![](/user_photo/_userpic.png)
- •Кафедра электротехники и электрических машин Лекция № 34 по дисциплине «Теоретические основы электротехники»
- •13.03.02 «Электроэнергетика и электротехника»
- •1.Уравнения максвелла в комплексной форме записи
- •Теорема единственности решения уравнений максвелла
- •Запаздывающие или обобщенные электродинамические потенциалы
- •2. Наклонное падение плоской волны
- •Излучение электромагнитных волн
- •Плоские электромагнитные волны. Основные определения
- •Уравнение плоской волны
- •Исследование волн
- •Распромтанение плоской волны.
- •Распространение плоской волны в хорошо проводящей среде
- •Поляризация электромагнитных волн
- •3. Явление поверхностного эффекта
- •Поверхностный эффект в цилиндрическом проводнике
- •Активное сопротивление и внутренняя индуктивность цилиндрического провода с учетом поверхностного эффекта
- •Теорема умова — пойнтинга
Поляризация электромагнитных волн
Поляризация характеризует ориентацию вектора Е электромагнитной волны.
Как было указано выше ,в случае линейной поляризации плоской электромагнитной волны вектора Е, не меняя своего направления во всех точках пространства, изменяется по абсолютной величине.
Если
область, в которой распространяется
плоская гармоническая волна — идеальный
диэлектрик, то амплитуды векторов поля
имеют постоянную величину. Затухание,
которое имело бы место в случае конечной
проводимости среды, не играет роли в
поляризации. Ограничимся рассмотрением
линейно поляризованной волны,
распространяющейся в направлении
положительной оси z. Если вектор Е
направлен по оси х, то вектор Н будет
направлен по оси у и выражения векторов
поля примут вид:
Если
вектор Е параллельно направлен оси у,
то:
Вслучае произвольной ориентации вектора
Е в плоскости хОу , его можно разложить
на составляющие
и
,
тогда
где -
угол между направление вектора Е и осью
х .
Обозначив
получим:
Длина
вектора
аугол
определится из соотношения
Следовательно, наложение двух гармонических линейно поляризованных волн , векторы Е которых взаимно перпендикулярны, а фазы совпадают, дает линейно поляризованную волну.
Рассмотрим теперь две гармонические линейно поляризованные волны, электрические векторы которых взаимно перпендикулярны, а амплитуда и начальные фазы неодинаковые:
Чтобы
найти геометрическое место, которое
описывает конец вектора Е=
при фиксированной координате z , надо
решить совместно уравнения
После преобразования получим:
Возведя
в квадрат и сложив, получим:
В случае эллипса
ab - должно быть больше нуля, что имеет место
в рассматриваемом случае. Таким образом
, вектор Е, перпендикулярный направлению
распространения z, в фиксированной точке
пространства вращается, из-меняя свое
абсолютное значение так, что конец его
описывает 8ллипс (рис. 5-7). Рассмотренный
вид поляризации называется эллиптической.
При изменении координаты z конец вектора
Е скользит по поверхности прямого
цилиндра с эллиптическим сечением.
Оси
эллипса могут не совпадать с осями х и
у. Поворотом координатных осей их можно
совместить.
Можно показать, что конец вектора Н также перемещается по эллипсу. Большие оси обоих эллипсов взаимно перпендикулярны. В зависимости от направления вращения вектора Е поляризация называется правой или левой. В случае правой поляризации направление вращения и направление распространения подчиняются правилу правого винта
Если
,
что будет иметь место при
и
,
уравнение эллипса вырождается в прямую
и поляризация волны будет линейной.
Если
и
,
рассматриваемое уравнение переходит
в уравнение окружности. В этом случае
поляризация называется круговой. Конец
вектора Е при изменении координаты z
описывает винтовую линию на поверхности
прямого цилиндра с круглым сечением.
3. Явление поверхностного эффекта
Установлено, что переменный ток, проходящий по проводнику, распределяется неравномерно по сечению проводника. Плотность тока в различных точках сечения будет неодинаковой.
В цилиндрическом проводнике круглого сечения наибольшая плотность тока будет у поверхности проводника, наименьшая на оси. Чем больше проводимость проводника и его магнитная проницаемость, чем больше частота тока, тем более неравномерным будет распределение тока. Явление это носит название поверхностного эффекта. В связи с поверхностным эффектом изменяются активное сопротивление и индуктивность проводника. С увеличением частоты активное сопротивление растет, а индуктивность уменьшается. При очень высоких частотах практически Можно считать, что весь ток проходит по поверхности проводника, а внутренний магнитный поток обращается в нуль. Внутри проводника электромагнитного поля нет.
При исследовании процесса распространения плоской волны в проводящей среде было выяснено, что амплитуда проекций векторов поля уменьшается в направлении распространения. Меняется также и их фаза. Электромагнитная волна, проникая вглубь проводника через его поверхность, постепенно теряет свою энергию. Энергия волны преобразуется в тепло. Амплитуды векторов поля уменьшаются по величине в направлении распространения волны. Если на поверхности проводника при нормальном падении волны амплитуды равны E0т и H0m, то на расстоянии z от поверхности в направлении распространения волны они уменьшатся в еkz раз, где
Фазы векторов поля на поверхности проводника и на расстоянии z от поверхности будут отличаться на угол
Соответственно уменьшится и плотность тока проводимости
В точке, удаленной от поверхности на расстоянии z, равном длине волны λ, векторы поля уменьшатся в еkλ раз.
Так как
еkλ=e2π,
то практически векторы поля обратятся в нуль.
При наличии нескольких токонесущих проводов на распределение тока по сечению окажут влияние и токи соседних проводов. Явление это носит название эффекта близости.