- •Электростатика
- •Заряд и его свойства
- •Закон сохранения заряда
- •Напряженность электростатического поля
- •Принцип суперпозиции
- •Основная задача электростатики
- •Теорема Остроградского-Гаусса
- •Связь потенциала() и напряженности(e)
- •Емкость
- •Электрическая индукция
- •Постоянный электрический ток
- •Закон Ома
- •Закон Джоуля – Ленца
- •Правило Кирхгофа
- •Алгебраическая сумма токов, относящихся к одному узлу, равна нулю.
- •Для любого замкнутого контура, сумма падений напряжений на элементах контура равна сумме эдс.
- •Классическая электронная теория
- •Объяснение закона Ома с точки зрения классической электронной теории.
- •Объяснение закона Джоуля-Ленца с точки зрения классической электронной теории
- •Закон Видемана-Франца
- •Основы зонной теории проводимости
- •Контактные явления. Законы Вольта
- •Термоэлектрические явления
- •Обратное термоэлектрическое явление
- •Контактные явления в полупроводниках
- •Уровень Ферми
- •Полупроводник.
- •Основы физики полупроводников
- •Диффузия
- •Pn переход при прямом напряжении:
- •Полупроводниковый диод
- •Биполярный транзистор
- •Магнитное поле и его характеристики
- •Рамка с током в магнитном поле
- •Закон Ампера
- •Действие магнитного поля на движущийся заряд
- •Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Ускорители заряженных частиц
- •З акон Био-Савара-Лапласа
- •Эффект Холла
- •Метод прямого интегрирования
- •Закон полного тока
- •Некоторые формулы
- •Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле
- •Явление электромагнитной индукции
- •Вращение рамки в магнитном поле
- •Индуктивность контура. Самоиндукция.
- •Токи при размыкании и замыкании цепи
- •Энергия магнитного поля
- •Магнитные свойства вещества
- •Намагниченность. Магнитное поле в веществе.
- •Парамагнетизм и диамагнетизм
- •Ферромагнетизм
- •Магнитные свойства воды
- •Модель самосогласованного поля или Кюри-Вейсса
- •Магнитные свойства сверхпроводников
- •Переменный электрический ток
- •Закон Ома для последовательно соединенных rlc цепей
- •Мощность цепи переменного тока
- •Сложные линейные цепи
- •Трёхфазные электрические цепи
- •Уравнения Максвелла
- •Волновое уравнение
- •Электромагнитная масса движущегося заряда
- •Граничные условия для векторов электромагнитного поля
- •Скин-эффект
- •Электромагнитные волны в линиях
- •Образование электромагнитных волн
- •Образование электромагнитных волн с помощью колебательного контура
- •Генерирование электромагнитных волн
- •Ламповый генератор и автоколебательные системы
- •Изучение ускоренно движущихся электронов
- •Излучение рамки с током
- •Создание излучения в свч-диапазоне
- •Энергия Энергия взаимодействия дискретных зарядов
- •Энергия заряженных проводников
- •Плотность энергии электромагнитного поля
- •Энергия заряженных проводников
- •Силы в электрических и магнитных полях
- •Движение энергии вдоль коаксиального кабеля
- •Электромагнитная энергия вдоль линии передач
- •Электрические токи в металлах, вакууме и газах Элементарная классическая теория электропроводности металлов
- •Вывод основных законов электрического тока в классической теории электропроводности металлов
- •Работа выхода электронов из металла
- •Эмиссионные явления и их применение
- •Ионизация газов. Несамостоятельный газовый разряд
- •Самостоятельный газовый разряд и его типы
- •Плазма и её типы
- •Электрические токи в жидкостях Электролиты. Электролиз
- •Законы Фарадея
Связь потенциала() и напряженности(e)
Различают два вида полей: потенциальные и вихревые поля. Если работа по замкнутому пути равна нулю, то поле потенциальное. Форма пути не играет роли. Пример: гравитационное и электростатическое поля (подтверждено опытами). Если же такая работа не равна нулю, то поле называется вихревым. Пример: магнитное поле. Найдем взаимосвязь между напряженностью электростатического поля, являющейся его силовой характеристикой, и потенциалом – энергетической характеристики поля.
В потенциальных полях работа равна:
;
.
Градиент скалярной величины – это вектор.
;
;
,
откуда:
= , или .
Т.е. напряженность поля равна градиенту потенциала со знаком минус. Знак минус определяется тем, что вектор напряженности поля направлен в сторону убывания потенциала.
