- •1. ХИМИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
- •1.1.Основные понятия и определения
- •1.1.1.Термодинамическая система
- •1.1.2.Термодинамический процесс
- •1.1.3.Термодинамические функции состояния
- •1.2.Тепловые эффекты физико-химических процессов
- •1.2.2.Первое начало термодинамики
- •1.2.3.Тепловой эффект химической реакции
- •1.2.4.Термохимические расчеты
- •1.2.5.Зависимость теплового эффекта реакции от температуры
- •1.3. Направление и пределы протекания химического процесса
- •1.3.1.Второе начало термодинамики
- •1.3.2.Энтропия
- •1.3.3.Направление химического процесса
- •1.3.4. Химический потенциал
- •2. КИНЕТИКА ХИМИЧЕСКИХ РЕАКЦИЙ
- •2.1. Механизм химической реакции
- •2.1.1.Частицы, участвующие в химической реакции
- •2.1.2.Классификация химических реакций
- •2.2. Элементарная химическая реакция
- •2.2.1.Скорость химической реакции
- •2.2.2.Зависимость скорости химической реакции от концентрации реагирующих веществ
- •2.2.3. Константа скорости химической реакции
- •2.3.Формальная кинетика гомогенных реакций
- •2.3.1.Кинетическое уравнение необратимой реакции первого порядка
- •2.3.2. Кинетическое уравнение необратимой реакции второго порядка
- •2.3.3.Реакции нулевого и высших порядков
- •2.3.4. Зависимость скорости реакции от температуры
- •2.3.5.Определение кинетических параметров реакции
- •2.3.6.Кинетическое уравнение обратимой реакции первого порядка
- •2.4.Цепной механизм химической реакции
- •2.5.Индуцированные реакции
- •2.5.1. Фотохимические реакции
- •2.5.2.Радиационно–химические процессы
- •2.6.Макрокинетика
- •2.6.1.Гетерогенные реакции
- •2.6.2.Горение и взрыв
- •2.7.Катализ
- •2.7.1.Гомогенный катализ
- •2.7.2.Гетерогенный катализ
- •3. ХИМИЧЕСКОЕ РАВНОВЕСИЕ
- •3.1.Термодинамическое условие химического равновесия
- •3.1.1. Изобара реакции
- •3.1.2. Изотерма реакции
- •3.3. Расчет равновесного состава газовой смеси
- •3.4. Равновесия в растворах
- •3.4.1.Растворы
- •3.4.2. Электролитическая диссоциация
- •3.4.3.Ионное произведение воды. Водородный показатель
- •3.4.4.Растворы кислот и оснований
- •3.4.5.Буферные растворы
- •3.4.6. Гидролиз солей
- •3.4.7.Обменные реакции с образованием осадка
- •3.5. Фазовые равновесия
- •3.5.1. Правило фаз Гиббса
- •3.5.2.Диаграмма состояния однокомпонентной системы
- •3.5.3. Диаграмма состояния двухкомпонентной системы
- •3.5.4. Кипение и кристаллизация растворов
← |
|
→ |
|
можно, если r G |
< 0 .Поскольку |
r G |
= − |
отношению к окислению возможна, если
←
r G , то обратная реакция по rG0(Т) ≈ rН0 – Т rS 0>0, что
r H 0 r S 0
Примечание. Необходимо отметить, что использование стандартной энергии Гиббса для определения направления химической реакции относится к идеальному процессу. Условием для полного превращения исходных веществ в продукты в реальном химическом процессе является rG0<<0, а невозможности протекания реакции rG0>>0. Если rG0 не сильно отличается от нуля в ту или другую сторону, то при протекании реакции наступает равновесие системы, при котором в системе будут находиться как исходные вещества, так и продукты. Причем, чем меньше rG0 ( rG0→ −∞), тем меньше при равновесии будет исходных веществ и больше продуктов реакции. И наоборот, чем больше rG0 ( rG0→ +∞), тем больше при равновесии будет исходных веществ и меньше продуктов.
Изохорно-изотермический процесс (V–const, Т–const). В изохорном процессе δQV = dU, следовательно, неравенство, определяющее условие его самопроизвольного протекания, приобретает вид dU – T dS ≤ 0.
При постоянной температуре: d(U – T S) ≤ 0. Выражение под знаком дифференциала заменяется функцией A ≡ U – T S. A – функция состояния системы, получившая название энергия Гельмгольца. Очевидно, что условием самопроизвольного протекания изохорно-изотермического процесса будет dА < 0 ( А < 0), а условием равновесия – dА = 0 ( А = 0).
Применение энергии Гельмгольца для определения направления протекания изохорно-изотермических процессов аналогично применению энергии Гиббса для изобарно-изотермических процессов.
Изоэнтропные процессы (S – const). Поскольку условием самопроизвольного протекания процесса и равновесия в термодинамических системах является dU + p dV – T dS ≤ 0, то в процессах, идущих при постоянном объеме, оно преобразуется в dU≤0 ( U ≤ 0), а в процессах при постоянном давлении – в dН≤ 0 ( Н ≤ 0).
