
Департамент по авиации
Министерства траспорта и коммуникаций Республики Беларусь
Минский государственный высший авиационный колледж
Кафедра естественнонаучных дисциплин
КУРСОВАЯ РАБОТА (ПРОЕКТ)
Тема: Расчет частотных и фазовых характеристик четырехполюсника
По дисциплине: «Высшая математика»
Специальность: «Техническая эксплуатация радиоэлектронного оборудования»
Андрикевича Игоря Викторовича
Курса 2 группы Р110
Руководитель Степа Наталья Николаевна
Консультант Балодис Александра Ивановна
Курсант Андрикевич Игорь Викторович
Минск – 2011 г.
Департамент по авиации
Министерства транспорта и коммуникаций Республики Беларусь
Минский государственный высший авиационный колледж
УТВЕРЖДАЮ
Заведующий кафедрой ЕНД
__________Кириленко А.И.
«____»_____________20__г.
ЗАДАНИЕ
на курсовую работу (проект)
по дисциплине______________________________________________________
курсанта______________________курса__________________________группы
ф амилия имя отчество
Тема курсовой работы (проекта)_______________________________________
При выполнении курсовой работы (проекта) по данной теме должны быть представлены:
1.Пояснительная записка
2.Расчетно-графическая часть
3.Выводы
4.Список использованных источников
Руководитель
Курсовой работы (проекта) _________ _______________________________
подпись фамилия, имя, отчество
Консультант ____________________ _______________________________
подпись фамилия, имя, отчество
Дата выдачи _____ ________________20__г.
Срок сдачи ______ ________________20__г. Подпись курсанта____________
Минск – 2011г.
Оглавление:
Введение…………………………………………………………………4
1. Понятие добротности………………………………………………...4
2. Нахождение добротности осциллятора..……………………………8
3.Экспериментальная работа с наклонным маятником………………9
3.1.Порядок выполнения эксперемента……………………………...9
3.2.Обработка результатов измерения……………………………….9
3.3.Опесание установки…………………………………………...….10
3.4.Результаты эксперемента………………………………………...11
4. Затухающие колебания………………………………………………12
5.Спектры затухающих колебаний…………………………………….19
Выводы…………………………………………………………………..24
Список использованных источников…………………………………..25
Введение
Добротность
- очень ёмкое понятие в теории колебаний.
Дело в том, что любая одномерная
колебательная система всегда
характеризуется двумя основными
параметрами: ω0
- собственной частотой и β - коэффициентом
затухания. Следует отметить, что понятие
коэффициента затухания вводится при
условии, что сила трения, действующая
на осциллятор, пропорционально скорости
Fсопр
~ rV
(«колебательное» трение). Если закон
сопротивления другой, как, например,
при колебаниях с сухим трением, то
введение β затруднительно. Пусть
указанные два параметра ввести можно;
тогда можно ввести и их отношения ω0/β0
получим безразмерный параметр, который
и называется добротностью. Иногда в
частных исследованиях вводят величины,
отличающиеся от ω0/β
на некоторый
постоянный множитель. Но это ничего не
меняет.
При указанных условиях уравнение колебаний имеет вид
x"
+ 2β x'
+
x
= 0
(1)
где
ω0
- круговая частота [рад/с], x'-первая
производная координаты материальной
точки по времени[м/с], x"-вторая
производная координаты материальной
точки по времени
,x
– координата материальная точка [м], β
– коэффициент
затухания [с-1]
Здесь на осциллятор действует только собственная возвращающая сила
Fв = - x и сила трения Fт = - 2β x', x(t) - любая колеблющаяся физическая величина: смещения частицы от положения устойчивого равновесия, сила тока в колебательном контуре, смещение столбика газа в акустическом резонаторе и т.д. К сожалению, в уравнении (1) нельзя ввести добротность.
Решением
уравнения (1) является условие:
>
β является затухающая гармоника (рисунок.
1)
,
(2)
где
A
– амплитуда
колебаний [м],
t
– время [с],
– начальная
фаза [рад]
Здесь
,
а величина
может
рассматриваться как переменная во
времени амплитуда. Пусть τ - время, за
которое амплитуда уменьшается в е
раз, т.е.
A/a
=
=
,
(3)
за это время осциллятор успевает совершить Nе колебаний
Nе = τ /Т = 1/(βТ); Т = 2π/ω.
