Metoditchka_Vyshka_ch2
.pdf31
где R – расстояние от точки на кривой до оси вращения, dl – дифференциал дуги, A и B – пределы интегрирования, соответствующие концам дуги. При этом R и dl должны быть выражены через переменную интегрирования.
4. Объём тела. Если площадь S (x) сечения тела плоскостью, перпендикулярной оси Ox , является непрерывной функцией на отрезке [a,b], то объём тела вычисляется по формуле
V = ∫b S (x)dx .
a
Выражение для функции S (x) достаточно просто получается в случае тел вращения. Так, если криволинейная трапеция, ограниченная кривой y = f (x), a ≤ x ≤b , вращается вокруг оси Ox или оси Oy , то объёмы тел вращения вычисляются соответственно по формулам
Vx =π∫b f 2 (x)dx ,
a
Vy = 2π∫b x f (x) dx , a ≥ 0 .
a
Если криволинейный сектор, ограниченный кривой r = r (ϕ) и лучами ϕ =α , ϕ = β , вращается вокруг полярной оси, то объём тела вращения равен
V = 2 π∫β r3 sinϕdϕ . 3 α
Вычисление объёмов тел значительно проще производится с помощью кратных интегралов.
§ 27. Приложения определённого интеграла к решению некоторых задач механики и физики
1. Моменты и центры масс плоских кривых. Если дуга кривой задана уравнением y = f (x), a ≤ x ≤b , и имеет плотность ρ = ρ(x), то статические
моменты этой дуги M x и M y относительно координатных осей Ox и Oy равны
M x = ∫b ρ(x) f (x) 1+(f ′(x))2 dx ,
a
32
M y = ∫b ρ(x)x 1+(f ′(x))2 dx ,
a
моменты инерции Ix и Iy относительно тех же осей Ox и Oy вычисляются по формулам
Ix = ∫b ρ(x) f 2 (x) 1+(f ′(x))2 dx ,
a
Iy = ∫b ρ(x)x2 1+(f ′(x))2 dx ,
a
а координаты центра масс x и y – по формулам
|
|
|
|
|
|
|
M y |
|
1 b |
(x)x 1+(f ′(x)) |
2 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
x = |
|
|
|
|
= |
∫ρ |
|
dx , |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
l a |
|
|
|
|
|
|
|
= |
M x |
|
= |
1 |
∫b ρ(x) f (x) 1+(f ′(x))2 dx , |
||||||
|
y |
|||||||||||||
|
|
|
l |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
l |
|
a |
|
|
|
|||
где l – масса дуги, т. е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
l = ∫b ρ(x) |
1+(f ′(x))2 dx . |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
|
|
2. Теорема Гульдена. В приложениях часто оказывается полезной следующая
Теорема Гульдена. Площадь поверхности, образованной вращением дуги плоской кривой вокруг оси, лежащей в плоскости дуги и её не пересекающей, равна произведению длины дуги на длину окружности, описываемой её центром масс.
Дифференциальные уравнения
§ 28. Уравнения 1-го порядка
1. Основные понятия. Функциональное уравнение
F (x, y, y′) = 0 |
(1) |
33
или
y′ = f (x, y), |
(2) |
связывающее между собой независимую переменную, искомую функцию y(x)
и её производную y′(x), называется дифференциальным уравнением 1-го по-
рядка.
Решением (частным решением) уравнения (1) или (2) на интервале (a,b)
называется любая функция y =ϕ(x), которая, будучи подставлена в это уравнение вместе со своей производной ϕ′(x), обращает его в тождество относительно x (a,b). Уравнение Φ(x, y) = 0 , определяющее это решение как неяв-
ную функцию, называется интегралом (частным интегралом) дифференциального уравнения. На плоскости с фиксированной декартовой прямоугольной системой координат уравнение Φ(x, y) = 0 определяет некоторую кривую, ко-
торая называется интегральной кривой дифференциального уравнения. Функция y =ϕ(x,C ) называется общим решением уравнения (1) или (2),
если при любом допустимом значении параметра C она является частным решением этого уравнения и, кроме того, любое его частное решение может быть представлено в виде y =ϕ(x,C0 ) при некотором значении C0 параметра C .
Уравнение Φ(x, y,C ) = 0, определяющее общее решение как неявную функцию,
называется общим интегралом дифференциального уравнения. Пусть задано уравнение
Φ(x, y,C ) = 0,
определяющее на плоскости некоторое семейство кривых, зависящих от значений параметра C . если составить систему двух уравнений
Φ(x, y,C ) = 0, Φ′x (x, y,C ) = 0 ,
то, исключая из этой системы параметр C , получим, вообще говоря, дифференциальное уравнение заданного семейства кривых.
