ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ Лабораторный практикум по физике Часть 2
.pdfток в катушке и в контуре
I = dqdt = dtd (CU ) = C dUdt .
Подстановка (21.3) и (21.4) в (21.2) дает
LC d 2U |
+ RC dU |
+U = E0 cosΩt. |
dt2 |
dt |
|
Разделим это уравнение на LC и введем обозначения:
ω02 = LC1 ; β = 2RL .
(21.4)
(21.5)
Обозначая дифференцирование по времени точкой, получим дифференциальное уравнение
|
|
2 |
|
ω |
2 |
cosΩt. |
(21.6) |
U |
+ 2βU |
+ω U = E |
0 |
||||
|
|
0 |
0 |
|
|
|
Его решение дает закон изменения напряжения на конденсаторе с течением времени и равно сумме общего решения однородного уравнения (21.7) и частного решения неоднородного уравнения (21.6):
|
|
2 |
(21.7) |
U |
+ 2βU |
+ω U = 0. |
|
|
|
0 |
|
Однородное уравнение (21.7) имеет решение
U1 =U10e−βt cosωt, |
(21.8) |
являющееся уравнением затухающих колебаний (см. лаборатор-
ную работу №19). Затухание определяется членом e−βt . За время t =1β амплитуда колебаний уменьшится в е раз. Затухание в ко-
лебательном контуре связано с превращением анергии колебаний в джоулево тепло на сопротивлении R . При t >>1β составляю-
щей U1 решения (21.6) (она отражает переходный процесс, опре-
деленный начальными условиями и параметрами контура) обычно пренебрегают, так как она становится весьма малой по сравнению с частным решением вышеупомянутого уравнения. Последнее можно представить в следующем виде:
70
U =U0 cos(Ωt +ϕ), |
(21.9) |
где U0 и ϕ определяются путем подстановки (21.9) в (21.6). В результате получаются следующие равенства:
U0 = |
|
|
E0ω02 |
|
|
; |
(21.10) |
|
|
|
|
|
|||
|
(ω02 −Ω2 )2 + 4β2Ω2 |
||||||
|
tgϕ = − |
2βΩ |
. |
|
|
(21.11) |
|
|
ω2 −Ω2 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
Таким образом, установившиеся колебания в цепи происходят с частотой Ω и сдвигом по фазе ϕ, причем амплитуда и фаза на-
пряжения на конденсаторе зависят от соотношения частоты источника ЭДС Ω и частоты ω0 .
Ток в контуре
I = C dUdt = −CΩU0 sin(Ωt +ϕ) = I0 cos(Ωt +ϕ1),
где ϕ = ϕ+ π |
. Амплитуда тока в контуре также зависит от соот- |
||||||
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ношения частот Ω и ω0 : |
|
|
|
|
|||
|
|
I0 = |
|
E0Cω02Ω |
(21.12) |
||
|
|
|
|
|
. |
||
|
|
|
|
|
|||
|
|
(ω02 −Ω2 )2 + 4β2Ω2 |
График зависимости I0 от Ω/ ω0 представлен на рис. 21.2.
