- •Декабрь 1964
- •§ 2. Картина интерференции от двух щелей
- •§ 3. Рассеяние на кристалле
- •§ 4. Тождественные частицы
- •Глава 2
- •§ 2. Состояния с двумя бозе-частицами
- •§ 3. Состояния с n бозе-частицами
- •§ 4. Излучение и поглощение фотонов
- •§ 5. Спектр абсолютно черного тела
- •§ 6. Жидкий гелий
- •§ 7. Принцип запрета
- •Спин единица
- •§ 2. Опыты с профильтрованными атомами
- •§ 3. Последовательно соединенные фильтры Штерна — Герлаха
- •§ 4. Базисные состояния
- •§ 5. Ннтерферирующив амплитуды
- •§ 6. Механика квантовой механики
- •§ 7. Преобразование к другому базису
- •§ 8. Другие случаи
- •Спин одна вторая
- •§ 2. Преобразование к повернутой системе координат
- •§ 3. Повороты вокруг оси z
- •§ 4. Повороты на 180° и па 90° вокруг оси у
- •§ 5. Повороты вокруг оси х
- •§ 6. Произвольные повороты
- •§ 2. Равномерное движение
- •§ 3. Пoтeнциальная энергия; сохранение энергии
- •§ 4. Силы; классический предел
- •§ 5. «Прецессия» частицы со спином 1/2
- •§ 2. Разложение векторов состояний
- •§ 3. Каковы базисные состояния мира?
- •§ 4. Как состояния меняются во времени
- •§ 5. Гамилътонова матрица
- •§ 6. Молекула аммиака
- •Аммиачный мазер
- •§ 2. Молекула в статическом электрическом поле
- •§ 3. Переходы в поле, зависящем от времени
- •§ 4. Нереходы при резонансе
- •§ 5. Переходы вне резонанса
- •§ 6. Поглощение света
- •§ 2. Ядерные силы
- •§ 3. Молекула водорода
- •§ 4. Молекула бензола
- •§ 5. Красители
- •§ 6. Гамильтониан частицы со спином 1/2 в магнитном поле
- •§ 7. Вращающийся электрон в магнитном поле
- •Глава 9
- •Состояниями
- •§ 2. Спиновые матрицы как операторы
- •§ 3. Решение уравнений для двух состояний
- •§ 4. Состояния поляризации фотона
- •§ 5. Нейтральный к-мезон**
- •§ 6. Обобщение на системы с n состояниями
- •§ 2. Гамильтониан основного состояния водорода
- •§ 3. Уровни энергии
- •§ 4. Зеемановское расщепление
- •§ 5. Состояния в магнитном поле
- •§ 6. Проекционная матрица для спина 1
§ 8. Другие случаи
Мы начали с того, что подчеркнули, что наши рассуждения о частице со спином 1 явятся прототипом любых квантовомеханических задач. Обобщения требует только количество состояний. Вместо тройки базисных состояний в других случаях может потребоваться n базисных состояний. Форма наших основных законов (3.27) останется той же, если только понимать, что i и j должны пробегать по всем n базисным состояниям. Любое явление можно проанализировать, задав амплитуды того, что оно начинается с любого базисного состояния и кончается тоже в любом базисном состоянии, а затем просуммировав по всей полной системе базисных состояний. Можно использовать любую подходящую систему базисных состояний, и каждый вправе выбрать ту, которая ему по душе; связь между любой парой базисов осуществляется матрицей преобразований nXn. Позже мы подробнее расскажем об этих преобразованиях.
Наконец, мы пообещали рассказать о том, что надо делать, если атомы прямо из печи проходят через какой-то прибор А и затем анализируются фильтром, который отбирает состояние . Вы не знаете, каково то состояние , в котором они входят в прибор. Лучше всего, наверное, было бы, если бы вы, не думая пока об этой проблеме, занимались такими задачами, в которых вначале имеются только чистые состояния. Но если уж вы на этом настаиваете, так вот как расправляются с этой проблемой.
Прежде всего вы должны быть в состоянии сделать разумные предположения о том, каким образом распределены состояния в атомах, которые выходят из печи. Например, если в печи нет чего-либо «особого», то разумно предположить, что атомы покидают печь, будучи «ориентированы» как попало. Квантовомеханически это соответствует вашему утверждению о том, что о состояниях вы не знаете ничего, кроме того, что треть атомов находится в состоянии (+S), треть — в состоянии (0S) и треть — в состоянии (-S). Для пребывающих в состоянии (+S) амплитуда пройти сквозь А есть <|А|+S>, а вероятность |<|А|+S>|2. То же и для других. Общая вероятность тогда равна
Но почему мы пользовались S, а не Т или каким-нибудь другим представлением? Дело в том, что, как это ни странно, ответ не зависит от того, каким было исходное разложение; он один и тот же, если только мы имеем дело с совершенно случайными ориентациями. Таким же образом получается, что
для любого . (Докажите-ка это сами!)
Заметьте, что неверно говорить, будто входные состояния обладают амплитудой 1/3 быть в состоянии (+S), 1/3 в состоянии (0S) и 1/3 в состоянии (-S); если бы это было так, были бы допустимы какие-то интерференции. Здесь вы просто не знаете, каково начальное состояние; вы обязаны думать на языке вероятностей, что система сперва находится во всевозможных мыслимых начальных состояниях, и затем взять средневзвешенное по всем возможностям.
* Число базисных состояний n может оказаться (и, вообще говоря, бывает) равным бесконечности.
* И в самом деле, для атомных систем с тремя или более базисными состояниями существуют другие типы фильтров (совершенно непохожие на приборы Штерна —Герлаха), которые можно было бы употребить для выбора других совокупностей базисных состояний (но при том же общем иx числе).
* Из этого опыта мы на самом деле не можем заключить, что а= 1, а видим только, что |а|2=1, следовательно, а может быть ei, но можно показать, что при выборе =0 мы ничего существенного здесь не потеряли.
* На языке наших прежних обозначений
* Мы не собираемся вкладывать в слова «базисное состояние» что-либо сверх того, что здесь сказано. Не следует переводить «базис» как «основу» и хоть в каком-то смысле считать их «основными состояниями». Слово «базис» понимается как «система описания», скажем, в таком смысле, как в выражении «число в десятичной системе».
* Произносить надо так: (+S)—«плюс-S»; (0S) — «нуль-S»; (-S)— «минус-S».
Глава 4