- •1. Развитие представлений о природе света.
- •2. Понятие о когерентности электромагнитных волн.
- •3. Интерференция света. Условие интерферентности волн.
- •4. Методы наблюдения интерференции света. Метод Юнга.
- •6. Расчет интерференциоии от 2-х источников света
- •5. Методы наблюдения интерференции света. Зеркала Френеля.
- •7. Интерференция в тонких пленках.
- •8. Ннтерференционные приборы и их применение.
- •9. Принцип Гюйгенса-Френеля.
- •10. Метод зон Френеля.
- •11. Явление дифракции. Дифракция Френеля на круглом отверстии.
- •Дифракция френеля на к руглых отверстиях
- •12. Явление дифракции. Дифракция Френеля на непрозрачном диске.
- •14. Дифракционная решетка. Главные и дополнительные максимумы и минимумы.
- •15. Расчет формулы дифракционной решетки
- •16. Применение дифракционной решетки. Разрешающая способность.
- •Применение явлений д-ии света
- •17. Дифракция рентгеновских лучей.
- •18 .Основы голограмм.
- •19. Дисперсия света.
- •33. Квантовая теория Планка. Формула Планка.
- •20. Электронная теория дисперсии света.
- •21. Поглощение света. Закон Бугера.
- •В прозрачных изотропных средах и в кристаллах куб. Системы может возникать двойной луч преломления под влиянием внеш. Воздейс–й, в частности это происходит при мех. Дифор. Тв. Тел.
- •27. Вращение плоскости поляризации. Эффект Фарадея.
- •28. Тепловое излучение и его характеристики.
- •29. Закон Кирхгофа для равновесного излучения.
- •30 Абсолютно черное тело. Закон Стефана-Больцмана.
- •31. Абсолютно черное тело. Закон смещения Вина.
- •32. Абсолютно черное тело. Формула Релея-Джинса.
- •34. Внешний фотоэффект и его законы.
- •35. Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта.
- •36. Модель атома Резерфорда и ее недостатки.
- •37. Закономерности в спектре излучения атома водорода.
- •39. Корпускулярно-волновой дуализм свойств вещества.
- •44. Уравнение Шредингера для стационарных состояний.
- •40. Волны де Бройля и их свойства.
- •41. Соотношение неопределенности Гейзенберга.
- •42. Волновая функция и её статический смысл.
- •43. Общее уравнение Шредингера нерелятивистской квантовой механики
- •45. Прохождение частицы через потенциальный барьер.
- •46. Решение уравнения Шредингера для водородоподобных атомов
- •47. Квантовые числа, их физический смысл.
- •49. Спин электрон. Спиновое квантовое число.
- •48. Пространственное распределение электрона в атоме водорода.
- •50. Принцип Паули. Распределение электронов в атоме по состояниям.
- •55. Спонтанное и вынужденное излучение фотонов.
- •51. Периодическая система Менделеева.
- •52. Рентгеновские спектры. Природа сплошного и характеристического рентгеновских спектров.
- •53. Физическая природа химической связи в молекулах. Понятие об энергетических уровнях.
- •54. Колебательные и вращательные спектры молекул.
- •56. Принцип работы квантового генератора.
- •57. Твердотельные и газоразрядные лазеры. Их применение.
- •58. Фононы. Теплоемкость кристаллической решетки.
- •59. Элементы зонной теории в кристаллах.
- •60. Энергетические зоны в кристаллах. Валентная и зона проводимости.
- •62. Понятие о квантовой статистике Ферми-Дирака. Уровень Ферми.
- •1. Развитие представлений о природе света.
14. Дифракционная решетка. Главные и дополнительные максимумы и минимумы.
Д ифракционная решетка – совокупность щелей одинаковой ширины, разделенных одинаковыми непрозрачными промежутками. Решетки бывают прозрачными и отражательными. Рассмотрим оптическую схему действия прозрачной дифракционной решетки. Пусть плоская монохромная волна падает нормально на дифракционную решетку, состоящую из N щелей шириной а, разделенными промежутками b. a+b – период решетки (постоянная решетки) d, т.к. волна падает нормально, то волновой фронт достигает плоскостей всех щелей одновременно => все щели испускают вторичные волны в одинаковой фазе. Выделим вторичные волны, идущие под углом φ к плоскостям щелей. Они соберутся в некоторой точке р экрана. Если бы волны, идущие от различных щелей, были некогерентны, то результирующая картина на экране не отличалась бы от картины, наблюдаемой при дифракции на одной щели. Лишь все интенсивности возросли бы в N(c.2) раз. A=Nai; J=N(c.2)Ji. Однако вторичные волны, идущие от различных щелей когерентны, и это усложняет результирующую картину на экране, т.к. кроме интерференции вторичных волн, идущих от каждой точки внутри каждой щели, будет иметь место интерференция N дифрагированных волн, идущих от различных щелей. Иными словами, кроме дифракции на одной щели будет интерференция N дифрагированных пучков. Для нахождения условия max и min на экране, воспользуемся графическим методом, для этого разобьем открываемую щелями часть волнового фронта на малые параллельные лучам участки, и обозначим вектор амплитуду, испускаемую таким малым участком, a(в)i. Тогда A(в)=Σ [по I щели] a(в)i+Σ [по II щели] a(в)i+…+Σ [по N щели] a(в)i=A1(в)+A2(в)+…+AN(в), где Ai(в) – вектор амплитуды в точке р всей i-ой щелью. Модули вект. |Ai(в)| одинаковы и определяются углом дифракции φ. Каждый последующий вектор повернут по отношению к предыдущему на угол δ, равный разности фаз, создаваемых в точке р колебаниями от 2-х соседних щелей. Разность фаз ∆ определяется разностью хода ∆=dsinφ. Очевидно, что min интенсивности на экране останется на тех же местах, что и при дифракции на одной щели, ибо те направления, вдоль которых ни одна щель света не посылает, не получит его и при N щелях. Т.о. условие min – asinφ=kλ (1), сохраняется и при дифракции на многих щелях. (1) – условие min, которое носит название главного или прежнего. Если разность фаз δ от 2-х соседних щелей равна нулю, то все векторы ai(в) (и Ai(в)) располагаются вдоль одной линии. => ∆=dsinφ=0 (2) (т.к. δ=2π∆/λ). Т.о. условие (2) – условие главного max (или нулевого) в точке р будет всякий раз и тогда, когда разность фаз между соседними колебаниями δ=+ - 2kπ, k=1,2,3. В этом случае все векторы ai(в) располагаются вдоль одной прямой. Т.о. условие + - 2kπ=2π∆/λ, dsinφ=+ - kλ (3), где k=0,1,2, есть условие главных max на экране. Min в точке р будут всякий раз тогда , когда ломанная из векторов Ai(в) превращается в замкнутую ломанную. Вект. AN(в) образует с осью отсчета ОХ угол δN. δN=+ - 2kπ – он будет параллелен оси ОХ.
δ =+ - (2kπ)/N; + - (2kπ)/N=+ - (2π∆)/λ (1), ∆=+ - kλ/N; dsinφ= + - kλ/N (4), k≠N,2N,3N…, т.к. minàmax. (4) опредлеляет положение на экране min, которые называются добавочными. Между 2-мя добавочными min находится добвочные max, интенсивность которых мала. При этом сопоставление (3) и (4) соотношений позволяет увидеть, что между 2-мя главными max, будет (N-1) добавочный min, и (N-2) добавочный max.