![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •26.Поле соленоида.
- •27. Закон Ампера. Сила Ампера.
- •28.Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •29.Замкнутый контур в магнитном поле.
- •30 Энергия магнитного поля соленоида. Плотность энергии магнитного поля
- •31.Напряженность магнитного поля. Диамагнетики и парамагнетики.
- •32 Условия на границе раздела магнетиков.
- •33 Феромагнетики
- •34 Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •35.Взаимная индукция. Самоиндукция.
32 Условия на границе раздела магнетиков.
Рассмотрим условия для векторов В и Н на границе раздела двух однородных магнетиков (магнитные проницаемости m1 и m2) при отсутствии на границе тока проводимости.
Построим вблизи границы раздела магнетиков 1 и 2 прямой цилиндр ничтожно малой высоты, одно основание которого находится в первом магнетике, другое — во втором (рис. 190). Основания DS настолько малы, что в пределах каждого из них вектор В одинаков. Согласно теореме Гаусса (120.3),
B(2n)DS-B(1n)DS=0
(нормали n и n' к основаниям цилиндра направлены противоположно). Поэтому
В(1n)=В(2n). (134.1)
Заменив, согласно В=(m0mН, проекции вектора В проекциями вектора Н, умноженными на m0m получим
H(n1)/H(n2)=m2/m1. (134.2)
Вблизи границы раздела двух магнетиков 1 и 2 построим небольшой замкнутый прямоугольный контур ABCDA длиной l, ориентировав его так, как показано на рис.191. Согласно теореме (133.10) о циркуляции вектора Н,
(токов проводимости на границе раздела нет), откуда
H(2t)l-H(1t)l=0
(знаки интегралов по AB и CD разные, так как пути интегрирования противоположны, а интегралы по участкам ВС и DA ничтожно малы). Поэтому
H(1t)=H(2t). (134.3)
Заменив, согласно B=m0mH, проекции вектора Н проекциями вектора В, деленными на m0m, получим
B(1t)/B(2t)=m1/m2. (134.4)
Таким образом, при переходе через границу раздела двух магнетиков нормальная составляющая вектора В (Вn) и тангенциальная составляющая вектора Н (Ht) изменяются непрерывно (не претерпевают скачка), а тангенциальная составляющая вектора В (Вt) и нормальная составляющая вектора Н (Hn) претерпевают скачок.
Из полученных условий (134.1) — (134.4) для составляющих векторов В и Н следует, что линии этих векторов испытывают излом (преломляются). Как и в случае диэлектриков (см. §90), можно найти закон преломления линий В (а значит, и линий Н):
tga2/tga1=m2/m1. (предоставим это сделать по аналогии (см. §90) читателю). Из этой формулы следует, что, входя в магнетик с большей магнитной проницаемостью, линии В и Н удаляются от нормали.
33 Феромагнетики
Ферромагнетики -- вещества (как правило, в тврдом кристаллическом или аморфном
состоянии), в которых ниже определнной критической температуры (точки Кюри)
устанавливается дальний ферромагнитный порядок магнитных моментов атомов или
ионов (в неметаллических кристаллах) или моментов коллективизированных электронов
(в металлических кристаллах). Ферромагнитные вещества - это особый класс веществ, для
которых зависимость намагниченности от напряженности магнитного поля существенно
нелинейная, и эквивалентное значение магнитной восприимчивостью вещества может
составлять десятки и сотни тысяч
Св-ва: Ферромагнетики сильно втягиваются в область более сильного магнитного поля.
Магнитная восприимчивость ферромагнетиков положительна и значительно
больше единицы.При не слишком высоких температурах ферромагнетики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью, которая сильно изменяется
под влиянием внешних воздействий.
Среди химических элементов ферромагнитными свойствами обладают переходные
элементы Fe, Со и Ni (3 d-металлы) и редкоземельные металлы Gd, Tb, Dy, Ho, Er.