63.Явление переноса.

Беспоряд-ое тепл-е дв-ие мол-л и непрер-ые столкн-ия между ними приводят к тому, что мол-ы медленно переем-ся из одной точки прост-ва в др-ю. В рез-те столкн-ия изм-ся вел-ы и направления ск-ей мол-л, что приводит к передаче импульса и эн-ии. По этой причине в бес-о малых объемах отд-ых уч-ов газовой среды возн-ют флуктуации плотности, тем-ры и давления, к-ые практ-и мгновенно исч-ют, если эти неоднородности вызваны пост-им источ-ом и носят пост-ий хар-р, то хаот-ое дв-ие мол-л стрем-ся их ликвид-ть. При этом в газе возникают особые процессы, к-ые наз-ся явлениями переноса. К ним относ-ся: 1)диффузия, 2)теплопроводность, 3) внутреннее трение.

64.Среднее число столкновений. Средняя длина свободного пробега молекул.

Для оценки ск-ти дв-ия мол-л вводится понятие средней длины своб0о пробега – ср-ее расст-ие, к-ое прох-т мол-а между столк-ями. число столк-ий в 1 времени для одной мол-ы обозн-ся <z>₁=4Пr²<V>=

<V>. если конц-ия мол-л равна n, то <z>=4Пr²n<V>= n<V>. поскольку предп-ие, что все мол-ы кроме одной неподвижны явл-ся не вполне кор-ым, то для учета их дейст-ой ск-ти дв-ия необх-мо заменить ср-юю ск-ть на ср-юю отн-ую ск-ть. <z>=2^1/24Пr2n<V>=

2^1/2 n<V>. Ср-ий путь, прох-ый мол-ой за 1 времени численно равен <V> поэтому ср-яя длина св-ого пробега равна <l>=<V>/<z>

<l>=1/4*2^1/2Пr²n. Эффект-ый диаметр- ср-ее раст-ие между центрами мол-л взаимод-их как при упругом ударе. Сред-ее время между столк-ми < >=1/<z>=1/2^1/2Пd²n<v>

65.Диффузия.

Диффузия – процесс выравн-ия концентрации (перенос в-ва). В процессе диф-ии, через площадь повер-ти ^S распол-ую перпен-но оси вдоль к-ой проходит изм-ие конц-ии в-ва, за время ^t переносится масса ^m=-D dn/dx*^S^t –закон Фика. D- коэф-т диф-ии, dn/dx-градиент кон-ии. Градиент-к-ой-либо вел-ы наз-ся ск-ть ее изм-ия на единицу длины в напр-ии наибыстрейшего изм-ия. Плотность потока массы(j_m)- физ-ая вел-а численно равная массе в-ва переносимой в 1 времени через плоскую пов-ть един-ой площади ориент-ую перп-но направлению массы переноса. j_m=-Ddn/dx=-Ddp/dx. С точки зрения МКТ D=1/3<V><l>

66.Теплопроводность.

Теплопров-ть- это явление закл-ся в переносе теплоты от более горячего слоя с темп-ой T₁ к более хол-ому с тем-ой Т₂. Закон тепл-ти Фурье: Кол-во теплоты ^Q перен-ое через эл-т площади ^S за время ^t выр-ся ^Q=- dT/dx^S^t. Тепл-ым потоком через пов-ть ^S ориент-ую перп-но направ-ию теплопер-са наз-ся вел-а, численно равная кол-ву теплоты перен-му через площадку ^S в единицу времени q=^Q/^t=- dT/dx^S. Плотность тепл-о потока – j_q=- dT/dx. Из МКТ получаем =1.3<V><l>pC_V

67. Явление вязкости или внутреннего трения.

Если 2 соприк-ся слоя газа дв-ся с разл-ми ск-ми, возможно выравн-ие ск-ей слоев. Переход мол-л из быстрого слоя в более мед-ый сопров-ся переносом имул-а упоряд-го дв-ия. Мол-ы мед-го слоя перешедшие в быстрый слой оказ-т торм-ее возд-ие. Суммарный эффект при этом вырав-ие ск-ей слоев. Это явл-ие наз-ся вязкостью или вн-им трением. З-н Ньютона: Сила вязкости F пропорц-а градиенту ск-ти ^V/^x и площади ^S трущихся слоев. F=- dV/dx^S -коэф-т вн-его трения МКТ: =1/3 <V> <l>