![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Казахский Национальный Технический УниверситетИм.К.И. Сатпаева
- •Содержание
- •2. Конспект лекционных занятий
- •1. При установившейся фильтрации капельной жидкости можно считать ее плотность независящей от давления, т.Е. Рассматривать жидкость как несжимаемую. Тогда,
- •Лекция № 10. Обобщение расчетных формул на случай слоисто-неоднородных и зонально-неоднородных пластов
- •Лекция № 13. Приток жидкости к гидродинамически несовершенным скважинам
- •Лекция № 18. Неустановившееся движение упругой жидкости в пористой среде
- •Лекция № 19. Прямолинейно-параллельный неустановившийся поток упругой жидкости
- •Лекция № 21,22. Приближенные методы решения задач теории упругого режима
- •Лекция № 24. Решение задачи о притоке газа к скважине методом пссс.
- •Лекция № 25. Приближенное решение задач об отборе газа из замкнутого пласта.
- •Лекции № 26, 27. Взаимное вытеснение жидкостей
- •Лекция № 28. Двухфазное течение несмешивающихся жидкостей. Теория Баклея-Леверетта
- •Лекция № 29, 30. Особенности фильтрации в трещиноватых и трещиновато-пористых пластах
- •ГлоссариЙ
- •Литература
1. При установившейся фильтрации капельной жидкости можно считать ее плотность независящей от давления, т.Е. Рассматривать жидкость как несжимаемую. Тогда,
ρ=const. (4)
2. Соотношение между плотностью к давлению для сжимаемой жидкости может быть получено, исходя из уравнения, определяющего коэффициент сжимаемости жидкости βж:
βж= -(5)
где, Vж– начальный объем жидкости.
Если массу рассматриваемого объема жидкости обозначим через М,
то Vж=М/ρ
и=
и
уравнение (5) принимает вид : βж=
откуда после интегрирования получим:
(6)
Природные газы можно считать идеальными, если пластовые давления газовых месторождений невелики (до 6-9 МПа) и депрессия до1 МПа.
Уравнением состояния идеального газа является уравнение Клайперона-Менделеева
P/ρ=RT
где, R– газовая постоянная.
Если
,
а
- плотность газа при атмосферном давлении,
то уравнение состояния идеального газа
принимает вид:
(7)
Для газовых месторождений с высоким пластовым давлениями (до 40-60 МПа), эксплуатирующихся с большими депрессиями (15-30 МПа), используется уравнение состояния реального газа:
(8)
где z– коэффициент сверхсжимаемости газа.
4. Вследствие малой деформации твердой
фазы считают обычно, что изменение
пористости зависит от изменения давления
линейно. Вводя коэффициент объемной
упругости пласта
,
закон сжимаемости породы записывают в
виде:
(9)
где
– изменение объема пор в элементе
пласта, имеющим объем V,
при изменении давления наdp.
Закон сжимаемости (9) можно записать в
виде:
dm=
или
m= m+βс
(10)
При малых изменениях давления, зависимость проницаемости от давления можно принять линейной
,
а при больших – экспоненциальной
k = ke
(11)
где,
– коэффициент, определяемый
экспериментально, зависит от состава
породы.
Основная литература:2 [39-49]
Дополнительная литература:4 [44-51]
Контрольные вопросы:
Уравнение неразрывности потока.
Уравнение движения флюида.
Уравнение состояния флюида.
Уравнение состояния породы.
Коэффициент объемного расширения жидкости.
Коэффициент сжимаемости породы.
Лекция № 7. Основные типы начальных и граничных условий
Продуктивный пласт или выделенную из него часть можно рассматривать как некоторую область пространства, ограниченную поверхностями – границами. Границы могут быть непроницаемыми для флюидов, например кровля и подошва пласта, сбросы и поверхности выклинивания. Граничной поверхностью является также поверхность, по которой пласт сообщается с областью питания (с дневной поверхностью, с естественным водоемом), это так называемый контур питания; стенка скважины является внутренней границей пласта.
Чтобы получить решение системы уравнений, к ней необходимо добавить начальные и граничные (краевые) условия.
Начальные условиязаключаются в задании искомой функции во всей области в некоторый момент, принимаемое за начальное. Например, если искомой функцией является пластовое давление, то начальное условие может иметь вид:
P=P
(x, y,
z) приt=0,
(1)
т.е. в начальный момент времени задается распределение давление во всем пласте.
Если в начальный момент пласт невозмущен, то начальное условие примет вид
P=P
=
const, при
t=0,
(2)
Граничные (краевые) условиязадаются на границах пласта. Число граничных условий должно быть равно порядку дифференциального уравнения по координатам.
Возможны следующие граничные условия.
На внешней границе Г:
-постоянное давление
P(Г,t) = P= const, (3)
т.е. граница является контуром питания;
-постоянный перетек через границу
,
(4)
где n– нормаль к границеГ;
-переменный перетек через границу
(t);
(5)
-замкнутая внешняя граница
0;
(6)
-бесконечный по простиранию пласт
;(7)
На внутренней границе:
-постоянное давление на забое скважины
радиуса
P(r=P
;
(8)
-постоянный дебит. Это условие при выполнении закона Дарси можно представить следующим образом:
Q =
(9)
или
rприr=r
;
(10)
где F=-
площадь боковой поверхности скважины,h– толщина пласта;
-переменное давление на забое скважины
P(r
приr=r
(11)
-переменный дебит
приr=r
;
(12)
-отключение скважины
0
приr=r
;
(13)
Основная литература:2 [49-51]
Контрольные вопросы:
Что понимается под контуром питания?
