- •Конспект лекций
- •Оглавление
- •Элементы зонной теории твердых тел
- •Статистика электронов и дырок в полупроводниках
- •Литература…………………………………………………………. .73
- •Приложение 2 Фазовая и групповая скорости, фононы………….. 87
- •1. Элементы зонной теории твердых тел
- •1.1 Электронный газ в периодическом потенциальном поле
- •1.2. Зоны Бриллюэна
- •1.3. Эффективная масса электрона
- •1.4. Зонная схема кристаллических тел - проводники, диэлектрики, полупроводники
- •2. Статистика электронов и дырок в полупроводниках
- •2.1. Собственные и примесные полупроводники
- •2.2. Зависимость концентрации свободных носителей в полупроводнике от положения уровня Ферми
- •2.3. Уровень Ферми и равновесная концентрация носителей в невырожденных собственных полупроводниках
- •2.4. Положение уровня Ферми и концентрация носителей в примесных полупроводниках
- •2.5. Неравновесные носители, рекомбинация носителей
- •2.6. Поверхностная рекомбинация
- •2.7. Уравнение непрерывности
- •3. Электропроводность твердых тел
- •3.1. Движение электронов под действием внешнего поля
- •3.2. Зависимость подвижности носителей заряда от температуры
- •3.3. Электропроводность чистых металлов
- •3.4. Электропроводность собственных полупроводников
- •3.5. Электропроводность примесных полупроводников
- •3.6. Диффузионные уравнения
- •4. Контактные явления
- •4.1. Контакт электронного и дырочного полупроводников
- •4.2. Равновесное состояние р-n-перехода
- •4.3. Зонная диаграмма р-n-перехода при положении внешнего поля
- •4.4. Вах тонкого р-n-перехода
- •5. Поверхностные явлении
- •5.1. Поверхностные состояния
- •5.2. Эффект поля. Мдп-структуры
- •5.3. Вольт-фарадная характеристика
- •6. Полевые транзисторы
- •6.1. Общие сведения
- •6.2. Полевые транзисторы с изолированным затвором
- •6.3 Статические характеристики
- •6.4. Основные параметры мдп-транзисторов
- •6.5 Полевые транзисторы с управляющим
- •7. Электрофизические свойства p-n-переходов и структур металл-диэлектрик-полупроводник
- •7.1. Барьерная и диффузионная емкость p-n-перехода
- •7.2. Механизмы пробоя p-n-переходов
- •7.3. Механизмы переноса заряда через тонкие диэлектрические пленки
- •Сильно-полевая туннельная инжекция и инжекционная модификация.
- •Литература
- •Прямоугольный барьер полубесконечной толщины
- •Приложение 2 Фазовая и групповая скорости, фононы
7. Электрофизические свойства p-n-переходов и структур металл-диэлектрик-полупроводник
7.1. Барьерная и диффузионная емкость p-n-перехода
Величины объемных зарядов в р-n-переходе изменяются в зависимости от прикладываемого обратного напряжения вследствие изменения толщины обедненного слоя. Следовательно, р-n-переход обладает электрической емкостью.
Барьерная емкость (зарядовая) р-n-перехода равна:
, (7.1.1)
где S - площадь р-n-перехода.
Барьерная емкость совпадает с емкостью плоского конденсатора, расстояние между обкладками которого равно толщине обедненного слоя. С ростом обратного смещения уменьшается вследствие увеличения d(U). У р-n-переходов с большей концентрацией примеси барьерная емкость больше.
Вольт-фарадная характеристика Сбар=f(Uоб) рис. 7.1 имеет достаточно сложный вид, поэтому применяют апроксимацию:
, (7.1.2)
где m=0,30,5, Uk – контактная разность потенциалов.
Барьерная емкость слабо увеличивается с ростом температуры за счет Uk. Температурный коэффициент емкости уменьшается с ростом обратного напряжения.
При прямом смещении происходит инжекция неосновных носителей в p- и n-области. При изменении прикладываемого напряжения изменяется и концентрация инжектированных носителей, а следовательно, и заряды областей, что можно рассматривать как действие емкости. Так как эта емкость появляется за счет диффузионной составляющей тока, то ее называют диффузионной. Если толщина базы W>>Lp, то
. (7.1.3)
При W<<Lp
, (7.1.4)
где D - среднее время диффузии носителей через n-область. При больших прямых смещениях, когда ток инжекции значительно превышает ток рекомбинации CD, экспоненциально возрастает с ростом напряжения и значительно превышает Сбар рис. 7.2. При малых напряжениях диффузионная емкость меньше барьерной.
7.2. Механизмы пробоя p-n-переходов
При достаточно большом обратном смещении р-n-переход “пробивается” и через него протекает очень большой ток. Различают три основных механизма пробоя: туннельный эффект, лавинное умножение, тепловая неустойчивость.
Туннельный пробой. В основе данного вида пробоя лежит туннельный эффект, т.е. проникновение электронов сквозь потенциальный барьер, когда его толщина достаточно мала. (рис. 7.3). Когда электрическое поле в германиевых или кремниевых р-n-переходах достигает ~106B/см начинают протекать токи, обусловленные туннельными переходами между зонами. Для получения таких полей концентрации примеси в р- и n-областях должны быть достаточно высокими. Туннельный пробой, происходит в германиевых и кремниевых р-n-переходах при напряжениях пробоя меньших 4Eg/q. При напряжениях пробоя (46)Eg/q пробой обусловлен как туннельным, так и лавинным механизмами. При напряжениях пробоя больших 6Eg/q пробой связан с лавинным механизмом. Так как ширина запрещенной зоны Ge,Si,GaAs уменьшается с увеличением температуры, то напряжение пробоя связанное с туннельным эффектом имеет отрицательный температурный коэффициент.
Лавинное умножение. Напряжение лавинного пробоя определяет верхний предел обратного напряжения диодов и коллекторного напряжения биполярного транзистора. Процесс лавинного пробоя полупроводника аналогичен ударной ионизации в газе. Электрон или дырка ускоренные полем могут ионизировать атом полупроводника, в результате чего получится новая пара электрон-дырка, а ток через р-n-переход возрастает. При достаточно большой
напряженности электрического поля ионизация может приобрести лавинный характер. При лавинном пробое пробивное напряжение с ростом температуры увеличивается.
Для резкого несимметричного р-n-перехода напряжение пробоя равно:
, (7.2.1)
где Nб - концентрация примеси в слаболегированной области,
m - максимальное электрическое поле.
Тепловой пробой. Тепловой механизм пробоя обусловлен выделением тепла в р-n-переходе при протекании обратного тока. Рассеиваемая в переходе мощность равна P=UIoб. Под действием этой мощности увеличивается температура перехода, а следовательно растет и обратный ток. Вследствие теплового нагрева на обратной ветви ВАХ появляется участок с отрицательным дифференциальным сопротивлением, ток резко возрастает и диод выходит из строя. На рисунке 7.4 показаны ВАХ кремниевых р-n-переходов с лавинным - 1, туннельным - 2, тепловым – 3 пробоями.
Сбар Сбар(0)
1 0 U
Рис. 7.1
Cбар CD C U,
В 0.4
Рис. 7.2
p
n Eg Eg
Рис. 7.3
I
U 1 2 3
Рис. 7.4