- •3. Основное уравнение гидростатики в дифференциальной форме. Поверхности равного давления.
- •4. Равновесие жидкости в поле силы тяжести. Основное уравнение гидростатики в интегральной форме. Закон Паскаля. Понятие геометрического и пьезометрического напоров.
- •5. Сила давления на плоскую стенку. Центр давления.
- •6. Уравнение расхода жидкости в трубопроводах и каналах. Уравнение неразрывности. Численные значения оптимальных скоростей жидкости и газов.
- •7. Уравнение Бернелли для идеальной и реальной жидкостей.
- •8. Геометрический и физический смысл уравнения Бернулли.
- •9. Дроссельные расходомеры. Принцип работы.
- •10. Режимы движения жидкостей и газов в трубопроводах и каналах.
- •11. Потери напора по длине. Порядок определения коэффициента трения.
- •V-средняя скорость движения
- •12.Местные гидравлические сопротивления. Потери напора на местных сопротивлениях.
- •13.Виды потерь напора(давлений) в трубопроводах. Расчетные формулы.
- •14. Истечение жидкости через отверстия и насадки. Расчет скорости истечения и расхода жидкости при постоянном напоре.
- •15.Основные уравнения для расчета трубопровода.
- •16.Характеристика трубопровода. Понятие гидравлического уклона
- •17.Последовательное и параллельное соединение трубопровода.
- •18. Основные параметры насосов.
- •19.Напор, развиваемый насосом. Способы его определения.
- •20. Полезная мощность. Мощность на валу насоса. Кпд.
- •21.Принцип работы центробежного насоса.
- •22. Движение жидкости в рабочем колесе центробежного насоса. Параллелограмм скоростей. Основные уравнения центробежного насоса.
- •23. Законы пропорциональности центробежного насоса.
- •24. Характеристики центробежного насоса.
- •25. Рабочая точка центробежного насоса, работающего на сеть. Способы регулирования подачи насоса. Потребляемая мощность.
- •26. Параллельное соединение центробежных насосов. Рабочая точка.
- •27. Последовательное соединение центробежных насосов. Рабочая точка.
- •28. Подбор насосов, работающих на сеть.
- •29. Высота всасывания центробежных насосов.
- •30. Поршневой насос простого действия. Средняя объемная подача.
- •31. Поршневой насос двойного действия. Средняя объемная подача.
- •32. Графики подачи поршневых насосов. Степень неравномерности подачи.
- •33. Рабочая точка поршневого насоса, работающего на сеть. Способы регулирования подачи.
9. Дроссельные расходомеры. Принцип работы.
При применении уравнение Бернулли для решения практических задач в гидравлике следует помнить 2 условия: 1) уравнение Бернулли может быть применено только для тех живым сечений потока, в которых соблюдается условие плавно изменяющееся движение.
2) гидродинамическое давление р и , следовательно , высоту положения z можно относить к любой точке живого сечения, так как+z для любой точки живого сечения потока при плавно изменяющееся движении есть величина постоянная ,Что обычно приемлемо для горизонтальных участков трубопровода.
в Практической деятельности используются различные способы изменения расхода жидкости например нормальные дроссельные расходомеры
К нормальным дроссельным расходомером относятся
Диафрагма - этот тонкий диск с отверстием круглого сечения установленный по оси трубопровода.
Сопло- это короткий коноидальный насадок .
труба вентури- состоит из двух участков- плавно сужающегося сопла И постепенно расширяющийся диффузора.
идея измерения расхода жидкости дросселем расходомером заключается в следующем: в потоке жидкости устанавливается сужающее поток устройство . при движении жидкости по такому каналу поток последовательно перемещается от широкого сечения к узкому . В соответствии с уравнением Бернулли в узком сечении потока по сравнению с широким сечением доля кинетической составляющий энергии должна быть больше, а составляющей энергии меньше.
между разностью потенциальных энергий в широком и узком сечении и величиной кинетической энергии в узком сечении (точнее приращением кинетической энергии) существует однозначная связь , обусловленная законом сохранения энергии. привлекательным в этой идеи является то ,что изменение потенциальной составляющей энергии не представляет технической сложности это можно сделать, измерив, разность пьезометрических напоров с помощью пьезометрической труби или измерить разность давлений в широком и узком сечении с помощью манометра или дифференциальных манометров .
отношение действительного расхода жидкости к теоретическому называется коэффициентом расходы дроссельного расходомера
10. Режимы движения жидкостей и газов в трубопроводах и каналах.
Различные режимы движения можно определить c помощью подкрашенной струйки.
Ламинарный( струйчатый) называется такое движение жидкости при котором все частицы жидкости движутся в одном направлена по параллельным траекториям.
Переходный это такое движение жидкости при котором скорость движения жидкости увеличивается сверх предела , и окрашенная струйка приобретает волнообразное движение , так как некоторые частицы движутся не по парралельным траекториям.
Турбулентный режим это такое неупорядочное движение жидкости при котором отдельные частицы жидкости движутся по запутанным хаотичным траектория , когда основная масса потока жидкости движется в одном направлении.
В турбулентном потоке происходят пульсации скоростей , род действием которых частицы жидкости движутся в главном направлении , получают также поперечные перемещения, приводящие к интенсивному перемешиванию потока по сечению и требующие большей затраты энергии на движение жидкости , чем при ламинарном.
Критерий Рейнольдса. Он устанавливает что указанные величины при объединении в безразмерный комплекс , значения которого позволяют судить какой режим движения жидкости.
Физический смысл: заключается в том, что он является мерой соотношения между силами инерции и вязкости в движущемся потоке.
Переходы характеризуются критическими значениями критерия ламинарный Re>2320
переходный 2320<Re<10000 турбулентный Re>10000
скорость при котором для данной жидкости и определённого диаметра трубопровода происходит смена режимов называется критической .
При ламинарном движении скорость имеет максимальное значение на оси трубы. У стенок скорость ровна 0 , т.к. частицы жидкости покрывают внутреннюю поверхность трубы тонким неподвижным слоем. От стенок к оси скорости нарастают плавно Закон Стокса .
При ламинарном движении средняя скорость в трубе равна половине скорости по оси трубы
При турбулентном режиме движения в трубах эпюра имеет вид ( рисунки)
Средняя скорость при турбулентном режиме не равна половине максимальной как в ламинарном , а является значительно больше.