- •Курсовой проект:
- •2013 Содержание
- •Введение.
- •1. Физико-географическое описание бассейна Вилюйского водохранилища.
- •1.1 Рельеф.
- •1.2 Геологическое строение.
- •1.3 Почвенно-растительный слой.
- •1.4 Климат.
- •1.5 Гидрографическая сеть.
- •2. Физика процесса испарения с поверхности воды.
- •2.1 Физическое явление - испарение.
- •Методы расчета испарения с водной поверхности.
- •3.1 Метод теплового баланса
- •3.2 Метод водных испарителей
- •3.3 Метод турбулентной диффузии.
- •3.4 Метод водного баланса
- •3.5 Пульсационный метод
- •3.6 Расчет испарения по эмпирическим формулам
- •4. Расчет испарения с водной поверхности Вилюйского водохранилища за безледоставный период.
- •4.1 Определение средней длины разгона воздушного потока над Вилюйского водохранилищем и построение плана озера.
- •4.2 Исходные данные.
- •Ход основных метеорологических параметров за теплый период
- •4.3 Итоговая сводная таблица и график сравнений результатов, полученных по разным формулам.
- •График хода сезонного испарения с поверхности Вилюйского водохранилища
- •Заключение.
- •Список литературы
3.1 Метод теплового баланса
Метод теплового баланса для оценки испарения с водной поверхности впервые применен Е. Шмидтом. Метод предусматривает использование уравнения теплового баланса, записанного для водной поверхности в следующем виде:
R=LиE+P+B,
R - радиационный баланс,
Lи - удельная теплота испарения,
E - испарение,
P - турбулентный теплообмен между водной поверхностью и воздухом,
В - теплообмен между водной поверхностью и нижележащими слоями воды.
В уравнении приведены только главные составляющие теплового баланса, оно выражает закон сохранения и превращения энергии. Согласно этому закону, разность между поступающей тепловой энергией в водоем и уходящей из него должна быть равна изменению количества теплоты водной массы водоема (изменению его энтальпии) за рассматриваемый промежуток времени. Применительно к поверхности воды эта разность тепловой энергии равна нулю.
С учетом известного отношения Боуэна, устанавливающего связь между количеством теплоты, получаемой водной поверхностью от воздуха при турбулентном теплообмене, и количеством теплоты, затрачиваемой на испарение,
P/(Lн-E)=(ρcр-kt-dt/dz)/(Lн-ρke-dq/dz)=cр/Lн=dt/dq,
уравнение относительно испарения примет вид:
E=(R-B)/[Lн(l-α-dt/dq)],
где ρ и сР - плотность воздуха и его удельная теплоемкость при постоянном давлении, kt и kе - коэффициенты турбулентности переноса теплоты и водяного пара, t и q - температура и удельная влажность воздуха,
α=ср/Lи
При выводе этого уравнения принято равенство коэффициентов kt и kе. Однако данные многочисленных экспериментов, выполненных в нашей стране и за рубежом, свидетельствуют о том, что соотношение этих коэффициентов турбулентности меняется в зависимости от устойчивости атмосферы. В частности, А. Р. Константинов и М. П. Тимофеев показали, что значения коэффициентов kt и kе различаются на 5-10%, что обычно лежит в пределах точности расчета, поэтому допущение их равенства большой ошибки в вычисление испарения не привносит.
Подставив средние значения удельной теплоты испарения воды (Lи=2500 кДж/кг) и удельной теплоемкости воздуха (ср=1,0 кДж/(кг°С), а также перейдя от удельной влажности q к парциальному давлению водяного пара в воздухе е, пренебрегая при этом поправкой на давление, получим:
E=(R-B)/[250(l+0,64∆t/∆e)],
где Е в мм/ч; R и В в кДж/(м2 ч),
∆t - разность температуры поверхности воды и воздуха, измеренной на высоте 2 м,
∆е - дефицит насыщения на высоте 2 м.
Метод теплового баланса не нашел широкого применения в гидрологической практике, связанной с расчетами испарения. Основная причина его малой применимости заключается в отсутствии данных непрерывных градиентных наблюдений за метеорологическими элементами над акваторией водоемов, а также в отсутствии наблюдений за теплообменом в их водной массе. [2]
3.2 Метод водных испарителей
Для характеристики испарения с водной поверхности на территории страны создана сеть водно-испарительных площадок, оборудованных стандартными сетевыми испаромерами ГТИ-3000 (площадью 0,3 м2 , высотой 0,6 м) и эталонными водно-испарительными бассейнами (площадью 20 м2 , глубиной 1 м). Водно-испарительные площадки, на которых осуществляется постановка специальных тематических исследований, оснащаются еще испарительными бассейнами площадью 100 м2 . Испарение между сроками наблюдений по испаромеру вычисляется как разность между уровнями воды в нем в предыдущий и текущий сроки наблюдений плюс слой осадков за период наблюдений. Чтобы воспользоваться данными наблюдений по испаромеру для определения испарения с изучаемого водоема необходимо эти данные откорректировать поправочным коэффициентом. Так, например, расчетное уравнение перехода от показаний прибора к испарению с поверхности водоемов площадью до 1000 км , полученное В. С. Голубевым, имеет следующий вид:
Е=0,43Е03+0,91hθ-1,2∆hθ+2,4τдн-8,1∆τдн-35,
где Е и Е0,3 - месячные нормы испарения соответственно с поверхности водоема и испаромера ГГИ-3000, мм/мес; hθ и τдн - полуденная высота Солнца (градус) и продолжительность дня (ч) от восхода до захода Солнца на 15-е число месяца; ∆hθ и ∆τдн - изменение полуденной высоты Солнца (градус) и продолжительности дня (ч) между последним и первым числом месяца.
В тех случаях, когда имеются сведения об испарении по испарительному бассейну площадью 20 м, расположенному вблизи изучаемого водоема, А.Р. Константинов рекомендует выполнять расчет испарения с водоемов площадью до 40 км по формуле:
E=kнkзащβE20
где kн - коэффициент, характеризующий влияние глубины водоема на испарение; он изменяется от 1 до 0,92 и определяется по специально составленной таблице в зависимости от глубины водоема и зоны, в которой он находится; kзащ - коэффициент, характеризующий защищенность водоема от ветра берегами, лесом, строениями и другими препятствиями; он изменяется от 0,96 до 0,51 и находится в зависимости от отношения средней высоты препятствий к средней длине разгона воздушного потока; Р - коэффициент, характеризующий влияние площади водоема £1 на испарение; определяется для тундровой, лесной и лесостепной зон по специальной таблице, а для остальных зон принимается равным единице; Е20 - слой испарившейся воды в испарительном бассейне.