Из графика видно, что амплитуда силы тока резко возрастает при приближении циклической частоты Ω источника ЭДС к час-
тоте ω0 . Это явление называется резонансом, а кривые – резонансными кривыми. Величина максимума зависит от β: при β = 0
Iот1 → ∞ (кривая 3); |
при увеличении β максимальное значение |
||||||||
Iот уменьшается (кривые 2 и 1), |
ϕ1 определяет разность фаз коле- |
||||||||
баний тока в контуре и внешней ЭДС: |
|
|
|
|
|
||||
|
π |
|
|
1 |
|
ω2 |
−Ω2 |
|
|
tgϕ |
= tg |
+ϕ |
= − |
|
= |
0 |
|
. |
(21.13) |
|
|
||||||||
1 |
2 |
|
|
tgϕ |
|
2βΩ |
|
|
|
|
|
|
|
|
71
Рис. 21.2 |
Рис. 21.3 |
График зависимости от частоты представлен на рис. 21.3. Кривые 1 и 2 соответствуют разным значениям β. При ω0 = Ω
tgϕ1 = 0 и ϕ1 = 0 . Величина Q = 2ωβ , где ω= ω02 −β2 , называет-
ся добротностью колебательного контура. Добротность контура связана с остротой резонансных кривых. Найдем ширину резо-
нансной кривой (рис. 21.4) при I0 = I0т 2 . Из формулы (21.12) следует, что максимальное значение силы тока
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
Cω2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I0т = |
|
0 |
0 |
, |
|
|
|
|
|
||||
|
2β |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2βΩI0т |
|
||||||
|
|
|
|
|
I0 = |
|
|
|
|
(21.14) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
(ω02 −Ω2 )2 + 4β2Ω2 |
|||||||||||||||||
При I0 = I0т / |
|
|
из (21.14) следует равенство |
|
||||||||||||||||
|
2 |
|
||||||||||||||||||
|
1 |
|
= |
|
|
|
|
|
|
2βΩ |
|
|
. |
(21.15) |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
2 |
(ω02 −Ω2 )2 + 4β2Ω2 |
||||||||||||||||||
Выражение |
(21.15) |
|
|
|
можно |
преобразовать |
к виду |
|||||||||||||
2βΩ = ω02 −Ω2 |
или 2βΩ = (ω0 −Ω)(ω0 +Ω). В последнем равенст- |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
72 |
|
|
|
|
|
|
|
ве (полученном при I0 |
= I0m / |
|
) величина ω0 −Ω = |
∆Ω |
( ∆Ω |
2 |
|||||
|
|
|
|
2 |
|
обозначена на рис. 21.4), и вблизи резонансной частоты можно положить ω0 ≈ Ω. Отсюда ∆Ω = 2β и
∆Ω = |
2β |
. |
(21.16) |
|
|||
ω0 |
ω0 |
|
Рис. 21.4
При малом затухании β<< ω0 и ω≈ ω0 . Тогда
∆Ω = |
2β |
≈ |
1 |
, |
(21.16а) |
ω0 |
ω0 |
Q |
|
|
т.е. относительная ширина резонансной кривой численно равна обратной величине добротности контура.
Таким образом, в этом случае добротность может быть рассчитана по формуле
Q ≈ |
ω0 |
= |
1 |
|
|
L |
|
. |
(21.16б) |
R |
|
||||||||
|
2β |
|
|
|
C |
|
Метод измерения
Содержанием работы является изучение резонанса в последовательной цепи RCL. Принципиальная электрическая схема лабораторной установки приведена на рис. 21.5.
73
Колебательный контур состоит из катушки L , магазина емкостей C переменного сопротивления R и сопротивления R1. Напряжение на сопротивлении R1, пропорциональное току в контуре, подается на вход Y электронного осциллографа. Для снятия резонансных кривых, изменяя частоту звукового генератора PQ, определяют зависимость I0 = f( Ω) при различных сопротивлениях контура R .
Рис. 21.5
Для измерения сдвига фаз ϕ1 можно использовать фигуры
Лиссажу, получаемые на экране осциллографа. Пусть имеются два синусоидальных напряжения одинаковой частоты Ω. Подадим их на вертикальные и горизонтальные пластины осциллографа. Смещение луча под действием этих напряжений пропорционально на-
пряжению, и по |
горизонтали: x = x0 sin Ωt , а по ве ртикали |
y = y0 sin(Ωt +ϕ), |
где ϕ – сдвиг фаз между напряжениями; х0 и |
y0 – амплитуды смещения луча, пропорциональные амплитудам напряжения и коэффициентам усиления соответствующих каналов осциллографа. Исключив время, получим
|
x |
2 |
|
y |
|
2 |
|
2xy |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
− |
cosϕ = sin |
ϕ. |
(21.17) |
||||
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
+ |
|
|
|
x0 y0 |
|
||||
x0 |
|
|
y0 |
|
|
|
|
|
|
Выражение (21.17) – уравнение эллипса, описываемого электронным лучом на экране осциллографа. Выберем коэффициенты усиления вертикального и горизонтального каналов осциллографа
такими, чтобы x0 = y0 . В этом случае
x2 + y2 −2xycosϕ = x02 sin2 ϕ . |
(21.18) |
74
Уравнение (21.18) – уравнение эллипса, оси которого составляют угол π4 с осями координат.
