26. Двойно­е лучепреломл.

При прохожд света ч-з все прозрач кристаллы, за исключ принадлеж к кубич сист, набл явл, получ наз двойно­го лучепреломл. Это явл заключ в том, что упавший на кристалл луч естеств света раздел внутри кристалла на 2 луча, распростран с разными скор и в различ направл.

Кристаллы, облад двойным лучепреломл, подразд на одноосные (исландский шпат, кварц, турмалин) и двуосные (сдюда, гипс). У одноосн кристаллов 1 из преломл лучей подчин обычн з-ну преломл, в частн он лежит в одной пл-ти с пад лучом и нормалью к преломл пов-ти, этот луч наз обыкнов и обознач буквой о. Для 2-го луча, наз необыкнов (его обознач буквой е), отнош синусов угла пад и угла преломл, не остается постоян при измен угла пад. Да­же при нормал пад света на кристалл необыкнов луч отклон от нормали. Направл, вдоль кот обыкнов и необыкн лучи распростр не разделяясь и с одинак наз оптич осью кристалла. Оптич ось - это определ направл в кристалле и люб прямая, парал данному направл.

Люб пл-ть, проход ч-з оптич ось, наз главн сечением или главн пл-тью кристалла. Обычно польз главн сечением, проход ч-з световой луч.

Оба луча полн поляриз во взаимно перпендик, направл. Пл-ть колеб обыкнов луча перпенд к главн сеч кристалла. В необыкнов луче колеб свет вектора соверш в пл-ти, совпад с главн сеч.

Двойное лучепреломл объясн анизотропией кристаллов. В кристаллах некубической сист диэлектр прониц e оказ завис от направл Одноосные кристаллы хар-ся показат преломл обыкнов луча, равным n₀ = c/V₀, и показат преломл необыкнов луча, перпендик к оптич оси, равным n_e = с/V_е. Послед велич наз просто показат преломл необыкнов луча.

В завис от того, какая из скор больше, различ положит и отриц одноосные кристаллы. У полож кристаллов V_е меньше V₀ (это зн n_e> n₀).

Ход обыкнов и необыкнов лучей в кристалле можно определ с пом принц Гюйгенса.

27. Искуств 2-е лучепрел. В прозрач аморфных телах, а также в кристаллах кубич сист может возник 2-е лучепреломл под влиян внеш воздейств. В частн, это происх при механич деформац тел. Мерой возник оптич анизотропии служит разн показат преломл обыкнов и необыкнов лучей. Опыт показ, что эта разн пропорц механич напряж s в данной точ тела: n₀ – n_e = ks (k- коэф пропорц, завис от св-в вещ-ва).

Поместим стеклян, пластинку Q между скрещ поляризаторами Р₁ и Р₂.

Пока стекло не деформир, такая сист света не пропуск. Если же пластинку подвергн сжатию, свет ч-з сист нач проход, причем наблюд в прошед лучах картина оказ испещренной цветн полосами. На этом основан метод исслед напряжений. Изготовл из прозрач изотропн материала модель к-либо детали помещ между скрещ поляризаторами. Модель подверг действ нагрузок, подобных тем, какие будет испыт само изделие. Наблюд при этом в проход свете картина позвол определ распредел напряжений.

Возникн 2-го лучепреломл в жидк и в аморф тв телах под возд электр поля было обнаруж Керром.(эффект Керра). Схема установки для сост. из ячейки Керра, помещ между скрещ поляризаторами Р и Р'. Ячейка Керра представл собой гермет сосуд с жидк, в кот введ пластины конденсатора. При подаче на пластины напряж между ними возник практически однород эл поле. Возник разн показат преломл n₀ – n_e = kE^2. На пути l между обыкнов и необыкн лучами возник разн хода D = (n₀ – n_e )l = klE² или разн фаз d = (D/l₀)2p = 2pklE²/l₀; d=2pВl Е², где В - характерная для вещ-ва велич, наз постоян Керра. Постоян Керра завит от Т и от l.

Время, в теч кот устанавл или исчез преимущ ориентация молек, составл ок 10^-10 с. Поэтому яч Керра, помещ между скрещ поляризаторами, может служ практич безынерционным затвором. В отсутств напряж на пластинах конденсатора затвор будет закрыт. При включ напряж, затвор пропуск значит часть света, падающ на 1-й поляризатор.