Введем параметр
=
= πNe
=
, (4)
где Т – период колебаний [с], Q – добротность осциллятора.
Q называется добротностью. Из (4) следует, что добротность в π раз больше числа колебаний, совершаемых за такое время, что амплитуда колебаний уменьшается в е раз.
Рассмотрим убыль энергии осциллятора при затухающих колебаниях (2). Запас механической энергии, е- запас механической энергии(Дж).
=
Отсюда
=
=
, (5)
где
K
– жесткость пружины
.
Здесь Ео – начальный запас энергии в системе. Продифференцируем (5) по времени и определим скорость убыли энергии осциллятора.
;
(6)
где
Ео
- начальный запас энергии в системе
(Дж),
.
Будем считать период колебаний Т достаточно малым, таким, что Т ~ dt, что оправдано для высокодобротных колебаний, тогда изменение энергии за период ΔЕ из (6).
;
;
(7)
Таким образом, добротность осциллятора в 2π раз больше убыли его энергии за период.
3. Рассмотрим вынужденные колебания осциллятора и пусть внешняя вынуждающая сила F = F0 cos0 ωt будет гармонической. Тогда уравнение (1) преобразуется к виду
x"
+ 2β x'
+
x
=
;
(8)
где
f
=
- амплитуда (приведенная) внешней
(вынуждающей) силы, ω – её частота.
Решение уравнения (8) в виде установившихся колебаний (без учета
переходного процесса) имеет вид
х(t) = А соs (ωt + φ), (9)
A(ω)
=
;
(10)
tg
φ
=
;
(11)
Функция А(ω) - амплитуда установившихся колебаний, она имеет максимум на резонансной частоте.
Добротность осцилляторов.
Обычный колебательный LC контур - 102
Комертоны – 104
Механические (резина) 10 на 100 Гц; 5 на 2*103: 3 на 104 Гц.
Акустические резонаторы - 50
Радиотехнические контуры с частотой ~ 1 МГц – n * 102
Медные резонаторы СВЧ на частотах f > 1 МГц – 3 * 104
Пьезоэлектрические кристаллы (кварц) – 5 * 105
Колебания ядер атомов в эффекте Мессбауэра - 1010
Лазерные колебания (резонатор Фабри - Перо) – 5 * 106
Пульсары (нейтронные замагниченные звезды) - 7,5 * 1012
(Период 0,033с, замедление вращения и частоты следования импульсов
36,52 нс/сутки = 4,23 * 10-13. Период увеличивается в е раз за 2500 лет).
Нахождение добротности осциллятора
Рассмотрим задание на нахождение добротности осциллятора.
Рубиновый лазер излучает на l = 0,58 мкм. Ширина линии изменяется от 4,7 10-2 до 4,7 10-4 Ангстрем (А0). В каких пределах изменяется добротность лазера (резонатора Фабри-Перо).
Решение
Добротность
,
где w
- частота (круговая) излучения, Dw
- ширина резонансной кривой на полувысоте:
;
;
Поэтому
,
l
= 0,58 мкм = 5800 А.
Точка совершает затухающие колебания с частотой ω = 25 с-1. Найти коэффициент затухания β и добротность Q, если в начальный момент скорость точки равна 0, а её смещение из положения равновесия в η = 1,020 раза меньше амплитуды.
Решение
Будем исходить из уравнение затухающих колебаний:
;
Введём новую переменную y:
y = η;
;
Отсюда выразим β:
А добротность вычисляется в свою очередь по формуле:
Ответ:
Порядок выполнения эксперимента
Установил угол α наклонного стержня относительно вертикали равный 0º, 30º, 45º, 60º последовательно.
Отклонил колеблющийся стержень на угол φ равный 20º, 30º, 40º последовательно.
С помощью секундомера засёк время t, в течении которого угол отклонения колеблющегося стержня φ уменьшился в 2 раза, т.е. амплитуда уменьшилась в 2 раза. Подсчитал количество колебаний за время t.
С помощью известных формул подсчитал β – коэффициент затухания колебаний, Q – добротность, T – период колебания стержня за время t, ω – частота колебаний стержня, ω0 –собственная частота колебаний стержня, Mтр – момент трения, a – логарифмический декремент затухания.
Измерил m - массу, d - диаметр, r - радиус, h - ширину 2-х гаек, подшипника, колеблющегося стержня и l – длину стержня.