![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Казахский Национальный Технический УниверситетИм.К.И. Сатпаева
- •Содержание
- •2. Конспект лекционных занятий
- •1. При установившейся фильтрации капельной жидкости можно считать ее плотность независящей от давления, т.Е. Рассматривать жидкость как несжимаемую. Тогда,
- •Лекция № 10. Обобщение расчетных формул на случай слоисто-неоднородных и зонально-неоднородных пластов
- •Лекция № 13. Приток жидкости к гидродинамически несовершенным скважинам
- •Лекция № 18. Неустановившееся движение упругой жидкости в пористой среде
- •Лекция № 19. Прямолинейно-параллельный неустановившийся поток упругой жидкости
- •Лекция № 21,22. Приближенные методы решения задач теории упругого режима
- •Лекция № 24. Решение задачи о притоке газа к скважине методом пссс.
- •Лекция № 25. Приближенное решение задач об отборе газа из замкнутого пласта.
- •Лекции № 26, 27. Взаимное вытеснение жидкостей
- •Лекция № 28. Двухфазное течение несмешивающихся жидкостей. Теория Баклея-Леверетта
- •Лекция № 29, 30. Особенности фильтрации в трещиноватых и трещиновато-пористых пластах
- •ГлоссариЙ
- •Литература
Лекция № 18. Неустановившееся движение упругой жидкости в пористой среде
При пуске скважины в эксплуатацию, при остановке их, при изменении темпа отбора жидкости из скважин в пласте возникают неустановившиеся процессы, которые появляются в перераспределении пластового давления (в падении или росте давления вокруг скважины), в изменениях с течением времени дебитов, скоростей фильтрационных потоков и т. д.
Объем насыщающей пласт жидкости при
снижении пластового давления ()
увеличивается, а объем порового
пространства уменьшается; это и определяет
вытеснение жидкости из пласта в скважину,
что является основой упругого режима.
Хотя коэффициенты сжимаемости воды
,
нефти
и пористой среды
очень малы, упругость жидкостей и породы
оказывают огромное влияние на поведение
скважин и пластов в процессе их
эксплуатации, так как объемы пласта и
насыщающей его жидкости могут быть
очень велики.
Под упругим запасом жидкостив пласте понимается количество жидкости, которое можно извлечь из пласта при снижении давления в нем за счет объемной упругости пласта и насыщающей его жидкости, определяемого по формуле
или (1)
где
- объем пласта;
-
коэффициент упругоемкости;
–
изменение давления во всех точках
пласта.
Дифференциальное уравнение истощения залежи при упругом режиме имеет вид:
(2)
где Q(t)– дебит всех скважин эксплуатирующих данный объект.
Решая совместно уравнение неразрывности потока, уравнения движения и состояния сжимаемой жидкости и пласта, получим дифференциальное уравнение неустановившейся фильтрации упругой жидкости:
=æ
(3)
где æ=- коэффициент пьезопроводности,
характеризующий темп перераспределения
пластового давления в условиях упругого
режима.
Основная литература:2 [128-130]
Дополнительная литература:4[272-276]
Контрольные вопросы:
Коэффициент объемного расширения жидкости.
Коэффициент сжатия породы.
Коэффициент упругоемкости.
Упругий запас жидкости.
Уравнение истощения залежи.
Лекция № 19. Прямолинейно-параллельный неустановившийся поток упругой жидкости
Пуст в полубесконечном горизонтальном
пласте постоянной толщиныhи шириныВначальное пластовое
давление всюду постоянное и равно.
Давление в любой точке потока Х и в любой момент времени tопределяется из уравнения (3), которое для рассматриваемого потока будет иметь вид:
=æ
(4)
Примем начальные и граничные условия:
приt=0;
приx=0, t
>0;(5)
при
.
Точное решение уравнения (4) при условиях (5) имеет вид
P=P
(6)
где erf x– интеграл вероятности.
Согласно закону Дарси, имеем
(7)
Накопленная к моменту времени tдобыча определяется по формуле
Если в таком же полубесконечном пласте в момент времени t= 0 пущена в эксплуатацию галерея с постоянным объемным дебитом
Математически задача заключается в интегрировании уравнения (4) при следующих начальных и граничных условиях:
приt=0
приx=0(8)
при
В этом случае давление в любой точке истока определяется по формуле:
(9)
Закон изменения давления на галерее
определяется из (9) подстановкой граничного
условия
при
0.
Получим
или
(10)
Основная литература:2 [131-143]
Дополнительная литература:4 [277-283]
Контрольные вопросы:
Дифференциальное уравнение упругого режима.
Коэффициент пьезопроводности.
Дебит галереи в полубесконечном пласте.
Накопленная добыча при упругом режиме.
Лекция № 20. Плоскорадиальный фильтрационный поток упругой жидкости
Пусть в неограниченном горизонтальном
пласте постоянной толщиныhимеется скважина нулевого радиуса
(точечный сток). В момент времениt= 0 скважина пущена в эксплуатацию с
постоянным дебитом.
Распределение давления в пласте Р(r,t)определяется интегрированием уравнения (3), которое для плоскорадиального движения запишется в виде
(11)
Начальные и граничные условия таковы:
приt=0
при
(12)
приr=0, t
>0.
Точное решение уравнения (11) при условиях (12) имеет вид:
(13)
где
- интегральная показательная функция.
Формула (13) получила название основной формулы теории упругого режима фильтрации.
При малых значениях
интегральная показательная функция
Тогда изменение давления на стенке
скважины, определенное из (13) при
будет:
(14)
Если в полубесконечном пласте работает nскважин, снижение давления в любой точке пласта М определяется с помощью метода суперпозиции по формуле:
(15)
где
– дебит i– ой
скважины (при этом дебит добывающей
скважины считается положительным, дебит
нагнетательной – отрицательным;
- расстояние от центраi– ой скважины до точки М;
- время с начала работы i– ой скважины до момента времениt,
в которой определяется понижение
давления.
Основная литература:2 [133-150]
Дополнительная литература:4 [277-283]
Контрольные вопросы:
Коэффициент пьезопроводности.
Основная формула теории упругого режима.
Интерференция скважин при упругом режиме.
Изменение давления на стенке скважины.