2. Графический метод построения интегральных кривых (метод изо-
клин). Дифференциальное уравнение y′ = f (x, y) в плоскости с фиксированной декартовой прямоугольной системой координат Oxy определяет поле направлений равенством tg α = f (x, y).
Изоклиной уравнения (поля направлений) называется всякая кривая, определяемая уравнением
34
f (x, y) = k
при фиксированном k .
Для приближённого (графического) решения уравнения y′ = f (x, y) построим на плоскости изоклины для нескольких значений k . Пусть M0 (x0 , y0 ) – некоторая начальная точка. Изоклина L0 , проходящая через эту точку, соответствует значению k , равному k0 = f (x0 , y0 ). Проведём отрезок M0M1 с угловым коэффициентом k0 до пересечения в точке M1 с ближайшей изоклиной L1 (тем самым мы заменим дугу интегральной кривой отрезком её касательной). Далее, из точки M1 (x1, y1 ) проведём новый отрезок M1M2 с угловым коэффициентом k1 = f (x1, y1 ) до пересечения в точке M2 со следующей изоклиной L2 и т. д.
В результате такого построения мы получим ломаную, являющуюся приближённым изображением интегральной кривой, проходящей через начальную точку M0 . Чем гуще взята сеть изоклин, тем более точно можно получить инте-
гральную кривую.
Изменяя положение начальной точки M0 , аналогично можно построить
приближённо и другие интегральные кривые.
3. Уравнения с разделяющимися переменными. Пусть в уравнении
y′ = f (x, y)
функция f (x, y) может быть разложена на множители, каждый из которых зависит только от одной переменной: f (x, y) = f1 (x) f2 (y), или в уравнении
|
M (x, y)dx + N (x, y)dy = 0 , |
|
|
|
||||||||
коэффициенты при dx и dy |
представляются в виде M (x, y) = M1 |
(x)M2 (y), |
||||||||||
N (x, y) = N1 (x)N2 (y). Путём |
деления |
соответственно на f2 (y) и на |
||||||||||
N1 (x)M2 (y) эти уравнения приводятся соответственно к виду |
|
|||||||||||
f (x)dx = |
|
1 |
|
dy , |
M1 |
(x) |
dx = − |
N2 |
(y) |
dy . |
|
|
f2 |
(y) |
N1 |
|
M2 |
|
|
||||||
1 |
|
|
(x) |
(y) |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Интегрируя левые части этих уравнений по x , а правые по y , приходим в каж-
дом из них к общему интегралу исходного дифференциального уравнения. Если в уравнении с разделяющимися переменными y′ = f1 (x) f2 (y) функ-
ция f2 (y) имеет действительный корень y0 , т. е. если f2 (y0 )= 0 , то функция y(x)= y0 является решением уравнения (в чём легко убедиться непосредствен-
35
ной подстановкой). При делении обеих частей этого уравнения на f2 (y) (при разделении переменных) решение y(x) = y0 может быть потеряно.
Аналогично, при интегрировании уравнения
M1 (x)M2 (y)dx + N1 (x)N2 (y)dy = 0
могут быть потеряны интегральные кривые x(y) = x0 и y(x) = y0 , где x0 – действительный корень уравнения N1 (x) = 0 , y0 – действительный корень уравне-
ния M2 (y) = 0 .
Поэтому, получив указанным выше методом разделения переменных общий интеграл уравнения, надо проверить, входят ли в его состав (при подходящих числовых значениях параметра C ) упомянутые частные решения. Если входят, то потери решений нет. Если не входят, то их следует включить в состав интеграла.
С помощью подстановки u (x) = ax +by(x)+ d к уравнениям с разделяющимися переменными приводятся и дифференциальные уравнения вида
y′ = f (ax +by + d ), b ≠ 0 .
4. Однородные уравнения. Дифференциальное уравнение 1-го порядка называется однородным, если его можно привести к виду
y′ = |
|
y |
|
|
f |
|
|
(3) |
|
|
||||
|
|
x |
|
или к виду
M (x, y)dx + N (x, y)dy = 0 , |
(4) |
где M (x, y) и N (x, y) – однородные функции одного порядка, т. е. существует такое k ], что M (tx,ty)= tk M (x, y) и N (tx,ty)= tk N (x, y) тождественно относительно x , y и t ≠ 0 .
