Закон Відемана-Франца в класичній електронній теорії металів Друде-Лоренца.

Ще задовго до створення класичної теорії металів у 1853р., експериментально був встановлений закон від емана-Франца: для всіх металів відношення коефіцієнта теплопровідності до коефіцієнта електропровідності є сталою величиною:, де λ – коефіцієнт теплопровідності, σ – коеф. Електропровідності.

Подальші дослідження Лоренца показали. Що відношення прямо пропорційне абсолютній температурі металу:, де А₁ – конят, не залежить від природи металу.

Теорія Друде обґрунтувала цей закон і дала теоретичний вираз константи А₁.

Теплопровідність металів в основному зумовлена рухом вільних електронів. Електонний газ у металах має властивості одноатомного ідеального газу, тому коефіцієнт теплопровідності металу можна виразити ,К – константа Больцмана, n₀- кількість вільних елекронів в одиниці об’єму; <l>,<v> - середні значення їх довжини вільного пробігу і швидкості теплового руху.

, враховуючи що , маємо- це співвідношення виражає закон Відемана – Франца., якщо значення емпіричної величини А₁ збігається зі значенням, обчисленим за формулою виявилося, що обчислена за цим виразом значення А₁= 2,23*10^-8(Дж/(Кл*К))³ дещо менше від значення емпіричної величини А₁, але досить близько від неї. Отже, теоретичний вираз добре узгоджується з результатами дослідів.

Закон Відемана-Франца в класичній електронній теорії металів Друде-Лоренца.

Ще задовго до створення класичної теорії металів у 1853р., експериментально був встановлений закон від емана-Франца: для всіх металів відношення коефіцієнта теплопровідності до коефіцієнта електропровідності є сталою величиною:, де λ – коефіцієнт теплопровідності, σ – коеф. Електропровідності.

Подальші дослідження Лоренца показали. Що відношення прямо пропорційне абсолютній температурі металу:, де А₁ – конят, не залежить від природи металу.

Теорія Друде обґрунтувала цей закон і дала теоретичний вираз константи А₁.

Теплопровідність металів в основному зумовлена рухом вільних електронів. Електонний газ у металах має властивості одноатомного ідеального газу, тому коефіцієнт теплопровідності металу можна виразити ,К – константа Больцмана, n₀- кількість вільних елекронів в одиниці об’єму; <l>,<v> - середні значення їх довжини вільного пробігу і швидкості теплового руху.

, враховуючи що , маємо- це співвідношення виражає закон Відемана – Франца., якщо значення емпіричної величини А₁ збігається зі значенням, обчисленим за формулою виявилося, що обчислена за цим виразом значення А₁= 2,23*10^-8(Дж/(Кл*К))³ дещо менше від значення емпіричної величини А₁, але досить близько від неї. Отже, теоретичний вираз добре узгоджується з результатами дослідів.

Закон Відемана-Франца в класичній електронній теорії металів Друде-Лоренца.

Ще задовго до створення класичної теорії металів у 1853р., експериментально був встановлений закон від емана-Франца: для всіх металів відношення коефіцієнта теплопровідності до коефіцієнта електропровідності є сталою величиною:, де λ – коефіцієнт теплопровідності, σ – коеф. Електропровідності.

Подальші дослідження Лоренца показали. Що відношення прямо пропорційне абсолютній температурі металу:, де А₁ – конят, не залежить від природи металу.

Теорія Друде обґрунтувала цей закон і дала теоретичний вираз константи А₁.

Теплопровідність металів в основному зумовлена рухом вільних електронів. Електонний газ у металах має властивості одноатомного ідеального газу, тому коефіцієнт теплопровідності металу можна виразити ,К – константа Больцмана, n₀- кількість вільних елекронів в одиниці об’єму; <l>,<v> - середні значення їх довжини вільного пробігу і швидкості теплового руху.

, враховуючи що , маємо- це співвідношення виражає закон Відемана – Франца., якщо значення емпіричної величини А₁ збігається зі значенням, обчисленим за формулою виявилося, що обчислена за цим виразом значення А₁= 2,23*10^-8(Дж/(Кл*К))³ дещо менше від значення емпіричної величини А₁, але досить близько від неї. Отже, теоретичний вираз добре узгоджується з результатами дослідів.