22. Дифр ренген лучейна крист решетке.

Рентг лучи возник при бомбард вещ-ва быстр электронами. В соврем рентген трубках мишенью, обстрелив е , явл метал. пластинка -катод, располож под угл 45° к потоку е. Скор е определ велич разности потенциалов между анодом и катодом.

Рентг лучи, предст. собой жестк эл-мгн излуч, также как и оптич излуч, облад волнов св-вами. Чтобы обнаруж дифракцию, необход, чтобы р-ры щелей и преград, образ правильн решетку на пути волн, были не слишком велики по сравн с длиной волны. Рентген лучи облад столь малой длиной волны, что на обыч дифракц решетках для них дифракция не наблюд.

Поставим 2 дифр. решетки одну за др так, чтобы их штрихи были взаимно перпендик. 1-я решетка даст напр в гориз направл ряд мах, положения кот определ усл d₁ sinj₁ = ±m₁l (m₁ =0, 1,2,3,.)

2-я решетка разобьет кажд из образов т.о. пучков на располож по вертикали мах, положения кот опр. усл d₂ sinj₂ = ±m₂l (m₂=0, 1,2,...).

В итоге дифракц картина будет им вид правильно располож пятен.

Такая же дифракц картина получя, если вместо двух разд. решеток взять 1 прозрач пластинку с нанесен на нее 2-мя сист взаимно перпендик штрихов. Подобная пластинка представл собой двумерную периодич структуру.

Дифракция наблюдается также на трехмерных структурах (кристаллические тела). В случ кристаллов усл d>l выполн только для рентг лучей.

Метод Вульфа состоит в след. Проведем через узлы кристал решетки параллел равноотстоящие плоскости, кот наз атомными слоями. Суммар действ ат, лежащ в одном слое, можно представ в виде плоск волны, отразивш от усеянной ат пов-ти по обыч з-ну отраж.

Разность хода 2 волн, отразивш от 2 сосед слоев, равна 2dsinQ, где d - период идентичности кристалла в направл, перпенд к рассматр слоям, Q - угол, дополнит к углу падения и наз углом скольжения пад лучей. Зн направл, в кот получ дифракц мах, определ усл 2dsinQ = ± ml (m=1,2,...) (ф-ла Вульфа –Брэгга).

Замет интенсив им лишь те мах, кот получ за счет отраж от слоев, достат густо усеян атомами. Чтобы ее набл, надо, поворач кристалл, найти определ угол скольж.

Дифр рентг лучей от кристаллов наход 2 основн примен. Она использ для исслед спектрал сост рентг излуч (рентге спектроскопия) и для изуч стр-ры кристаллов (рентгеноструктурный анализ).

23. Естеств и поляриз свет. Степень поляриз.

Поляриз свет, свет в кот направл колеб светового вектора Е упорядоч к-либо образом. В естеств свете колеб разных направл светов вектора Е быстро и беспоряд сменяют др др.

2 взаимно перпендик эл колеб сверш вдоль осей х и у и отлич по фазе на d: Е_x = A₁ coswt, Е_y = A₂ cos(wt + d). Результир напряж Е явл векторной суммой Е_х и Е_у, причем уг j равен tg j = Е _y /Е _x = A₂ cos(wt + d)/ A₁ coswt,

рис

Если разн фаз претерпев случ хаотич измен, то и угол j, т.е. направл свет вектора Е, будет испыт скачкообраз неупоряд измен. Такое представл намного упрощ рассмотр прохожд естеств света ч-з поляриз устр-ва.

Свет волны Е_х и Е_у когерентны, причем d равно нулю или p. tgj = ± А₂/А₁ = const. Зн результир колеб соверш в фиксир направл - волна оказ плоско поляриз. Когда А₁ = А₂ и d = ±p/2, tgj = ± tgwt т.к. (соs(wt±л/2) = ±sinwt). Пл-ть колеб поворач вокруг направл луча с угл скор, равной частоте колеб w. В этом случ свет 6удет поляриз по кругу.

При разности фаз d=0 или d=p, эллипс вырождается в прямую и получ плоско поляриз свет. При d = ±p/2 и рав-ве амплитуд складыв волн эллипс превращ в окруж - получ свет поляриз по кругу.

В завис от направл вращ вектора Е различ правую и левую эллиптич и круг поляризацию. Если по отнош к направл, противополож направл луча, вектор Е вращ по час стрелке, поляриз наз правой, в противопол случ - левой.

Пл-ть, в кот колебл свет вектор в плоско поляриз волне, наз пл-ю колебаний. Пл-ю поляризации наз не пл-ть, в кот колебл вектор Е, а перпенд к ней пл-ть.