- •1. Материальная точка. Система отсчета. Траектория, путь, перемещение. Скорость. Формулы пути и скорости.
- •2. Кинематика материальной точки. Путь, скорость, ускорение. Тангенциальное, нормальное, полное ускорение.
- •Модуль а полного ускорения в соответствии с теоремой Пифагора, равен:
- •3. Абсолютно твердое тело. Виды движения абсолютно твердого тела. Кинематика вращательного движения. Угловая скорость. Угловое ускорение. Связь между линейными и угловыми характеристиками движения.
- •4.Динамика материальной точки.Масса.Сила. Импульс(количество движения).Законы Ньютона.
- •5. Система материальных точек. Силы внешние и внутренние. Импульс системы материальных точек. Закон сохранения импульса.
- •6. Система материальных точек. Центр масс. Движение центра масс замкнутой системы.
- •7. Работа. Мощность. Работа постоянной и переменной силы.
- •8. Энергия. Виды механической энергии. Кинетическая энергия. Вывод формулы кинетической энергии.
- •9. Консервативные и неконсервативные силы. Связь между силой и потенциальной энергией. Градиент потенциальной энергии. Условие равновесия системы.
- •10. Работа и энергия упругих сил и сил тяготения. Потенциальная
- •11. Консервативные и неконсервативные силы. Закон сохранения энергии в механике
- •12. Момент инерции материальной точки. Момент инерции тела. При-
- •13. Момент силы. Момент импульса. Основной закон динамики вращательного движения.
- •14. Момент импульса материальной точки. Момент импульса тела. Закон сохранения момента импульса. Примеры.
- •15. Кинетическая энергия вращающегося тела. Работа при вращательном движении.
- •16. Сопоставление характеристик и уравнений для поступательного
- •17. Гармонический осциллятор. Дифференциальное уравнение соб-
- •18. Гармонический осциллятор. Кинетическая, потенциальная и полная энергия гармонического осциллятора. Вероятность местонахождения гармонического осциллятора.
- •19. Физический и математический маятники. Уравнение движения маятника. Период колебаний. Приведенная длина физического маятника.
- •20. Формула Эйлера. Запись гармонических колебаний в комплексной форме
- •21. Затухающие колебания. Дифференциальное уравнение затухающих колебаний, время релаксации, коэффициент затухания, декремент.
- •22. Вынужденные колебания. Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний системы и его решение. Период и амплитуда вынужденных колебаний. Сдвиг фаз между смещением и вынуждающей силой.
- •23. Вынужденные колебания. Амплитуда вынужденных колебаний. Резонанс.
- •24. Общее определение волнового процесса. Уравнение плоской
- •25. Волновой процесс. Упругие волны. Скорость распространения
- •26. Динамика волнового процесса. Перенос энергии волной. Вектор Умова.
- •27. Сложение волн. Принцип суперпозиции. Стоячая волна. Узлы и
- •30. Понятие идеального газа. Основные газовые законы. Уравнение состояния идеального газа. Универсальная газовая постоянная.
- •31. Молекулярно-кинетический и термодинамический подходы в молекулярной физике. Основные положения молекулярно-кинетической теории строения вещества и их опытное подтверждение. Основное уравнение
- •37. Распределение Максвелла по абсолютному значению скорости. Характерные скорости молекул: средняя и средняя квадратичная, наиболее вероятная. Их вычисления. Экспериментальная проверка закона
- •38. Функция распределения молекул по координатам. Функция
- •39. Число столкновений и средняя длина свободного пробега моле-
- •40. Явления переноса в газах. Диффузия. Коэффициент диффузии.
- •41. Первое начало термодинамики. Количество теплоты. Работа и теплота. Внутренняя энергия системы.
- •42.Адиабатический процесс.Уравнение Пуассона. Работа газа при адиабатическом процессе.
- •44. Работа, совершаемая газом в различных изопроцессах.
- •45. Графическое изображение термодинамических процессов и рабо-
- •46. Приведенное количество теплоты. Неравенство Клаузиуса.
- •47. Энтропия и ее свойства. Физический смысл. Вычисление изме-
- •48. Второе начало термодинамики. Различные формулировки. Ста-
- •49. Реальные газы. Уравнение состояния реального газа. Внутренняя энергия реального газа. Эффект Джоуля-Томсона.
- •51. Инерциальные системы отсчета. Преобразования и принцип от-
- •52. Основные постулаты специальной теории относительности. Ка-
- •53. Преобразования Лоренца-Эйнштейна и их некоторые кинемати-
- •54. Длина отрезка и длительность событий в различных системах отсчета. Кинематические следствия из преобразований Лоренца.
- •55. Релятивистская динамика. Релятивистские масса и импульс.
- •56. Закон взаимосвязи массы и энергии. Кинетическая энергия в
18. Гармонический осциллятор. Кинетическая, потенциальная и полная энергия гармонического осциллятора. Вероятность местонахождения гармонического осциллятора.
Так как сила упругости - консервативная, то полная механическая энергия Е = Ек + Еп груза, колеблющегося на пружине, должна, в соответствии с законом сохранения механической энергии, оставаться в процессе колебаний неизменной
Еп = kх22 = (kА22) cos2(t + о= Еп макс cos2(t + о), где Еп макс = kА22.
