- •8) Робочі газоподібні тіла поділяються на ідеальні та реальні. Одне й те ж робоче тіло відноситься до ідеального газу чи реального в залежності від термодинамічного ста-ну, в якому воно знаходиться.
- •1000 Молей. Введемо для кіломоля позначення , . Тоді добуток є об’ємом кіломолю газу , .
- •16) Розрізняють також істинні та середні теплоємкості.
- •20) Ізобарний, ізотермічний, ізохорний, адіабатний.
- •25) Поняття колового процесу чи циклу виникло в тд у зв’язку з вивченням процесів,
- •2 Розглянемо довільний прямий оборотний цикл , зображений на рисунку 5.
- •27) Ентропія є шостим параметром стану робочого тіла. Ентропія характеризує напря-
- •3 Введення поняття ентропії дозволяє застосувати для дослідження термодинаміч-них процесів нову (замість введеної раніше - діаграмі) прямокутну систему коор-
- •2 8) Ізохорним називають процес, який протікає при постійному об’ємі, його
- •29) Процес, який протікає при постійному тиску, називають ізобарним. Рівняння
- •30) Процес, який протікає при постійній температурі ( або , нази-
- •31) Адіабатним називається процес, який здійснюється без теплообміну між газом і зовнішнім середовищем. В такому процесі теплота не підводиться і не відводиться,
- •32) Розділення речовини на газ і пару умовне, бо між ними не існує будь - якої межі.
- •33) ) Розглянемо процес перетворення води в пару в Рv- координатах при деякому постійному тиску р. Нехай при даному тиску р 1 кг води з температурою 0 займає об’єм (точка а на рисунку 5).
- •34) Процес пароутворення в Тs – діаграмі
- •Питання 2 Зображення термодинамічних процесів водяної пари в Рv -, Тs - та і,s – діаграмах
- •3 Процеси змішування двох потоків.
- •41) Згідно закону Фур’є вектор щільності теплового потоку пропорційний вектору градієнту температури, але направле-ний в протилежний бік
- •42) Коефіцієнт теплопровідності, його залежність від різних факторів
- •43) Теплопровідність плоскої одношарової стінки
- •44) Теплопровідність багатошарової плоскої стінки
- •46) Теплопровідність циліндричної багатошарової стінки
- •51) Теплопередача крізь плоску стінку
- •52) Температури на зовнішніх поверхнях стінки і на межі двух будь - яких шарів у багатошаро-
- •53) 2 Теплопередача через циліндричну стінку
- •54) Для багатошарової циліндричної стінки відповідні формули мають вигляд
- •55) Особливістю променистого теплообміну є відсутність безпосереднього стикання тіл. Теплообмін може відбуватися при великій відстані від одного тіла до іншого.
- •Випромінювання.
- •57) Закон Планка встановлює зв’язок енергії власного випромі- нювання абсолютно чорного тіла з довжиною хвилі і температурою
3 Процеси змішування двох потоків.
В камеру змішування надходить перший потік у кількості т1 (кг або кг/с) з параметрами t1 і 1, другий – масою т2 з параметрами t2 і 2. Необхідно визначити параметри повітря після змі-шування двох потоків, тобто Ісум, dсум, сум, t сум. Ця задача може бути вирішенна двома способами:
а) графічним; б) комбінованим (графічно – математичним).
Перший спосіб
По вихідних даних будують точки 1 і 2 як точки перетину лінії t = const і = const (рису-нок 13). З’єднують ці точки лінією. Відрізок 1 - 2 – це графічне зображення процесу змішування двох потоків. Положення точки 3 (яка характеризує параметри повітря після змішування двох по-токів) знаходять наступним чином. Відрізок 1 - 2 ділять на тсум= т1+т2 рівних частин (відрізків). Від точки1 відкладають кількість відрізків, яка пропорційна т2, а від точки 2 – кількість відрізків, пропорційну т1. Для точки 3 по діаграмі визначають – Ісум, dсум, сум, t сум.