С помощью подстановки xy =u(x) однородные уравнения (3) и (4) преоб-
разуются в уравнения с разделяющимися переменными. Дифференциальные уравнения вида
|
a1x +b1 y + c1 |
|
|
|
y′ = f |
|
(5) |
||
|
||||
a2 x +b2 y + c2 |
|
36
в случае a2 ≠ b2 приводятся к однородным уравнениям с помощью замены пе- a1 b1
ременных
x =u + m , y = v + n ,
где m и n находятся из системы уравнений
a1m +b1n + c1 = 0, a2m +b2n + c2 = 0.
Поскольку здесь dx = du , dy = dv , то уравнение (5) преобразуется к виду (3) относительно функции v(u):
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
+b |
v |
|
|
|
|
|
|
||
dv |
|
a u +b v + a m +b n + c |
|
a u +b v |
|
|
|
|
v |
|||||||||||||
|
1 |
1 |
u |
|
||||||||||||||||||
|
= f |
1 |
1 |
1 |
1 |
1 |
|
= f |
1 |
1 |
|
= f |
|
|
|
|
=ϕ |
|
. |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
du |
a2u +b2v + a2m +b2n + c2 |
a2u +b2v |
|
|
|
|
v |
|
|
u |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a2 |
+b2 u |
|
|
|
Если в уравнении (5) a2 = b2 = λ и, следовательно, a1 b1
a2 x +b2 y = λ(a1x +b1 y),
то оно примет вид
dy |
|
a x +b y + c |
|
|
=ϕ(a1x +b1 y). |
||
dx |
= f |
λ(a x +b y)+ c |
|
|
|||
|
|
1 |
1 |
1 |
|
|
|
|
|
1 |
|
1 |
2 |
|
|
Подстановкой u (x)= a1x +b1 y(x) |
это уравнение преобразуется к уравнению с |
разделяющимися переменными.
5. Линейные уравнения. Дифференциальное уравнение 1-го порядка называется линейным, если оно содержит y и y′ в первой степени, т. е. имеет вид
y′ = P(x)y +Q(x). |
(6) |
При Q(x)≡ 0 уравнение (6) принимает вид
y′ = P(x)y
37
и называется линейным однородным. Оно является уравнением с разделяющимися переменными, и его общее решение имеет вид
y = Ce |
∫P(x)dx |
, |
(7) |
|
где C – произвольная постоянная, а ∫P(x)dx – одна из первообразных функции P(x).
Интегрирование линейного неоднородного уравнения (6) можно провести одним из следующих методов.
а) Метод вариации постоянной. Будем искать решение уравнения
(6) в виде
y = C (x)e∫P(x)dx , |
(8) |
который получается из (7), если заменить постоянную C на функцию C (x).
Подставляя выражение (8) в уравнение (6), получим для неизвестной функции C (x) уравнение с разделяющимися переменными:
C′(x)=Q(x)e−∫P(x)dx .
Его общее решение:
C (x)= ∫Q(x)e−∫P(x)dxdx +C ,
где C – произвольная постоянная, а ∫Q(x)e−∫P(x)dxdx – одна из первообразных. Подставляя полученное выражение для C (x) в формулу (8), находим общее решение уравнения (6):
y = e |
∫P(x)dx |
|
|
−∫P(x)dx |
|
|
|
C + ∫Q(x)e |
|
dx . |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
б) Метод подстановки. Положим y(x) = u(x)v(x). Тогда уравнение |
|||||||
(6) приводится к виду |
|
|
|
|
|
|
|
du |
|
dv |
u −Q(x) |
|
= 0 . |
(9) |
|
v |
− P(x)u |
+ |
|
||||
dx |
|
dx |
|
|
|
|
|
38
Выберем функцию u (x) так, чтобы первая скобка в левой части уравнения (9)
обратилась в нуль. Для этого интегрируем уравнение с разделяющимися переменными
dudx − P(x)u = 0
и выбираем какое-либо частное его решение u = u1 (x). Подставляя функцию u1 (x) вместо u в левую часть уравнения (9), получаем уравнение с разделяющимися переменными относительно функции v(x):
dvdx u1 (x)−Q(x)= 0 .
Находим общее решение этого уравнения v = v(x,C ). Перемножая найденные функции u1 (x) и v(x,C ), получаем общее решение уравнения (6):
y= u1 (x)v(x,C ).
6.Уравнение Бернулли. Уравнением Бернулли называется дифференциальное уравнение 1-го порядка вида
y′ = P(x)y +Q(x)ym , |
(10) |
где m ≠ 0 , m ≠1 (при m = 0 уравнение (10) является линейным, а при m =1 – уравнением с разделяющимися переменными).
