- •Розділ 1. Розрахунок електричних кіл змінного струму §1.1.Загальна характеристика змінних ерс, напруг та струмів
- •Величина, зворотня періоду, називається частотою
- •§1.2.Синусоїдальний струм
- •§1.3.Діюче (середньоквадратичне) значення змінного струму
- •§1.4.Середнє значення змінного струму. Коефіцієнт форми та амплітуди
- •§1.5.Зображення синусоїдальних функцій часу векторами та комплексними числами
- •§1.6.Зображення електричних величин комплексними числами
- •§1.7.Розрахунок простих кіл змінного струму
- •Миттєве значення потужності р дорівнює
- •§1.8.Коло змінного струму з послідовним з’єднанням r,l,c
- •§1.9.Трикутникі напруг та опорів
- •§1.10.Резонансні явища в колі з послідовним з’єднанням r,l,c
- •§1.11.Частотні характеристикі кола при послідовному резонансі
- •§1.12.Паралельне з’єднання r,l,c . Закон Ома для паралельного з’єднання
- •На основі першого закону Кірхгофа для миттєвих значень струму
- •§1.13.Трикутникі струмів та провідностей
- •§1.14.Зв’язок між опором та провідністю в колі змінного струму
- •§1.15.Резонанс в ідеальному паралельному колі (резонанс струмів)
- •§1.16.Частотні характеристики кола при ідеальному паралельному резонансі.
- •§1.17.Резонанс в реальних електричних колах
- •§1.18.Електричні кола з взаємоіндукцією
- •§1.18.1.Е.Р.С. Взаємоіндукції
- •§1.18.2.Послідовне з’єднання споживачів електричної енергії при наявності взаємної індуктивності.
- •§1.18.3.Паралельне з’єднання споживачів електричної енергії при наявності взаємоіндуктивності
- •§1.18.4.Розвязка магнітного звязку
- •Згідно отриманих рівнянь складемо схему
- •§1.18.5.Резонанс в магнітозв’язаних колах
- •§1.19.Потужність в колах змінного струму
- •§1.20.Розрахунок складних електричних кіл змінного струму
§1.16.Частотні характеристики кола при ідеальному паралельному резонансі.
Дослідимо, як міняються параметри електричного кола при переході його до режиму резонансу. Побудуємо частотні характеристики:
Д о резонансу коло мало індуктивний характер, після – ємностний.
§1.17.Резонанс в реальних електричних колах
Розглянемо послідовне та паралельне з’єднання реальних елементів.
Послідовне реальне коло.
У мови резонансу в цьому колі
Послідовне реальне коло веде себе як ідеальне.
П обудуємо якісно векторну діаграму.
Реальне паралельне коло.
Розглянемо коло.
П ерейдемо від послідовної схеми заміщення реальних елементів до паралельної:
В колі буде резонанс коли буде виконуватись умова
Якщо конденсатор розглядати як ідеальний, то умови резонансу
В реальному паралельному колі стану резонансу можна досягти змінюючи один із чотирьох параметрів ω, L, C, r .
Визначимо кутову частоту резонансу ω0 для реального кола
;
Розглянемо випадки:
, тоді кутова частота
Коло веде себе як ідеальне.
- ідеальне коло
- кутова частота уявна. В такому колі не можна досягнути стану резонансу.
, тоді стан резонансу може бути на любій частоті.
§1.18.Електричні кола з взаємоіндукцією
Індуктивно зв’язані елементи електричного кола.
В тому випадку, коли зміна струму в одному елементі кола приводить до появлення Е.Р.С. в другому елементі, кажуть що ці два елементи індуктивно зв’язані, а Е.Р.С. , яка виникла, називають Е.Р.С. взаємоіндукції.
Ступінь індуктивного зв’язку двох елементів характеризує коефіцієнт зв’язку k, який визначають по формулі
, де
М – взаємна індуктивність елементів кола
L1 , L2 – індуктивність елементів кола.
Коефіцієнт зв’язку завжди меньший одиниці. Тільки коли весь магнітнй потік, який викликає струм однієї катушки повністю зщеплюється з витками другої катушки, коєфіцієнт зв’язку буде дорівнювати одиниці. На практиці витки двох катушек, так як і окремі витки однієї катушки, пронизує різна кількість магнітних силових ліній, тому завжди k<1. Змінити коефіцієнт зв’язку можна змінюючи положення котушок однієї відносно другої. Прилади в якіх змінюється k називаються варіометрами.
§1.18.1.Е.Р.С. Взаємоіндукції
Р озглянемо дві взаємозв’язані котушки.
Підключимо першу котушку до змінної напруги. В котушці виникне струм, який викличе появу змінного магнітного потоку. Цей потік пересіче витки другої котушці і в ній виникне Е.Р.С. взаємоіндукції.
Абсолютні значення Е.Р.С. і напруг в цьому випадку визначають слідуючими виразами:
для першої котушки:
для другої котушки:
Для того, щоб вирішити питання про знакі цих величин, застосовують спеціальну розмітку затискачів індуктивнозвязаних елементів кола.
Два затискача, котрі належать двом різним індуктивнозвязаним елементам кола, називають одноіменними і обозначають одинаковими знаками, коли при однакових направленнях струмів відносно одноіменних затискачів магнітні потоки самоіндукції і взаємоіндукції в кожному елементі додаються.
Приклад.
Р озглянемо дві котушки індуктивностей, між якими існує звязок з коефіцієнтом М.
Початок котушок відмічають знаками: . , * , Н .
Якщо струми в котушках будуть входити в одноіменні затискачі, то потоки самоіндукції Ф11 , Ф22 і взаємоіндукції Ф12 , Ф21 будуть додаватися. В цьому випадку кажуть, що котушки включені погоджено. Якщо навпаки, то котушки включені зустрічно.
В ирішимо питання про знакі Е.Р.С. та напруг, для цього розглянемо дві індуктивнозвязані котушки
Нехай затискачі першої котушки розімкнені, а по другій протікає синусоідальний струм .
Виберемо позитивний напрямок для і в першій котушці і струму в другій відносно початків обох котушок.
Е.Р.С. , згідно закону Ленца має направлення таке, щоб магнітний потік, який вона викличе, був направлений проти потоку взаємоіндукції.
Тому, якщо Е.Р.С. повинна бути направлена від затискача b до a , тобто < 0 ; коли , то направлена від a до b і > 0. Таким чином, знакі і завжди протилежні.
Якщо вибрати направлення і в одній котушці і струму в другії різними, то отримаємо знакі і однаковими
Із цих виразів видно, що напруга обумовлена взаємоіндукцією, зсунута по фазі відносно струму на кут або . Знак кута залежить від вибору позитивного напрямку і відносно одноіменних затискачів. Величину , яка має розмірність опору, називають опором взаємоіндукції, та обозначають .
Величину називають комплексним опором взаємоіндукції і обозначають ZM .