Другий спосіб
Після побудови на І,d – діаграмі відрізку 1 - 2 для точок 1 і 2 ви-
значають І1,d1 та І2,d2. Потім записують рівняння балансу теплоти (62)
і рівняння балансу вологи
(63)
де - коефіцієнт рециркуляції (змішування).
Після визначення по формулах Ісум і dсум на відрізку 1-2 по цих зна-
ченнях будують точку 3. Для неї по діаграмі визначають tсум і сум.
Рисунок 13 - Зображення на Іd-
діаграмі процесу змішування
40) Теплообмін – це наука про самочинні незворотні процеси перенесення теплоти в просторі. Під процесом перенесення теплоти розуміють обмін внутрішньою енергі-єю між окремими елементами і ділянками розгляданого середовища.
Згідно з другим законом термодинаміки самочинний процес перенесення теп-лоти в просторі виникає під дією різниці температур і скерований в напрямку змен-шення температури. Закономірності перенесення теплоти і кількісні характеристики цього процесу є предметом дослідження теорії тепломасообміну (теплоперенесен-ня). Теплота може поширюватись в будь - яких речовинах і навіть через вакуум. Пе-ренесення теплоти здійснюється 3 основними способами:
1) теплопровідністю; 2) конвекцією (або тепловіддачею); 3) тепловим випроміню-ванням (або радіацією).
Теплопровідність – це процес перенесення теплоти (енергії) мікрочастинками в тілах (або між ними), зумовлений змінністю температури в розгляданому просторі.
У всіх речовинах теплота поширюється теплопровідністю. Молекули, атоми, елект-рони та інші мікрочастинки, які містяться в речовині, рухаються зі швидкостями, пропорційними їх температурі, і переносять енергію із зони з вищою температурою в зону з нижчою температурою. Теплопровідність в чистому вигляді частіше зустрі-чається в твердих тілах.
Конвекція теплоти – це процес перенесення теплоти під час переміщення макроскопічних об’ємів рідини або газу (текучого середовища) в просторі з зони з однією температурою в зону з іншою. При цьому перенесення теплоти конвекцією нерозривно пов’язане з перенесенням самого середовища (рідини або газу). Конвек-ція можлива лише в текучому середовищі. Конвекція теплоти завжди супроводжу-ється теплопровідністю. Спільний процес перенесення теплоти конвекцією і тепло-провідністю називається конвективним теплообміном. Конвекцією можна перено-сити теплоту на великі відстані. Наприклад, від ТЕЦ (теплоелектроцентралі) теплота переноситься завдяки трубам рухомою гарячою водою на десятки кілометрів для опалення житлових будинків і промислових споруд. Рухоме середовище (в даному випадку – гаряча вода), яке використовується для перенесення теплоти на відстань, називається теплоносієм. У практиці часто зустрічається конвективний теплообмін між потоками рідини або газу і поверхнею твердого тіла. Цей процес отримав назву конвективна тепловіддача, або просто тепловіддача (теплота віддається рідиною або газом поверхні або навпаки).
Теплове випромінювання – це процес перенесення теплоти електромагніт-ними хвилями, зумовлений тільки температурою і оптичними властивостями випро-мінювального тіла. При цьому внутрішня енергія тіла (середовища) перетворюється в енергію випромінювання. Процес перетворення внутрішньої енергії речовини в енергію випромінювання, перенесення випромінювання і його поглинання речови-ною називається теплообмін випромінюванням. Завдяки випромінюванню теплота переноситься у всіх променево - прозорих середовищах, зокрема у вакуумі, наприк-лад, в космосі, де це єдино можливий спосіб перенесення теплоти між тілами.
У природі і техніці елементарні процеси перенесення теплоти – теплопровід-ність, конвекція і теплове випромінювання – часто відбуваються разом. Процеси теплопровідності і конвективного теплообміну може супроводжувати теплообмін випромінюванням. Теплообмін, зумовлений спільним перенесенням теплоти випро-мінюванням і теплопровідністю, називають радіаційно – кондуктивним. Якщо перенесення теплоти здійснюється додатково і конвекцією, то такий процес назива-ють радіаційно – конвективним теплообміном. Іноді радіаційно – кондуктивне і радіаційне – конвективне перенесення теплоти називають складним теплообміном.
