- •8) Робочі газоподібні тіла поділяються на ідеальні та реальні. Одне й те ж робоче тіло відноситься до ідеального газу чи реального в залежності від термодинамічного ста-ну, в якому воно знаходиться.
- •1000 Молей. Введемо для кіломоля позначення , . Тоді добуток є об’ємом кіломолю газу , .
- •16) Розрізняють також істинні та середні теплоємкості.
- •20) Ізобарний, ізотермічний, ізохорний, адіабатний.
- •25) Поняття колового процесу чи циклу виникло в тд у зв’язку з вивченням процесів,
- •2 Розглянемо довільний прямий оборотний цикл , зображений на рисунку 5.
- •27) Ентропія є шостим параметром стану робочого тіла. Ентропія характеризує напря-
- •3 Введення поняття ентропії дозволяє застосувати для дослідження термодинаміч-них процесів нову (замість введеної раніше - діаграмі) прямокутну систему коор-
- •2 8) Ізохорним називають процес, який протікає при постійному об’ємі, його
- •29) Процес, який протікає при постійному тиску, називають ізобарним. Рівняння
- •30) Процес, який протікає при постійній температурі ( або , нази-
- •31) Адіабатним називається процес, який здійснюється без теплообміну між газом і зовнішнім середовищем. В такому процесі теплота не підводиться і не відводиться,
- •32) Розділення речовини на газ і пару умовне, бо між ними не існує будь - якої межі.
- •33) ) Розглянемо процес перетворення води в пару в Рv- координатах при деякому постійному тиску р. Нехай при даному тиску р 1 кг води з температурою 0 займає об’єм (точка а на рисунку 5).
- •34) Процес пароутворення в Тs – діаграмі
- •Питання 2 Зображення термодинамічних процесів водяної пари в Рv -, Тs - та і,s – діаграмах
- •3 Процеси змішування двох потоків.
- •41) Згідно закону Фур’є вектор щільності теплового потоку пропорційний вектору градієнту температури, але направле-ний в протилежний бік
- •42) Коефіцієнт теплопровідності, його залежність від різних факторів
- •43) Теплопровідність плоскої одношарової стінки
- •44) Теплопровідність багатошарової плоскої стінки
- •46) Теплопровідність циліндричної багатошарової стінки
- •51) Теплопередача крізь плоску стінку
- •52) Температури на зовнішніх поверхнях стінки і на межі двух будь - яких шарів у багатошаро-
- •53) 2 Теплопередача через циліндричну стінку
- •54) Для багатошарової циліндричної стінки відповідні формули мають вигляд
- •55) Особливістю променистого теплообміну є відсутність безпосереднього стикання тіл. Теплообмін може відбуватися при великій відстані від одного тіла до іншого.
- •Випромінювання.
- •57) Закон Планка встановлює зв’язок енергії власного випромі- нювання абсолютно чорного тіла з довжиною хвилі і температурою
33) ) Розглянемо процес перетворення води в пару в Рv- координатах при деякому постійному тиску р. Нехай при даному тиску р 1 кг води з температурою 0 займає об’єм (точка а на рисунку 5).
При підведенні теплоти вода нагрівається та її температу-
ра збільшується, доки не досягне tн, відповідній тиску Р. При
нагріванні об’єм збільшується з до - вода кипить (точка
в). При подальшому підведенні теплоти кипляча вода перехо-
дить в вологу насичену пару. В той момент, коли випариться мент, коли випариться вся рідина, вся рідина, буде отримана суха на сичена пара (точка с). Її
об’єм при низьких тисках у багато разів більше . Відрі-
зок вс – це процес пароутворення при Р=const і tн=const. Між
точками в і с знаходиться знаходиться суміш сухої насиченої суміш сухої насиченої пари і кипл пари і киплячої води, тобто волога насичена пара. Щоб побу-
дувати точку е, яка характеризує вологу насичену пару, крім
Р потрібно ще знати степінь сухості х. Якщо до сухої насиче- Рисунок 5 – Процес пароутворення ної пари (точка с) підвести теплоту при тому ж тиску, то вона
в Рv- діаграмі перетвориться в перегріту (точка d). При більш високому тис-
ку Р1 процес пароутворення протікає аналогічно. Але через те, що Р1 Р, питомий об’єм рідини незначно зменшиться (точка а1), а питомий об’єм киплячої рідини буде вище, бо з підвищенням тиску Р tн збільшується (точка в1). Об’єм сухої насиченої пари зменшиться (точка с1).
Якщо з’єднати точки а, в, с, які визначають характерні стани води і пари при різних тисках, то на Рv – діаграмі отримують 3 основні лінії.
Лінія І визначає стан води при t = 0 оС і будь – якому тиску Р. Лінія ІІ визначає стан кип-лячої рідини (х = 0) і показує, що питомий об’єм з підвишенням тиску збільшується. Ця лінія називається нижньою прикордонною кривою. Лінія ІІІ характеризує стан сухої насиченої пари (х = 1) при будь – яких тисках Р і називається верхньою прикордонною кривою. Питомий об’єм буде тим більше, чим більше тиск Р.
При збільшенні тиску криві ІІ і ІІІ сходяться в точку К, яку називають критичною. Вона відповідає стану, при котрому різниця між рідиною і парою щезає. При зниженні тиску лінії І і ІІ зближуються і перетинаються в точці М, яка називається потрійною точкою. Кожна речовина в цій точці знаходиться в трьох станах: твердому, рідкому і газоподібному.