Тарасов ЭУМК_Физика_бак_1_2 / 4 - лаб раб / I семестр / Лабораторная работа № 16
.pdfОглавление |
|
|
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 16.............................................................................................................. |
2 |
|
1. |
ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ И МЕТОДА ИЗМЕРЕНИЙ ............................................................. |
2 |
2. |
ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ............................................................................................. |
4 |
3. |
ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ ИЗМЕРЕНИЙ............................................................................... |
5 |
|
УСЛОВИЯ ОПЫТА................................................................................................................................. |
5 |
|
ДОПОЛНИТЕЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ...................................................................................................... |
7 |
КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ................................................................................................................... |
7 |
2
Лабораторная работа № 16
ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ ДЛИНЫ СВОБОДНОГО
ПРОБЕГА И ЭФФЕКТИВНОГО ДИАМЕТРА
МОЛЕКУЛ ВОЗДУХА
Цель работы: расчёт средней длины свободного пробега и эффективного диаметра молекулы воздуха по экспериментально определяемой величине коэффициента внутреннего трения (вязкости).
Для нахождения вязкости воздуха в данной работе используется метод капилляра, разработанный Пуазейлем. Вследствие большой сжимаемости газов метод Пуазейля применяется только для небольших разностей давления газа на концах капилляра. Практически это выполняется в приборе-аспираторе, с помощью которого измеряется вязкость воздуха в данной работе.
1. Описание установки и метода измерений
Прибор-аспиратор показан на РИС. 1.
Рис. 1
Главная часть прибора – капилляр АВ, через который протекает воздух из атмосферы в колбу С. Воздух засасывается в колбу вследствие того, что в ней создаётся разрежение воздуха при понижении уровня воды, протекающей в сосуд Д. Для этого сосуд Д опускают ниже колбы С. По мере уменьшения количества воды в колбе С в неё поступает воздух через капилляр АВ. Объём этого воздуха определяется по понижению уровня воды в уровнемере колбы С. Разность давлений на основаниях капилляра измеряется водяным манометром Е. Переместив сосуд Д в положение выше колбы С, вновь заполняют его водой, протекающей из сосуда Д. При этом воздух вытесняется из колбы С через капилляр АВ в атмосферу. Разность давлений на концах капилляра АВ за время опыта изменяется очень медленно. Поэтому процесс можно считать в каждый момент времени стационарным, а течение воздуха в капилляре – ламинарным.
3
Внутреннее трение, возникающее между слоями газа при ламинарном характере его течения через капилляр АВ, имеет молекулярную природу. Взаимное торможение соприкасающихся слоёв газа в капилляре возникает благодаря тому, что молекулы в соседних слоях имеют разную скорость. В более отдалённом от оси капилляра слое молекулы приобретают под действием разности давлений р1 – р2 меньшую скорость направленного движения, чем молекулы в соседнем слое, более близком к оси капилляра. Распределение скорости различных слоёв по сечению трубки
v
p p |
|
0 |
|||
1 |
2 |
||||
|
R |
2 |
|||
4ηl |
|
|
|
||
|
|
|
|
r |
2 |
|
|
|
,
(1)
где (р1 – р2) – разность давлений на основаниях трубки, под влиянием которой в капилляре течет газ; R0 – радиус капилляра; l – длина капилляра; η – коэффициент внутреннего трения (вязкость) жидкости (газа).
Из формулы (1) следует, что с увеличением расстояния r от оси трубки скорость убывает пропорционально квадрату радиуса и обращается в нуль на стенках капилляра, т. е. граничный слой жидкости как бы прилипает к стенкам.
Пользуясь формулой (1), можно подсчитать объём газа V, прошедшего через капилляр за время τ. Из цилиндрического слоя радиусом r и толщиной dr за время τ вытечет объем dV = vτ·2πrdr, где v – скорость газа в данном слое; 2πrdr – площадь основания цилиндрического слоя (см. РИС. 2). Подставляя значение скорости из формулы (1) и интегрируя в пределах от 0 до R0, определяем объём газа, который проходит за время τ через поперечное сечение капилляра,
V |
1 πR |
4 |
|
|
|||
|
0 |
||
|
|
||
|
η |
8l |
|
тогда коэффициент внутреннего трения
|
πR |
4 |
|
|
|
|
|
η |
0 |
|
|
|
|
|
p |
p |
|
1 |
|
2 |
p p |
|
|
1 |
2 |
|
8Vl |
|
|
τ
τ
.