Начальные условия.
Граничные условия.
Лекции № 8, 9. Установившееся движение несжимаемой жидкости по закону Дарси
Дифференциальное уравнение установившейся фильтрации несжимаемой жидкости.
Если жидкость несжимаема, то ее уравнение
состояния
.
Также пористостьm=const.
Тогда уравнение неразрывности потока
примет вид:
(1)
Подставляя в (1) V,
V
,
V
,получим
0
или
(2)
Расчет основных гидродинамических характеристик одномерного прямолинейно-параллельного фильтрационного потока.
Пусть в горизонтальном пласте постоянной
толщины hи шириныВна контуре питания поддерживается
постоянное давлениеP
,
а на добывающей галерее, отстоящей на
расстоянииLкот
контура питания (КП), постоянное давлениеP
.
Направляем ось координатОХвдоль
линии тока, осьOYвдоль
КП.
Так как меняется только координата Х, то уравнение (2) принимает вид:
0
(3)
которое, решается при следующих граничных условиях
P=P
приx=0;
P=P
приx=L
(4)
Дважды интегрируя (3) и удовлетворяя условиям (4) получим закон распределения давления в пласте:
P=P
-
(5)
найдем градиент давления
Тогда скорость фильтрации
=
(6)
Дебит галереи определяется выражением
где, F=Bh– площадь поперечного сечения пласта.
с учетом (6) получим, что
(7)
Закон движения частицы жидкости найдем по формуле:
(8)
Разделяя переменные и учитывая (6), получим после интегрирования
(9)
Время полного выбора жидкости из пласта
(Т) определяется по (9) приx=L
(10)
Средневзвешенное по объему пластовое давление (Р) найдем по формуле:
(11)
где, V=BhLкm,
dV
= Bhmdx(12)
(13)
3. Расчет основных гидродинамических характеристик одномерного плоскорадиального фильтрационного потока.
Будем считать, что несжимаемая жидкость
притекает к гидродинамически совершенной
скважине радиусом r,расположенной в центре однородного
горизонтального кругового пласта
постоянной толщиныh.На внешней круговой границе пласта
радиусомr
,служащей контуром питания, поддерживается
постоянное давлениеР
,на забое скважине давлениеР
,тоже постоянно.
Дифференциальное уравнение в этом случае имеет вид:
0
(14)
Введя замену r=после
соответствующих преобразований из (14)
получим:
= 0 или
=
0(15)
Уравнение (15) будем решать при следующих граничных условиях:
P=P
приr = rк
;
P=P
приr = r
(16)
Дважды интегрируя (15) и учитывая (16), найдем закон распределения давления
(17)
Скорость фильтрации
=
(18)
Дебит скважины
,
где
- поверхность, через которую происходит
фильтрация с учетом (18) будем иметь
(19)
Формула (19) называется формулой Дюпюи.
Отношение дебита скважины Qк перепаду давления ∆Р называется коэффициентом продуктивности скважины (К). Из (19)
(20)
Закон движения частицы жидкости найдем
из формулы
или
(21)
Подставив (18) в (21) и производя интегрирование
в пределах от 0 доt
и отrдоr, получим
(22)
Время Т полного отбора жидкости из
пласта определяется из (22) подстановкой
r
= r,т. е.
(23)
Средневзвешенное по объему порового пространства пластовое давление определяется из соотношения
(24)
где V=
(25)
Подставляя (17) и (25) в (24) и интегрируя
полученное выражение в пределах от rдо r
,получим
(26)
В (26) принято, что r<<r
,
т. е.r
0.
4. Расчет основных гидродинамических характеристик радиально-сферического фильтрационного потока.
Будем считать, что несжимаемая жидкость
притекает к скважине, вскрывшей кровлю
однородного пласта весьма большой
толщины. Выделим на достаточно удаленной
от забоя скважине полусферическую
границу радиусом r,
на котором сохраняется постоянное
давлениеР
.
На забое скважины радиуса r
,
поддерживается постоянное давлениеР
.
Дифференциальное уравнение установившейся фильтрации для рассматриваемого потока
=0,(27)
которое после замены r=принимает
вид:
0
или
=0
(28)
Уравнение (28) решаем при условиях:
P=P
приr=r
P=P
при r=r
(29)
Решая уравнение (28) при условиях (29), найдем
(30)
Далее
(31)
где
(32)
(33)
(34)
Основная литература:2 [51-68]
Дополнительная литература:4 [51-65]
Контрольные вопросы:
Установившаяся фильтрация.
Простейшие фильтрационные потоки.
Средневзвешенное по объему пластовое давление.
Формула Дюпюи.
Индикаторная диаграмма.
Закон движения частицы.
Коэффициент продуктивности скважины.