- •Техника высоких напряжений Литература
- •Введение. Предмет и задачи дисциплины твн
- •Основные закономерности и свойства электрических полей
- •1. Векторы электромагнитного поля
- •1.1. Напряженность электрического поля e
- •1.2. Индукция магнитного поля
- •1.3. Средние величины и понятие сплошных сред
- •1.4. Материальные уравнения
Основные закономерности и свойства электрических полей
1. Векторы электромагнитного поля
Такими векторами прежде всего являются следующие два основных вектора:
- напряженность электрического поля;
- вектор индукции магнитного поля;
Состояния поляризованной и намагниченной сред характеризуют двумя векторными величинами:
- вектор электрической поляризации;
- вектор намагниченности;
Кроме того, протекание тока в среде характеризуют вектором:
- вектор плотности тока.
Для характеристики поля в вещественных средах, помимо основных векторов поля, вводят еще дополнительные два вектора:
- вектор электрического смещения;
- напряженность магнитного поля;
1.1. Напряженность электрического поля e
Напряженность электрического поля – это основная (силовая) характеристика электрического поля. В основе его определения лежит понятие силы, действующей на точечный зарядв данной точке поля:
(1.1)
Наиболее просто данное определение иллюстрируется в случае взаимодействия неподвижных зарядов. В 1785 г. Ш.Кулон, а еще ранее в 1771 г. Г.Кавендиш установили, что сила, с которой неподвижный заряд действует на заряд(рис. 1.1а) выражается равенством:
(1.2)
где - единичный вектор, идущий из зарядав точку расположения заряда;– электрическая постоянная.
Рис. 1.1.
Отсюда, в сочетании с определением (1.1), вытекает следующая формулировка закона Кулона на языке теории поля: заряд , расположенный в точке с радиусом-вектором(рис. 1.1б) создает в точкес радиусом-векторомнапряженность электрического поля, равную
. (1.3)
Для электрического поля справедлив принцип суперпозиции или иначе принцип независимого действия – суммарная сила, действующая на заряд, есть векторная сумма сил его взаимодействия с каждым из зарядов. Согласно этого принципа вектор напряженности электрического поля системы зарядов равен геометрической сумме напряженностей полей от каждого из зарядов в отдельности.
(1.4)
Закон Кулона вместе с принципом суперпозиции по существу определяет все свойства электростатических полей. В общем курсе физики доказывается два принципиально важных следствия (Соответствующие определения и понятия даны в Приложении 1):
1) Электростатическое поле потенциальное, т.е. циркуляция вектора напряженности поля E по любому замкнутому контуру равна нулю:
(1.5)
2) Для электростатического поля справедлива теорема Гаусса – поток вектора напряженности электрического поля через любую замкнутую поверхность пропорционален заряду, находящемуся внутри нее:
(1.6)
Более подробно электростатика рассматривается дальше. Сейчас важно дать определения векторам электромагнитного поля и ввести соответствующие понятия.
1.2. Индукция магнитного поля
Рассмотрим теперь явления, связанные с движением зарядов и прежде всего с протеканием электрического тока.
С позиции теории поля в пространстве, окружающем движущиеся электрические заряды, а следовательно, и ток, существует магнитное поле. Мерой этого поля служит вектор магнитной индукции .
На точечный заряд , движущийся со скоростью, действует в магнитном поле сила Лоренца
. (1.7)
Если вместо одного заряда рассматривается упорядоченное движение зарядов, характеризующихся плотностью тока , то сила, испытываемая элементом объема(в котором протекает ток с плотностью) во внешнем магнитном поле, будет:
. (1.8)
Магнитная индукция является основной (силовой) характеристикой магнитного поля и соотношение (1.7) может служить определением величины. Однако принято несколько иное определение индукции магнитного поля, основанное на его ориентирующем действии на магнитный момент пробного контура с током. В магнитном поле механический вращающий момент, действующий на контур, будет стремиться повернуть его таким образом чтобы вектор магнитного моментасовпал по направлению с вектором индукции(рис. 1.2):
. (1.9)
Вектор магнитного момента пробного контура определяется произведением тока контура на его площадь , где вектор единичной нормалик площадке связан с направлением протекания тока по контуру правилом правого винта. Можно показать, что оба определения идентичны.
Рис. 1.2.
Из общего курса физики известно, что справедливы следующие два положения.
1) Закон полного тока – циркуляция вектора по любому замкнутому контуру равна полному току, пронизывающую поверхность, ограниченную этим контуром:
(1.10)
2) Условие непрерывности вектора индукции магнитного поля – поток вектора индукции магнитного поля через любую замкнутую поверхность равен нулю:
(1.11)