,
(2)
Формула (2) справедлива, если разность давлений на концах капилляра не изменяется за время τ. В данной работе особенности установки таковы, что давление в колбе уменьшается по мере вытекания воды. Экспериментально можно показать, что зависимость разности давлений от времени линейная, поэтому в данную формулу можно подставить среднее значение разности давлений (за время τ).
Рис. 2
Разность давлений (р1 – р2) находится по формуле
p1 p2 ρж g h1 h2 ,
(3)
где (h1 – h2) – разность уровней жидкостного манометра, ρж – плотность манометрической жидкости, g – ускорение силы тяжести.
4
Объём воздуха, протекающего через капилляр за время τ, определяется объёмом воды, вытесненной из измерительной колбы С.
Если температура воздуха в комнате Т1 и температура воды Т2 в колбе С равны, то объём вытесненного воздуха равен объёму воды
V
SH
,
(4)
где S – площадь основания колбы С, Н – расстояние между верхней и нижней метками на шкале уровнемера колбы С.
Экспериментальное значение коэффициента вязкости η, полученное по формуле Пуазейля (2), позволяет рассчитать одну из важных характеристик газа – среднюю длину свободного пробега молекул газа.
Из молекулярно-кинетической теории идеального газа известно, что вязкость η
связана со средней длиной свободного пробега молекулы |
λ |
формулой |
||
η |
1 |
ρ u λ , |
|
(5) |
|
3 |
|
|
|
где |
u |
|
8RT |
|
πM |
||||
|
|
|
довательно,
– средняя скорость молекулы газа,
λ |
|
3η |
1,88 |
η |
RT |
|
u ρ |
p |
M |
||||
|
|
|
ρpM RT
,
– плотность газа. Сле-
(6)
где p – давление воздуха, которое из-за малости разности давлений на концах капилляра можно считать численно равным атмосферному, т. е. pатм = p1; R – универсальная газовая постоянная [R = 8,31 Дж/(моль К)]; Т – температура воздуха; М – молярная масса воздуха (Мэфф = 29 10–3 кг/моль). Из молекулярно-кинетической теории следует также, что
λ |
|
1 |
|
|
2 |
||||
|
|
n |
||
|
|
2πD |
||
|
|
эфф |
0 |
kT |
|
2 |
p |
2πD |
|
эфф |
|
,
тогда эффективный диаметр молекулы
D |
|
kT |
|
|
|
||
эфф |
|
2πp |
λ |
|
|
,
(7)
где
k |
R |
|
N |
||
|
||
|
A |
– постоянная Больцмана, NА – число Авогадро, n0 – концентрация газа.
2. Порядок выполнения работы
1.Записать давление pатм и температуру Т1 воздуха в помещении.
2.Записать данные установки.
3.Поднять сосуд Д на верхнюю полку (верхний кронштейн) стенда и тем самым полностью заполнить водой колбу С. Предварительно измерить температуру воды Т2.
4.Снять сосуд Д с верхней полки и опустить на нижнюю полку (нижний кронштейн) стенда, т. е. ниже колбы С. При этом на манометре Е устанавливается не-
которая разность уровней h1 – h2.
5
5.В момент времени, когда уровень воды в колбе С и уровнемере (трубке колбы С) совпадет с верхней отметкой (100-140 мм на металлической линейке), включить секундомер. Измерить время τ, за которое уровень воды опустится до одной из нижних меток на шкале уровнемера сосуда С.
6.Отметить не менее 6 раз за время всего опыта показания манометра (h1 – h2) через равные интервалы времени, что позволяет построить график зависимости
разности давлений на концах капилляра р от времени t. Данные занести в ТАБЛ. 1. Если полученная зависимость линейная, то необходимо найти из графика сред-
нюю разность давлений на концах капилляра
p p |
|
1 |
2 |
за время опыта.
7. Провести опыт вторично для другого значения Н – расстояния между верхней и нижней метками на уровнемере колбы С. Для этого повторить ПП. 3-6. Значения Н1 и Н2 занести в ТАБЛ. 2.
