-
Отклонение пучка электронов в электронно-лучевой трубке при поднесении провода с током.
Электроны в электронно-лучевой трубке, движущиеся прямолинейно, отклоняются к проводу с током или от него в зависимости от направления тока в этом проводе.
|
|
|
Магнитная индукция. Принцип суперпозиции магнитных полей.
Магнитное поле, определяющее взаимодействие движущихся зарядов характеризуют вектором , задающим выделенное в каждой точке пространства направление. Вектор называют индукцией магнитного поля. В магнетизме вектор является аналогом вектора напряженности электрического поля в электростатике (соответственно, ) и, т.о., определяет интенсивность действия магнитного поля на движущийся электрический заряд.
В системе СИ: Тл (тесла).
Опыт показывает, что для магнитного поля, как и для электрического, справедлив принцип суперпозиции: магнитное поле, создаваемое несколькими движущимися зарядами или токами, равно векторной сумме магнитных полей, создаваемых каждым зарядом или током в отдельности:
|
|
Сила Лоренца и закон Ампера.
Сила Лоренца.
|
Обобщение опытных фактов приводит к выводу о том, что на движущийся заряд в магнитном поле действует сила, определяемая выражением:
, |
|
где заряд, - скорость заряда, - индукция магнитного поля.
Здесь некоторая константа, которая определяется выбранной системой единиц. В СИ , т.е. сила Лоренца выражается формулой
. |
|
Если движение заряда происходит в магнитном и электрическом полях, то сила Лоренца приобретает вид:
. |
|
Примечание: В нерелятивистском приближении сила не должна изменяться при переходе из одной ИСО в другую, поэтому разделение силы Лоренца на электрическую и магнитную части зависит от выбора системы отсчета. Без указания системы отсчета такое разделение теряет смысл.
Движение заряда в постоянном однородном магнитном поле.
|
Если рассматривать движение частицы с зарядом в постоянном однородном магнитном поле , то уравнение движения примет вид . В направлении, параллельном магнитному полю, проекция силы, действующей со стороны поля на движущийся заряд , равна нулю, |
|
что вытекает из свойств векторного произведения.
Если скорость частицы в магнитном поле перпендикулярна вектору , то
. |
|
Ускорение равно
, |
|
т.е. перпендикулярно скорости частицы. В этом случае частица движется в магнитном поле с постоянной по модулю скоростью, траектория движения – окружность. Тогда
, |
|
откуда радиус траектории (окружности):
|
|
Если скорость частицы направлена под произвольным углом к магнитному полю (вектору ), то траектория частицы – винтовая линия.
Закон Ампера.
Каждый носитель тока в проводнике испытывает действие магнитной силы. В результате магнитное поле действует с определенной силой на сам проводник с током
Пусть имеем провод с током, помещенный в магнитное поле. На каждый заряд (носитель) действует сила Лоренца
, |
|
где - скорость хаотического движения и - скорость дрейфа носителей (электронов). Если - сечение проводника, - концентрация носителей, то на элемент тока длиной будет действовать сила
, |
|
где - средняя сила, действующая на заряд; элементарный объем проводника.
, |
|
т.к. и .
Тогда сила, действующая на элемент проводника длиной
, т.к. . |
|
Итак,
. |
|
Если объемный элемент тока выразим через линейный элемент тока , то для тонкого провода с площадью поперечного сечения можно записать
. |
|
Тогда сила, действующая на провод длиной , определяется как
. |
|
Сила, действующая на провод конечной длины:
. |
|
Эти соотношения и определяют закон Ампера (1820г.).