- •1. Кинематика точки.
- •3.Частные случаи движения точки.
- •4.Поступательное движение тела.
- •5.Вращательное движение тела.
- •6. Связь угловых и линейных характеристик.
- •7.Передача вращательного движения.
- •8.Плоскопараллельное движение.
- •11. Две задачи динамики. Принцип Даламбера.
- •12.Диф. Уравнение движения мат. Точки. Интегр. Их в простейших случаях.
- •14.Вывод диф. Уравнения малых колебаний точки под действием возвращ. Силы и без сопр.
- •15.Решение этого уравнения.
- •17.Решение уравнения.
- •18. Геометрия масс.
- •19. Момент инерции кольца.
- •20.Теорема о изменении кол-ва движения для точки и системы.
- •21.Теорема о изменении кол-ва движения в гидромех. Аналогии.
- •22.Работа сил.
- •23.Кинетическая энергия тел в простейших случаях движения.
- •24. Теорема об изменении кинетической энергии для точки и системы.
- •25.Момент кол-ва движения. Теорема об его изменении.
- •26.Диф. Уравнение вращательного движения.
- •27.Принцип Даламбера для механической системы.
- •28.Аналитическая механика.
- •29.Аналитическая механика
- •30. Аналитическая механика.
- •31.Аналитическая механика.
- •32.Принцип возможных перемещений.
- •33.Общее уравнение динамики.
- •34.Уравнение Ла-Гранжа 2 рода.
8.Плоскопараллельное движение.
Им называется такое движение при котором все точки тела движутся в 1 или || плоскостях. Это движение можно рассматривать как сумму поступательного и вращательного.
Векторные формулы скоростей и ускорений.
XOY-абс. или неподвижная система координат.
xAy – подвижная система координат, которая жестко связана с заданным телом.
А-полюс заданного тела. В качестве его принимают точку, характеристики которой легко определимы.
В-любая рассчитываемая точка, характеристики которой привязывают к полюсу.
-абс. радиус-вектор, показывает положение полюса.
r-радиус вектор, показывающий положение точки относительно полюса.
ρ’- абс. радиус-вектор рассчитываемой точки.
В плоскости тело имеет 3 степени свободы и оно опр. 3 ур. x=x(t) y=y(t) φ=φ(t)
Vba- скорость точки. В отн. т.А, которая появится за счет поворота радиус вектора r.
9.МЦС – это такая точка тела скорость которой в заданный момент времени =0. Отношение скоростей двух любых точек к их расстоянию до МЦС в данный момент времени одинаково.
Определение скоростей с помощью МЦС.
Va=Vc+ω×r
Vb/BP=Va/AP=Vc/ACVa=Vc
Теорема о проекции скоростей.
Часто вместо МЦС исп. эту теорему.
Дано: Va, α, β, Vb-?
Vbcosα=Vacosα
Проекции скоростей 2-х любых точек твердого тела на соед. их прямую в любой момент времени равны друг другу.
В разные стороны +.
10. Динамика точки. Аксиомы динамики.
1)Если на точку не действуют ни какие силы или действует уравновешенная система сил, то она имеет возможность двигаться с постоянной скоростью или оставаться в покое.
2)Ускорение точки прямопроп. действующей на нее силе. При этом они со направлены друг с другом (Коэф. пропорц. явл. массой m F=ma).
3)К каждой силе действия существует равная по модулю, противоположная по направлению и лежащая на 1 прямой сила противодействия. Мат. точки при взаимодействии подчиняются этой аксиоме.
4)Ускорение возникающее от действия нескольких сил не зависит от действия др. сил.
ma1=F1
ma2=F2
man=Fn
Σai=a
ΣFi=F
ma=ΣFi – основное уравнение динамики т.
11. Две задачи динамики. Принцип Даламбера.
В динамике точки сущ. 2 задачи.
1 задача имеет место когда задается движение, а требуется определить силу.
диф диф
x=f(t)Vxaxmax=Fx
2 задача имеет место когда задается сила, а требуется определить скорость.
инт инт
Fx(t)Vxx(t)
Принцип Даламбера.
Взаимозаменяемый процесс решения задач по динамике точки. В его применении исп. понятия силы инерции точки.
Этот процесс удобен при опред. каких либо реакций возникающих при взаимодействия точки с другим телом.
Fa-равнодействующая всех сил
R- равнодействующая реакций связей
- принцип Даламбера
При движении мат. точки действующая на нее активная сила Fa и сила инерции представляю уравновешенную систему сил. Если к силам действующим на точку добавить силу инерции, то сумма их будет равна 0 и можно составить уравнений равновесия.