- •Лабораторная работа n102 методы обработки физических измерений Измерение физических величин
- •Классификация ошибок измерений
- •Методы учета инструментальных погрешностей
- •Основные понятия теории вероятностей
- •Случайные величины
- •Параметры распределения случайных величин
- •Непрерывные случайные величины
- •Гипотеза о функции нормальногораспределения случайных ошибок
- •Интеграл вероятностей
- •Ошибка среднего арифметического
- •Доверительный интервал и доверительная вероятность (классическая оценка)
- •Выборочной метод
- •Значения коэффициентов Стьюдента
- •Погрешности косвенных измерений
- •Использование косвенных измерения в методе малых выборок
- •Правила обработки результатов измерений
- •Графическое представление результатов измерений
- •Лабораторная работа 102 измерение линейных размеров оптиметром икг
- •Измерения и обработки результатов измерений
Значения коэффициентов Стьюдента
n δ |
0,9 |
0,95 |
0,99 |
0,999 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
2 3 4 5 6 7 8 9 10 ∞ |
6,31 2,92 2,35 2,13 2,02 1,94 1,90 1,86 1,83 1,65 |
12,71 4,30 3,18 2,78 2,57 2,45 2,36 2,31 2,26 1,96 |
63,66 9,92 5,84 4,60 4,03 3,71 3,50 3,36 3,25 2,58 |
636,62 31,60 12,84 8,61 6,86 5,96 5,40 5,04 4,78 3,29 |
Например, задавая доверительную вероятность δ =0.95, по числу проведенных измерений n=5 по табл. 2 можно найти = 2,78. Тогда, определив предварительнопо формуле (35), найдем погрешность ∆X:
(41)
Выражение (41) ввиду малого объема информации дает границы доверительного интервала более широкими.
Результат измерения можно представить в виде:
при δ=0,95, n=5. (42)
Конечно, оценка (42) еще не дает представления об общей погрешности измерения, в которую входит и систематическая ошибка.
Совместный учет случайных и систематическихошибок можно произвести по формуле
При этом следует принять во внимание, что всегда имеет максимальное значение. Максимальное же значение случайных ошибок равно 3σ . Следовательно, для их равноправного учета необходимо предположить, что приборная погрешность β (или ∆пр) равна утроенной дисперсии распределения погрешностей прибора 3σпр ,т.е. погрешности соответствующей надежности δ =0.997. Тогда за систематическую ошибку можно принять и общая погрешность выразитсясоотношением
(43)
Коэффициенты Стьюдента для проведенного числа измерений и бесконечного числа измеренийнаходят по табл.2 для одной и той же заданной надежности δ.
Погрешности косвенных измерений
Часто приходится вычислять искомую величину по результатам измерений других величин, связанных с этой величиной определенной функциональной зависимостью. Например, объем шара можно вычислить, измерив его радиусR . Также измерения называются косвенными.
Рассмотрим конкретный пример. Допустим, что величины Х0, У0 и U0 связаны равенством
. (44)
Непосредственно измеряются величины Х0 и У0, и по этим измерениям мы судим об U0, считая
(45)
измерением величины U0.
Предполагается, что измерения Хi и yi независимы друг
от друга, и распределены нормально с дисперсиями иЗадача заключается в том, как по известным значениямиопределитьи.
Очевидно, что погрешность косвенного измерения обусловлена погрешностями отдельных измерений и. Поэтому выражение (45) можно переписать в виде:
(46)
Вычитая почленно левые и правые части уравнений (46) и (44). для погрешности косвенного измерения получим:
(47)
Тогда для дисперсии результатов косвенного измерения можно записать выражение:
Здесь член , так как любое произведениеможет быть с равной вероятностью или положительным, или отрицательным.
Учитывая, что и
получим
(48)
или (49)
Равенство (49) определяет соотношение средних квадратичных ошибок прямых и косвенных измерений. Это выражение для частного случая имеет весьма общий характер и называется законом сложения дисперсий.
Следовательно, при измерении нескольких неизвестных величин складываются дисперсии этих величин (не ошибки, а именно дисперсии).
Средние квадратичные ошибки средних арифметических связаны аналогичным образом
(50)
Рассмотрим общий случай, когда u - функция двух переменных х и y:
(51)
Ошибки в величинах х и у такова: , где Х0 и У0 - истинные значения величин Х в У. Тогда для результата отдельного измерения можно записать
(52)
Если ‘та функция непрерывна и имеет производные, то ее можно разложить в ряд Тейлора. Рассматривая только члены c нулевыми и первыми степенями малых погрешностей и, получим:
или поскольку
(53)
Частные производные здесь вычисляются при Х=Х0 и У=У0. Запишем выражение для дисперсии результатов косвенного измерения:
Учитывая, что
и
получим
(54)
или
(55)
Для относительной погрешности косвенного измерения
учитывая, что иполучим:
(56)