Для графического представления распределения потенциала электростатического поля, как и в случае поля тяготения, пользуются эквипотенциальными поверхностями – поверхностями, во всех точках которых потенциал имеет одно и тоже значение.
Если поле создается точечным зарядом, то его потенциал равен: . Таким образом эквипотенциальные поверхности в данном случае – концентрические сферы. Линии напряженности всегда нормальны эквипотенциальным поверхностям, т.к. работа по перемещению заряженного тела по эквипотенциальной поверхности равна нулю.
Емкость
Металлическому телу сообщают заряд .
.
– коэффициент, связывающий изменение заряда уединенного тела с изменением его потенциала называют емкостью. Емкость проводника зависит от его размеров и формы, но не зависит от материала, агрегатного состояния, формы и размеров полостей внутри проводника. Емкость уединенного проводника определяется зарядом, сообщение которого проводнику изменяет его потенциал на единицу.
Если есть тел, рассматриваются коэффициенты (но это в электротехнике).
Ниже приведены формулы для вычисления емкостей некоторых конденсаторов. Вывод для цилиндрического и шарового конденсаторов предлагаем вам сделать самостоятельно.
Плоский конденсатор:
Так как поле сосредоточено внутри конденсатора, то линии напряженности будут начинаться на одной обкладке и кончаются на другой, поэтому свободные заряды, возникающие на разных обкладках, являются равными по модулю разноименными зарядами.
;
Пусть конденсатор состоит из двух параллельных металлических пластин площадью каждая, расположенных на расстоянии друг от друга и имеющих заряды и . Если расстояние между пластинами мало по сравнению с размерами пластин, то краевыми эффектами можно пренебречь и поле между обкладками можно считать однородным. Его можно рассчитать, используя формулы для потенциала и напряженности. При наличии диэлектрика между обкладками разность потенциала между ними равна:
,
тогда заменяя , получаем выражение для емкости конденсатора:
Цилиндрический конденсатор:
.
Шаровой конденсатор:
.
Электрическая индукция
Явление возникновения на противоположных поверхностях нейтрального проводника зарядов при помещении этого проводника в электрическое поле, называется электростатической индукцией.
Смещение положительных и отрицательных зарядов диэлектрика в разные стороны называют электрической поляризацией.
Поляризация диэлектриков возникает при помещении их в электрическое поле.
Диполь – два равных по величине и противоположных по знаку заряда, расположенных на малом расстоянии друг от друга и ведущих себя, как одно целое (l<<r).
При таких условиях создается в пространстве поле :
;
- дипольный момент.
Если один заряд помещаем в поле Е, то сила равна: , диполь поместили в электрическое поле. Пара сил стремится расположить диполь по полю:
Диэлектрик можно рассматривать, как вакуум, заполненный диполями. Внутри диэлектриков возникает поле.
- относительная диэлектрическая проницаемость.
Реально диэлектрики существуют как полярные, так и неполярные.
В качестве характеристики используется вектор поляризации – суммарный дипольный момент единицы объема диэлектрика. Если вектор поляризации - неполярный, если - в исходный момент, то полярный диэлектрик.
Сегнетоэлектрики (ферромагнетики): кристаллы с резко выраженными анизотропными свойствами (фосфат калия, сегнетова соль, метотитанат бария).
Свойства:
в некоторых интервалах температур.
Имеется критическая точка Кюри (Температура Кюри). Превышая эту температуру, сегнетоэлектрик превращается в диэлектрик.
Диэлектрический гистерезис.
- вектор электрической индукции.
Поле электрической индукции характеризует поле внутри диэлектрика.
– остаточная поляризация.
Чтобы ликвидировать , нужно приложить внешнее поле другого направления (коэрцитивная сила).
В качестве наполнителя конденсаторов применяют сегнетоэлектрики.
.
Пьезоэлектрики (кварц, турманин) – ионные кристаллы, внутреннее строение можно представить в виде решетки с положительными и отрицательными ионами.
При сжатии или растяжении таких кристаллов на противоположных поверхностях образуются противоположные заряды.
Если же к концам такого образца приложить внешнее напряжение, то образец сожмется, или растянется в зависимости от полярности.
Пироэлектрики – при нагревании кристалл поляризуется.
Электреты – диэлектрики, сохраняющие длительную поляризацию (полимеры, форфор, керамика). Также существуют и механо-, фото-, радиа-, магнито-, трибо. Используются как источники постоянного тока в микрофонах, телефонах, датчиках.
У некоторых тел существуют домены (в любой области своя поляризация). Если такое тело поместить в поле, то границы между доменами могут смещаться.