При ϕ = 0 эллипс вырождается в прямую y = x , при ϕ = π2 – в
окружность радиуса х0. Для точки М эллипса (рис. 21.6) у = х, следо-
вательно, a2 = x2 + y2 = 2x2 , |
а |
|
|
|
уравнение (21.18) для этой точки |
|
|
|
|
примет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 21.6 |
2x2 −2x2 cosϕ = x02 sin2 ϕ; |
|
|||
2x2 (1−cosϕ) = x02 sin2 ϕ; |
|
|
||
a2 2sin2 ϕ = x02 4sin |
2 ϕcos2 ϕ |
; |
||
2 |
|
2 |
2 |
|
отсюда |
|
|
|
|
a2 = 2x02 cos2 ϕ. |
|
(21.19) |
||
|
|
2 |
|
|
Аналогично для точки N эллипса (см. рис. 21.6), где у = – х, |
||||
получим |
|
|
|
|
b2 = 2x02 sin |
2 ϕ. |
|
(21.20) |
|
|
|
2 |
|
|
Из (21.19) и (21.20) |
|
|
|
|
tg ϕ |
= b . |
|
|
(21.21) |
2 |
a |
|
|
|
Таким образом, для измерения сдвига фаз между напряжениями одинаковой частоты достаточно измерить полуоси а и b эллипса, вписанного в квадрат на экране осциллографа. При ϕ = 0 эл-
липс вырождается в прямую, что позволяет по фигурам Лиссажу установить момент наступления резонанса. Для получения фигур Лиссажу на вход Y осциллографа (см. рис. 21.5) подается напряжение с сопротивления R1, пропорциональное току, а на вход X – напряжение со звукового генератора.
75
Приборы и оборудование
На рис. 21.7 приведена электрическая схема: РQ – звуковой генератор; PO – электронный осциллограф; ФПЭ-11 – модуль; МС – магазин сопротивлений; ME – магазин емкостей.
Рис. 21.7
Порядок выполнения работы
Собрать электрическую схему (рис. 21.8).
Рис. 21.8
76
|
|
Задание 1. Снятие резонансных кривых |
|
||||||
1. |
Установить |
переключателями |
магазина |
емкостей |
|||||
С = 3∙10 -3 мкФ и переключателями магазина сопротивлений R = 0 . |
|||||||||
2. |
Используя |
приблизительное |
значение индуктивнос- |
||||||
ти L = 400 мГн, рассчитать резонансную частоту контура по фор- |
|||||||||
муле |
fp = |
|
1 |
|
. |
|
|
|
|
2π |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
LC |
|
|
|
3.Ознакомиться с работой звукового генератора и электронного осциллографа в режиме измерения амплитуды синусоидального напряжения и получении фигур Лиссажу.
4.Подготовить приборы к работе.
4.1.Установить следующие параметры выходного напряжения звукового генератора: частота 2 кГц, величина напряжения– до 1 В.
4.2.Включить развертку электронного осциллографа с запуском от усилителя Y и установить частоту развертки, удобную для наблюдения сигналов частотой 2–16 кГц.
4.3.Усиление по оси Y электронного осциллографа установить
таким, чтобы можно было измерять переменные напряжения до 1 В.