Ек = m22; = dх/dt = - А sin (t + о) = А cos (t + о + 2).
Скорость при гармонических колебаниях опережает на 90 по начальной фазе смещение х.
Ек = (m2А22) sin2(t + о) = Ек макс sin2(t + о), где Ек макс = m2А22.
Так как 2 = km, то Ек макс = m2А22 = kА22 = Еп макс
Полная же энергия гармонических колебаний груза на пружине:
Е = Ек + Еп = (kА22)[cos2 (t + о)+ sin2(t + о)] = kА22 = Еп макс = Ек макс.
Так как cos2 = (1 + cos 2)2, a sin2 = (1 - cos 2)2, то кинетическая и потенциальная энергии изменяются по гармоническому закону, но с удвоенной, по сравнению со смещением х, частотой и со сдвигом начальных фаз в 180 друг относительно друга, так, что их сумма остается неизменной.
Покажем, как энергетический подход позволяет получить ДУСГК:
Из закона сохранения механической энергии в дифференциальной форме следует: d(Ек + Еп) = 0; d[m(хt)22 + kх22] = 0; mхt + kх = 0 хt + 2х = 0, где 2 = km.
Приравнивая максимальные значения кинетической и потенциальной энергий, сразу можно получить выражение для угловой частоты и периода
Т = 2 свободных гармонических колебаний груза на пружине:
m2А22 = kА22 = km; Т = 2mk
19. Физический и математический маятники. Уравнение движения маятника. Период колебаний. Приведенная длина физического маятника.
Маятником называют колебательную систему, совершающую колебания вокруг оси под действием момента силы тяжести, которая играет роль упругой /возвращающей/ силы. Маятником может служить любое тело, подвешенное в точке, не совпадающей с центром тяжести /центром масс/ тела.
Рассмотрим общий случай маятника, называемого физическим, а из найденных для него формул получим соответствующие выражения для частного случая маятника, называемого математическим. Обозначим: О – точка подвеса, С – центр тяжести.
При отклонении маятника от положения равновесия на угол , возникает возвращающий момент силы тяжести: М = - mglsin . Маятник, его точки, будут совершать колебания по криволинейной траектории – дуге окружности вокруг оси качания. Поэтому в силовом подходе для анализа движения физического маятника используем основной закон /уравнение/ динамики вращательного движения твёрдого тела: М = J = Jd2/dt2 = - mgl sin ,
где J - момент инерции маятника относительно оси качания. Для малых амплитуд колебаний:
sin и Jd2/dt2 - mgl
d2/dt2 + mglJ = 0 или: d2/dt2 + 2 = 0
- дифференциальное уравнение гармонических колебаний физического маятника,
где циклическая частота свободных колебаний физического маятника: = (mglJ)
Решение полученного уравнения для малого углового отклонения точек маятника от положения равновесия имеет стандартный вид гармонической функции: = Аcos (t + о). Угол отклонения изменяется со временем по гармоническому закону с циклической частотой и периодом Т = 2/ = 2(J/mgl). Для математического маятника, представляющего собой материальную точку, подвешенную на длинной, невесомой и нерастяжимой нити, момент инерции J = ml2, где l - длина нити. Подставляя это выражение для момента инерции математического маятника в общее выражение для периода свободных колебаний, получаем: Т = 2(lg). С ростом длины нити растёт возвращающий момент силы тяжести: М mgl, но ещё быстрее растёт момент инерции маятника J = ml2. В итоге, доминирует замедление колебаний, возрастание времени цикла, т. е. Возрастание периода Т колебаний. С ростом g (например, на более тяжёлой планете, чем Земля) растёт возвращающий момент силы тяжести mg, убыстряющий движение маятника и уменьшающий его период. Период Т гармонических колебаний не зависит от их амплитуды (свойство изохронности). Это можно пояснить тем, что, с одной стороны, с ростом амплитуды возрастает проходимый осциллятором путь (линейный у груза на пружине и угловой - у маятников), но, с другой стороны, возрастает возвращающий момент, ускоряющий движение маятника и компенсирующий (при небольших амплитудах колебаний) возрастание амплитуды, пути. Период Т свободных гармонических колебаний маятника не зависит и от его массы, которая является одновременно и мерой инертности, и мерой гравитации (силы тяжести).
Если для физического маятника ввести такую характеристику, как приведённая длина: lпр = Jml, можно унифицировать формулы для периодов колебаний физического и математического маятников. Период колебаний физического маятника запишется в виде: Т = 2(lпрg)
- подобно формуле для периода математического маятника.
Приведённая длина физического маятника численно равна длине такого математического маятника, период которого равен периоду физического маятника. Эта формула лежит, например, в основе метода определения ускорения свободного падения с помощью оборотного маятника. Разделённые расстоянием lпр, точка подвеса О и центр качания О, являются взаимными, т. е. период Т колебаний маятника один и тот же, в случаях подвеса маятника в точке О и точке О. Определяя, опытным путём lпр и Т, рассчитывают g = 42lпрТ2.