3. Обработка результатов измерений
Условия опыта
T = ...; p = ...
|
|
|
|
Таблица 11 |
№ опыта |
№ п/п |
Время |
Разность давлений |
|
|
|
t |
h1 – h2 |
p1 – p2 |
|
1 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
3 |
|
|
|
1 |
4 |
|
|
|
|
5 |
|
|
|
|
6 |
|
|
|
|
7 |
|
|
|
H1 = ...; t = ...; τ = …; h1 = h2 =…;
p p |
... |
|
1 |
2 |
|
1 Для каждого опыта строится свой график p1 – p2 = f(t).
6
|
|
|
|
Таблица 2 |
|
|
|
|
|
№ опыта |
№ п/п |
Время |
Разность давлений |
|
|
|
t |
h1 – h2 |
p1 – p2 |
|
1 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
3 |
|
|
|
2 |
4 |
|
|
|
|
5 |
|
|
|
|
6 |
|
|
|
|
7 |
|
|
|
H2 = ...; p1 p2 ...
№ опыта |
H = h1в – h2н |
V |
η |
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
λ
Таблица 3
Dэфф
1.Рассчитать разность давлений на основаниях капилляра по формуле (3).
2.Рассчитать объём вытесненной жидкости по формуле (4).
3. Построить график зависимости (р1 – р2) от τ и найти среднюю величину
(p1 – p2).
4. Рассчитать коэффициент внутреннего трения по формуле (2) для каждого опыта и найти среднее значение
|
πR |
4 |
p p |
τ |
|
η |
|
||||
0 |
1 |
2 |
|
||
|
|
8Vl |
|
|
|
|
|
|
|
|
,
η |
η η |
||
1 |
2 |
||
|
|||
|
|
2 |
.
5.Рассчитать среднюю длину свободного пробега молекул воздуха по формуле
(6).
6.Рассчитать эффективный диаметр молекулы воздуха по формуле (7).
7.Записать результаты вычислений в ТАБЛ. 3.
8.Рассчитать погрешность измерения вязкости, средней длины свободного пробега и эффективного диаметра молекул воздуха из формул
|
η |
2 |
|
π |
2 |
|
|
R0 |
2 |
|
|
p p |
|
2 |
|
|
|
τ |
2 |
|
|
l |
2 |
|
V |
2 |
|||||||
|
|
|
|
16 |
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
||||||||||||
|
|
R0 |
|
|
|
p1 p2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
η |
|
|
π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
τ |
|
|
|
l |
|
|
V |
|
|
||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p p |
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ρ |
|
|
|
|
g |
|
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
p p |
|
|
|
ρ |
|
|
|
|
g |
|
2 |
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
и |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V 2 |
|
|
S 2 |
H |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
H |
|
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
h 2 |
|
h1 2 |
|
h2 2 2 |
h1 инс 2 , |
h h2 |
h1 ; |
|
|
|
|
7
При расчёте
|
|
|
λ |
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
p |
2 |
|
1 |
|
T |
2 |
|
1 |
|
M |
2 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
η |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; |
|
|
|||
|
|
|
λ |
|
|
|
|
η |
|
|
|
p |
|
|
|
4 |
T |
|
|
|
4 |
M |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
D |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
λ |
|
|||||
|
1 |
|
|
k |
|
1 |
T |
|
|
|
1 |
π |
|
|
p |
|
1 |
||||||||||||||
эфф |
|
|
|
|
|
|
. |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
D |
|
|
4 |
k |
|
4 |
T |
|
|
|
4 |
π |
|
|
4 |
p |
|
4 |
|
λ |
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
эфф |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
η |
λ |
и |
Dэфф несущественными слагаемыми пренебречь. |
9. Окончательные результаты измерений записать в виде
|
η η |
|
|
λ |
λ |
|
|
D |
D |
|
|
эфф |
эфф |
|
η, |
|
λ |
, |
D |
|
эфф |
.
Дополнительное задание
Вычислить среднее число соударений молекулы воздуха в единичный промежуток времени по экспериментально измеренному значению эффективного диаметра молекулы воздуха.
Контрольные вопросы
1.Что такое эффективный диаметр молекулы и длина свободного пробега?
2.Дать определение коэффициента внутреннего трения (вязкости). Каков его физический смысл?
3.Как в данной работе создается разность давлений на концах капилляра?
4.В чем суть метода Пуазейля?
5.Каково молекулярно-кинетическое толкование внутреннего трения в газах?
6.Какое течение газа называют ламинарным?
7.Сформулировать закон Ньютона для внутреннего трения.