5. Включить лабораторный стенд и приборы. Напряжение звукового генератора установить равным 0,8 В. Это значение при всех измерениях поддерживать неизменным. Получить на экране осциллографа устойчивое изображение синусоиды. Измерить амплитуду синусоидального напряжения в вольтах. Результаты измерения записать в табл. 21.1.
Т а б л и ц а 21.1
f, кГц
U0,В
I0,мА
6. Измерить амплитуды при других частотах в диапазоне от 2 до 16 кГц. Частоту изменять с интервалом 1–2 кГц, вблизи резонанса (в пределах f ±1 кГц) с интервалом 0,2 кГц. Результаты из-
мерений занести в табл. 21.1.
77
7. Рассчитать амплитуду силы тока в колебательном контуре по формуле I0 =U0 R1 , где R1 = 75 Ом. Расчет провести для каж-
дого значения частоты, результаты вычислений записать в табл. 21.1 в миллиамперах.
8.Установить сопротивление магазина R =500 Ом. Провести измерения (пп. 5–7), результаты записать в таблицу.
9.Снять резонансную кривую (пп. 5–7) при R = 3000 Ом.
10.Построить на одном чертеже графики зависимостей I0 от f.
11.По графикам при R = 0 и R =500 Ом найти ширину резонансной кривой ∆f (см. рис. 21.5) и рассчитать значения доброт-
ности контура по формуле Q ≈ ∆fpf .
Задание 2. Определение зависимости резонансной частоты от емкости С
1.Установить сопротивление R = 0 , емкость C =10−3 мкФ.
2.Выключить развертку осциллографа. На экране осциллографа наблюдать эллипс (см. рис. 21.6). Изменяя частоту звукового генератора, добиться превращения эллипса в прямую, расположенную примерно под углом 45° к оси X. При необходимости изменять усиление усилителя Y. При этом частота звукового генера-
тора равна резонансной частоте fp .
3.Значения fp и С записать в табл. 21.2.
4.Провести измерения fp (пп. 2 и 3) при других значениях С
от 10−3 до 10 10−3 мкФ с интервалом 10−3 мкФ.
1 |
|
|
5. Вычислить значения Z = |
|
и построить график зави- |
(2πfp )2 |
симости Z от С, который должен представлять собой прямую линию, проходящую через начало координат.
Т а б л и ц а 21.2
С·109, Ф
fр, кГц
Z
78
6. При построении графика учесть следующее. Точность значений емкостей, устанавливаемых на магазине емкостей, составляет
5%. Поэтому на графике следует |
|
|
|
|||
изобразить пределы, в которых |
|
|
|
|||
известно данное значение С, так, |
|
|
|
|||
как показано на рис. 21.9. Затем |
|
|
|
|||
провести прямую, не выходя- |
|
|
|
|||
щую за нижние границы С (пря- |
|
|
|
|||
мая 1), и прямую, не выходящую |
|
|
|
|||
за верхние границы (прямая 2). |
|
|
|
|||
В этих пределах должна распо- |
|
|
|
|||
лагаться истинная зависимость |
|
|
Рис. 21.9 |
|||
Z = f(C). |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|||
Рассчитать значение индуктивности катушки как тангенс угла |
||||||
наклона прямых на графике Z = f(C): |
|
|
|
|||
L = |
∆Z |
; |
L = |
L1 + L2 |
. |
|
|
|
|
||||
|
∆C |
cp |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
( L1 – по кривой 1, L2 – по кривой 2). Оценить погрешность определения L:
δ= ∆L = L2 − Lcp .
Lcp Lcp
Контрольные вопросы
1.Выведите формулу зависимости амплитуды силы тока в колебательном контуре от частоты внешней ЭДС.
2.Выведите формулу для вычисления сдвига фаз с помощью фигур Лиссажу.
3.Что такое резонанс?
4.Что такое добротность колебательного контура?
5.Покажите, что резонанс токов наступает при частоте
внешней ЭДС Ω = ω0.
Библиогр.: [1, 3, 4, 11].
79