Так же как и линейное, уравнение Бернулли можно проинтегрировать с помощью подстановки y = uv или свести к линейному уравнению с помощью
подстановки z = y1−m . Следует учесть, что при m >1 может быть потеряно решение y = 0 .
7. Уравнения в полных дифференциалах. Дифференциальное уравне-
ние 1-го порядка вида
P(x, y)dx +Q(x, y)dy = 0 |
(11) |
называется уравнением в полных дифференциалах, если его левая часть является полным дифференциалом некоторой функции U (x, y), т. е.
P(x, y)= ∂∂Ux , Q(x, y)= ∂∂Uy .
39
Для того чтобы уравнение (11) было уравнением в полных дифференциалах, необходимо и достаточно, чтобы выполнялось условие
∂∂Py = ∂∂Qx .
Если уравнение (11) есть уравнение в полных дифференциалах, то оно может быть записано в виде
dU (x, y)= 0 .
Общий интеграл этого уравнения:
U (x, y)= C ,
где C – произвольная постоянная.
Функция U (x, y) может быть найдена следующим образом. Интегрируя
равенство |
∂U |
= P(x, y) по x при фиксированном y , и замечая, что произволь- |
||
∂x |
||||
|
|
|
||
ная постоянная в этом случае может зависеть от y , имеем |
|
|||
|
|
U (x, y)= ∫P(x, y)dx +ϕ(y). |
(12) |
Затем из равенства
∂∂y ∫P(x, y)dx +ϕ′(y)= Q(x, y)
находим функцию ϕ(y), подставив которую в (12), получим функцию U (x, y). Очевидно, что искомая функция U (x, y) определена с точностью до про-
извольной аддитивной постоянной. Для записи общего интеграла исходного уравнения достаточно выбрать одну из функций получаемого семейства.
Другой метод отыскания функции U (x, y) состоит в вычислении криволинейного интеграла 2-го рода:
(x, y) |
x |
y |
U (x, y)= ∫ |
P(x, y)dx +Q(x, y)dy = ∫P(x, y0 )dx + ∫Q(x, y)dy = |
|
(x0 , y0 ) |
x0 |
y0 |
|
|
40 |
|
y |
x |
|
= ∫Q |
(x0 , y)dy + ∫P(x, y)dx , |
|
y0 |
x0 |
где точки M0 (x0 , y0 ) |
и M (x, y) |
и путь интегрирования лежат в области непре- |
рывности функций |
P(x, y) и |
Q(x, y) и их частных производных, причём |
M0 (x0 , y0 ) – некоторая фиксированная точка.
8. Теорема существования и единственности решения. Особые реше-
ния. Задачей Коши для дифференциального уравнения y′ = f (x, y) называется
задача об отыскании частного решения этого уравнения, удовлетворяющего заданному начальному условию y(x0 )= y0 .
Теорема Коши. Если в дифференциальном уравнении y′ = f (x, y) функция f (x, y) непрерывна в некоторой области D плоскости Oxy и имеет в этой области ограниченную частную производную fy′(x, y), то для любой точки (x0 , y0 ) D в некотором интервале x0 − h ≤ x ≤ x0 + h существует и притом единственное решение y(x) этого уравнения, удовлетворяющее начальному
условию y(x0 )= y0 .
Геометрически это означает, что через каждую точку M области D проходит одна и только одна интегральная кривая уравнения y′ = f (x, y).
Точки области D , в которых нарушается единственность решения задачи Коши, называются особыми точками дифференциального уравнения.
Решение (интегральная кривая) уравнения y′ = f (x, y), в каждой точке
которого нарушается единственность решения задачи Коши, называется осо-
бым решением (особой интегральной кривой) этого уравнения. Особое решение
не может быть получено из общего ни при каких значениях C (включая и
C = ±∞).
Огибающая семейства интегральных кривых, определяемых общим решением y =ϕ(x,C ) или общим интегралом Φ(x, y,C ) = 0, является особой ин-
тегральной кривой. Она находится путём исключения, если это возможно, параметра C из системы двух уравнений
y =ϕ(x,C ), |
или |
Φ(x, y,C )= 0, |
0 =ϕC′ (x,C ) |
Φ′C (x, y,C )= 0. |
Найденную таким путём функцию следует подставить в данное дифференциальное уравнение и убедиться, что она является его решением.
9. Уравнения, не разрешённые относительно производной. Пусть дифференциальное уравнение F (x, y, y′) = 0 разрешимо либо относительно ис-
комой функции, т. е. имеет вид