3 семестp / Лекции / 2(Elektrostatika) / 04
.DOCЛекция 4
1.7. Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса.
(в электростатике для пустоты)
q1 q2 r-rj
qj r
rj
S
dS
q
P
dS
E=0
E<>0
Sбок E
Sосн1 Sосн2
dS
S
dS |
Введем понятие вектора индукции эл. поля. Вектор характеризует реакцию среды на действие эл. поля. численно равен поверхностной плотности заряда на пробной площадке. Найдем элементарный поток через : - вектор-площадка
Определим поток заряда: Поток вектора через замкнутую поверхность равен заряду внутри этой поверхности. Заряд вне поверхности: т.к. по определению : Т.к.
Аналогично для большего числа зарядов, вплоть до непрерывного Откликом среды на воздействие эл.поля является возникновение эл.дипольного момента единицы объема.
Пример1 ( поле бесконечной однородно заряженной пл-ти )
- поверхностная плотность заряда
Пример2 ( поле бесконечной однородно заряженной нити)
- линейная плотность заряда
Проводник - среда, в которой возникает движение свободных носителей заряда при сколь угодно малом эл. поле. Найдем, как распределяется электричество на проводнике, помещенном в эл. поле. Пусть равновесное распред-е Рассмотрим бесконечно малое виртуальное перемещение заряда (изменять по величине заряд) Перемещение виртуальное, если оно бесконечно малое в данный момент времени ( t = 0 ), не нарушит условие связи. В нашем случае эл. условие связи:
Утверждение: Распределение равновесно . необходимо и достаточно чтобы изменение потенциальной энергии при любом вл. зарядов удовлетворяло условию связи и было = 0 Докажем: Согласно методу Лагранжа потребуем: экстремум функции с усл.
|
Расст. = const Замена:
потенциал тела в т. J-го эл-та (т.е. без учета пот.J-го эл-та)
т.е.
Для и
Для и
-необход и дост рез-т
Полученное условие означает, что при равновесии заряда (проводнике его точки потенциал = const в непроводнике const
Область const наз эквипотенциальной, т е работа по перемещению заряда = 0