величин, средние значения которых необходимо определить, имеют вид:
|
= x |
|
|
|
x |
|
|
(2) |
|
|
|
h |
¶ |
|
|
|
|||
px = |
|
|
|
|
i |
¶x |
|
||
|
|
|
80
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com