2) Соотношения между линейными и фазными напряжениями и токами в трёхфазной системе питания при соединении приёмников треугольником при несимметричной нагрузке.

Соотношение между фазными и линейными напряжениями приемника также равно , т.е. U_Ф = U_Л / , а токи в фазах определяются по тем же формулам (

I_a = I_b = I_c = I_ф = U_ф / Z_ф,

φ_a = φ_b = φ_c = φ = arctg (X_ф/R_ф)

), что и для четырехпроводной цепи.

Векторная диаграмма напряжений и токов при соединении приемников треугольником (несимметричная нагрузка):

Векторная диаграмма напряжений и токов несимметричной нагрузки, соединенной треугольником:

БИЛЕТ 28

1) Расчёт цепи постоянного тока с последовательным соединением нелинейного и линейного элементов (расчётно-графический метод).

При параллельном соединении нелинейных резисторов в качестве общего аргумента принимается напряжение, приложенное к параллельно соединенным элементам. Расчет проводится в следующей последовательности. По заданным ВАХ  отдельных резисторов в системе декартовых координат  строится результирующая зависимость  . Затем на оси токов откладывается точка, соответствующая в выбранном масштабе заданной величине тока источника на входе цепи (при наличии на входе цепи источника напряжения задача решается сразу путем восстановления перпендикуляра из точки, соответствующей заданному напряжению источника, до пересечения с ВАХ  ), из которой восстанавливается перпендикуляр до пересечения с зависимостью  . Из точки пересечения перпендикуляра с кривой  опускается ортогональ на ось напряжений – полученная точка соответствует напряжению на нелинейных резисторах, по найденному значению которого с использованием зависимостей  определяются токи  в ветвях с отдельными резистивными элементами.

Использование данной методики иллюстрируют графические построения на рис. 4,б, соответствующие цепи на рис. 4,а.

2) Расчёт цепи постоянного тока с последовательным соединением нелинейного и линейного элементов (расчётно-графический метод).

Соотношение между фазными и линейными напряжениями приемника также равно , т.е. U_Ф = U_Л / , а токи в фазах определяются по тем же формулам (

I_a = I_b = I_c = I_ф = U_ф / Z_ф,

φ_a = φ_b = φ_c = φ = arctg (X_ф/R_ф)

), что и для четырехпроводной цепи.

Векторная диаграмма напряжений и токов при соединении приемников треугольником (несимметричная нагрузка):

Векторная диаграмма напряжений и токов несимметричной нагрузки, соединенной треугольником:

БИЛЕТ 29

1) Переходные процессы в последовательной яс-цепи постоянного тока. Второй закон коммутации. Постоянная времени. График изменения тока и напряжения при коммутации.

Для расчёта переходных процессов в цепи с начальным запасом энергии (uCk(0-)0 и iLk(0-)0) составляют схему замещения, в которую вводят дополнительные источники (ИН и ИТ), подключая их последовательно или параллельно к соответствующим незаряженным элементам L или C.

Проведём замену заряженного конденсатора C в цепи (рис. 4.5, а) эквивалентной схемой замещения, в которой напряжение на конденсаторе uС(0-)=0. Напряжение на заряженном конденсаторе:

Соответствующая этому выражению схема замещения (рис. 4.5, б) состоит из незаряженного конденсатора С (uС(0-)=0) и источника напряжения с скачкообразной ЭДС EC·1(t) = uС(0-)·1(t) (рис. 4.5, в). Выполнив дифференцирование (4.26) по времени, получим ток     . Последнему выражению соответствует схема замещения (рис. 4.6, а) заряженного конденсатора, состоящая из источника тока с импульсным током ICδ(t) = CuC(0-)δ(t) (рис. 4.6, б), где IC = CuC(0-) в A·c, и незаряженного конденсатора C (uC(0-) = 0).

Замечание. Подробнее о скачкообразной функции 1(t) и дельта-функции δ(t) см. в §4.6. Ранее рассмотренное второе правило коммутации (напряжение uС на конденсаторе в момент коммутации не может изменяться скачком) справедливо при условии, если прикладываемое к ветви с конденсатором воздействие (I1) имеет ограниченную амплитуду. Однако в принятой модели (рис. 4.6, а) импульсный ИТ имеет бесконечно большой ток IСδ(t). Поэтому в результате действия этого источника в бесконечно малый промежуток времени при t = 0+ напряжение uС(0+) на конденсаторе устанавливается скачком, а при t > 0 ток IСδ(t)=0, что равнозначно размыканию источника тока. Изменение напряжения uС начнётся от значения uС(0+) = uС(0-) после действия импульсного тока IСδ(t) (рис. 4.6, в). Второе правило коммутации (2ПК) свойственно ветви с конденсатором С: Напряжение на конденсаторе в момент коммутации не может измениться скачком, т. к. накопленная или накапливаемая энергия электрического поля конденсатора, равная , не может изменяться скачкообразно. Напряжение uC конденсатора в первое мгновение после коммутации сохраняет такое же значение, какое было непосредственно до коммутации:      uC(0+) = uC(0-) (4.2) Ток iC в ветви с конденсатором может изменяться скачком.  = RC - постоянная времени переходного процесса (используется для выражения напряжения в емкости; )