1.3.4. Химический потенциал
Энергетические превращения, происходящие в системах при совершении процессов в различных условиях, описываются с использованием соответствующих термодинамических функций U, H, G, A. Необходимо отметить, что эти функции вводились для идеального процесса, в котором количество каждого вещества считалось неизменным и равным одному молю. Однако их величины должны зависеть от количества данного вещества в системе, которое может изменяться в ходе процесса. Например, в замкнутой системе при протекании химической реакции уменьшается количество исходных веществ и увеличивается количество продуктов при
31
сохранении общей массы вещества (меняется качественный и количественный состав системы). Для учета влияния этого обстоятельства на величины термодинамических функций было введено понятие химического потенциала.
Приращение внутренней энергии системы при увеличении количества данного вещества в условиях постоянства энтропии системы и ее объема, при постоянстве количеств остальных веществ, получило название хими-
ческий потенциал i-го вещества:
|
|
|
∂U |
|
|
|
μ |
i |
= |
|
|
|
. |
|
|
|||||
|
|
∂ni |
|
|
|
|
|
|
|
|
S,V,n |
j =const |
|
|
|
|
|
|
Можно показать, что величина химического потенциала i-го вещества определяется изменением термодинамической функции при изменении количества данного вещества на один моль в процессах, протекающих при постоянстве соответствующих параметров и неизменном количестве остальных веществ:
|
|
|
∂U |
|
|
|
|
|
∂G |
|
|
∂A |
|
|
|||
μ |
i |
= |
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∂ni |
S,V,n |
j =const |
|
|
∂ni |
p,T,n j =const |
|
∂ni |
V,T,n |
j =const |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
∂H |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
∂ni p,S,n j =const
Визобарно-изотермических процессах изменение энергии Гиббса при изменении количества i-го вещества будет определяться выражением
dG = μi dni. При протекании химической реакции изменяются количества всех веществ, участвующих в реакции, поэтому dG = Σμi dni.
Условием равновесия химической реакции, происходящей в изобарноизотермических условиях, rG = 0, следовательно, Σμi dni = 0. Для реакции
νаA + νbB = νсC + νdD условием равновесия будет Σμi νi = 0,
(μc νC + μd νD) – (μa νA + μb νB) = 0.
Очевидно, что химический потенциал i-го вещества будет зависеть от его количества в единице объема – от концентрации вещества. Эту зависимость можно получить, рассмотрев изменение энергии Гиббса при изо- барно-изотермическом смешивании двух идеальных газов.
Пусть два идеальных газа, находящихся в стандартных условиях, разделены перегородкой и занимают объемы V1 и V2 соответственно (рис.1.5). Количество первого газа равно одному молю (ν1=1), а второго ν2. Если убрать перегородку, происходит смешивание газов в результате взаимной диффузии. Каждый газ займет весь объем системы, и объем каждого составит V1 + V2. При этом концентрация каждого газа (количество вещества
32
в единице объема) уменьшится. Каждый газ совершит работу расширения при постоянном давлении и температуре. Очевидно, что в результате этого процесса энергия Гиббса системы уменьшится на величину совершенной работы расширения.
ν1+ν2,
ν1,V1, p0, Т0 V1+ V2, p0, Т0
ν2,V2, p0, Т0
Рис. 1.5. Смешивание двух идеальных газов в изобарно-изотермических условиях в результате взаимной диффузии
Изменение энергии Гиббса в результате уменьшения концентрации первого газа будет равно его работе расширения. Работа расширения первого газа определяется следующим образом:
dA = p0 dV, учитывая, что p V =νR T и ν1=1,
V1+V 2 |
|
dV |
|
|
V1 |
|
|
dA = ∫ |
R T |
→ A = –R T ln |
|
. |
|||
V |
V1 |
+V2 |
|||||
V1 |
|
|
|
Поскольку равные объемы идеальных газов содержат одинаковое число молей вещества,
V1 |
= |
ν1 |
= X1 |
= |
p1 |
= |
С1 |
, |
V1 +V2 |
|
p0 |
С0 |
|||||
|
∑νi |
|
|
|
где X1 – мольная доля 1-го газа; p1 – парциальное давление 1-го газа; р0 = 1,013 105 Па – стандартное давление; С1 – молярная концентрация 1- го газа; С0=1 моль/л стандартная концентрация.
Таким образом, энергия Гиббса 1-го газа изменится на величину
G1=R T lnX1. Поскольку ν1=1 моль, то, очевидно, fGi T = fG0i T + R T lnXi. Таким образом, химический потенциал вещества зависит от его кон-
центрации в смеси: |
|
|
Ci |
|
|
μi = μi0 + R T lnXi, μi = μi0 + R T ln |
pi |
, |
μi = μi0 + R T ln |
. |
|
p0 |
|
||||
|
|
|
C0 |
Необходимо отметить, что данные концентрационные зависимости химического потенциала характеризуют идеальные газы и растворы. Межмолекулярные взаимодействия в реальных газах и растворах приводят к отклонению расчетных химических потенциалов от величин, полученных для идеальных систем. Для учета этого вводятся понятия фугитивности и активности.
33