У техніці і побуті відбуваються процеси теплообміну між різними рідинами, розділеними твердою стінкою. Процес перенесення теплоти від гарячої рідини (газу)
до холодної через розділяючу їх стінку називається теплопередачею. Теплопереда-ча здійснюється різними процесами теплоперенесення. Так, наприклад, парогенеру-вальні труби котельного агрегату отримують теплоту від продуктів згоряння палива внаслідок радіаційно - конвективного теплообміну. Через шар зовнішнього забруд-нення, металеву стінку і шар накипу теплота переноситься теплопровідністю. Від внутрішньої поверхні труби до оживаючої її рідини теплота переноситься конвек-тивним теплообміном (тепловіддачею).
Процеси теплообміну можуть відбуватися в різних середовищах і різних сумі-шах, під час зміни і без зміни агрегатного стану робочих середовищ тощо. Залежно від цього теплообмін відбувається по різному і описується різними рівняннями.
Перенесення теплоти теплопровідністю залежить від розподілення температури в об’ємі тіла. Одним з основних понять є температурне поле. Температурним полем називається сукупність значень температури у всіх точках тіла в даний момент часу. Загалом температура є функцією трьох просторових координат і часу. Тому матема-тичне описання температурного поля матиме вигляд:
(103)
Часто температурне поле змінюється тільки по одній або двох просторових координатах, відповідно температурне поле буде одномірним ( ) або двомір-ним ( ). Крім цього, розрізняють стаціонарне (усталене або стале) темпе-ратурне поле, коли температура у всіх точках тіла не змінюється з часом , і нестаціонарне (неусталене або нестале), коли . Температурне поле може та-кож бути однорідним і неоднорідним. Однорідне температурне поле – це поле однакових температур, коли всі точки тіла характеризуються одним і тим же значен-ням температури. Для здійснення перенесення теплоти теплопровідністю необхідне неоднорідне температурне поле, коли в різних точках тіла температура різна.
При переході від точки до точки в тілі температура змінюється не стрибком, а більш – менш плавно. Завжди можна знайти декілька точок з однаковою температу-рою. З’єднавши всі такі точки, отримують поверхню однакової температури, котра носить назву ізотермічної поверхні. Кожній ізотермічній поверхні відповідає своє значення температури. Можна побудувати в тілі багато ізотермічних поверхонь, та-ка картина дасть наочну уяву про температурне поле в тілі. Ізотерми ніколи не пере-тинаються, бо в цьому випадку точка перетину буде мати дві різні температури, що
фізично неможливо. Уздовж ізотерми температура не змінюється, значить, і пере-нос теплоти в цьому напрямі не відбувається. Найбільш сильно температура зміню-ється в напрямку, нормальному (тобто перпендикулярно до дотичної) до даної ізо-термічної поверхні. Така інтенсивність зміни характеризується спеціальною величи-ною, яка носить назву градієнта температури ( ) – це вектор, направлений по нормалі до ізотермічної поверхні в бік зростання температури . Він є межею відношення зміни температури ( ) між двома сусідніми ізотермічними поверхнями до відстані ( ) по нормалі, якщо :
. (104)
Для характеристики інтенсивності поширення
теплоти в температурному полі введено поняття
щільність теплового потоку ( ) – це кількість
теплоти (Дж), яка передається через одиницю площі
ізотермічної поверхні (1 ) за одиницю часу (1 с):
.
Рисунок 20 - До визначення Щільність теплового потоку – вектор, направ-
щільності теплового потоку лений по нормалі до ізотермічної поверхні, але в бік
зменшення температури (рисунок 20) .
Загальна кількість теплоти, яка передається через поверхню впродовж часу можна визначити по формулі
, Дж (105)