- •4.Связь напряженности с потенциалом Эл.П.
- •2. Напряженность Эл.П. Принцип суперпозиции.
- •3.Работа электростатического поля. Потенциал.
- •60 Применение теоремы Гаусса к расчету электростатических полей
- •13.Энергия электрических зарядов заряженных проводников и конденсаторов.
- •7 Статическое поле в веществе. Электрический диполь. Поляризованные заряды. Поляризованность
- •20. Закон Ома в классической электронной теории
- •21. Сила Ампера. Вектор магнитной индукции
- •22. Закон Био-Савара-Лапласа
- •23. Магнитное поле прямолинейного проводника с током.
- •24. Определение единицы силы тока-Ампера
- •26.Закон полного тока
- •27. Магнитное поле Тороида и длинного соленоида
- •29. Эффект Холла. Мгд генератор (магнитогидродинамический)
- •28. Сила Лоренца
- •30. Магнитный поток. Теорема Остроградского-Гаусса.
- •31.Контур и виток с током в магнитном поле.
- •65. Пьезоэлектрический и пироэлектрический эффекты.
- •32. Явление электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •33 Фарадеевская и Максвеловская трактовка явления электромагнитной индукции
- •34° Самоиндукция. Индуктивность. Коэффициент взаимной индукции.
- •35° Магнитная энергия тока. Плотность магнитной энергии.
- •Вопрос 36. Магнитное поле в веществе. Намагниченность.
- •Вопрос 38. Типы магнетиков. Диа- и парамагнетики.
- •39. Феромагнетики. Доменная структура. Техническая кривая намагниченности.
- •40. Ток смещения. С-ма ур-ий электродинамики Максвела в интегр. Форме.
- •42. Скорость распространения электромагнитных возмущений. Волновое уравнение.
- •47 Дифракция света
- •49)Дифр.Френеля на угол отверстия.
- •51. Дифракционная решётка.
- •53. Дифракция на пространственной решетке. Формула Вульфа-Брэгга.
- •54. Излучение Вавилова-Черенкова.
- •55. Дисперсия света в области нормальной и аномальной дисперсии.
- •56.Поглащение и рассеивание света
- •57.Поляризация света.Естественная поляризация.Поляр-я при отражении
- •58.Двойное лучепреломление
- •59° Поляроиды и поляризационные призмы.
- •60 Поляризация света. З-н Малюса .
- •61.Искусственная оптическая оспизотропия. Эффект Керра.
- •62.Контактная разность потенциалов. Законы Вольта.
- •63.Явление термоэлектр. Эффект Зеебека.
- •64.Эффекты Пельтье и Томсона.
27. Магнитное поле Тороида и длинного соленоида
Применим теорему о циркуляции вектора магнитной индукции. Для вычисления Тороида и длинного соленоида.
Тороид – каркас с формой бублика с навитым на него витками проводника по которому течет ток I.
Соленоид – цилиндрическая катушка из большого числа намотанного в плотную проводника с током I.
Тороид: За контур L возьмем окружность радиуса r так, что контур внутри тороида.
Тороид можно рассмотреть как систему последовательно соединенных круговых токов одинакового радиуса и нанизанных на общую o -R круговую ось радиуса R.
По теореме циркуляции имеем μ0k
т.к. контур L проходит внутри тороида, то он охватывает ток равный 2πRnI, где n – число витков на единицу длины – плотность витков. Из симметрии вектор В в каждой точке направлен по касательной к L, тогда B2πr. Окончательно имеем: В2πr=μ02πRnI => B=μ0 nI. Если внутри тороида среда с магнитной проницаемостью μ, тогда Втор=μ0μnI
Соленоид: есть тороид бесконечно большого радиуса, т.е R→∞ N
Bсол=μ0μnI – магнитное поле соленоида
n=, гдеN – число витков; l – длина соленоида
29. Эффект Холла. Мгд генератор (магнитогидродинамический)
Эффект Холла(1880г) есть возникновение поперечной разности потенциалов в металле или полупроводнике по которым проходит электрический ток и при помещении их в магнитное поле перпендикулярное к направлению тока. Эффект Холла объясняется действием силы Лоренца на носителе тока в проводнике или полупроводнике и позволяет судить о знаке заряда – носителе тока.
На верхнем срезе проводника появляются отрицательные заряды, на нижнем положительные. Если носители тока – положительные заряды, то срезы проводника зарядятся обратным образом. Найдем при этом разность потенциалов ∆φ. Т.к. В⃗ перпендикулярен υ⃗ и В перп. I,
то сила Лоренца Fл=qυB. С другой стороны заряды скопившиеся на верхнем и нижнем слое проводника создадут электрическое поле с напряжением Е и сила со стороны этого поля Fэ=qE. Стационарное распределение Fл=Fэ => qυB=qE => υB=E.
С другой стороны скорость υ: j=qn0υ => υ=j/qn0 E=∆φ/d, тогда
jB/qn0=∆φ/d, тогда ∆φ=jBd/qn0, где 1/qn0 – постоянная Холла = R => ∆φ=RjBd
Изменяя разность потенциалов ∆φ можно определить постоянную Холла R и таким образом определить знак зарядов. В металлах носителем тока являются свободные электроны, но есть исключение: в цинке и кадмии носители заряда(тока) имеют положительный заряд(q>0).
Действие МГД - генератора основано так же на использовании силы Лоренца.
28. Сила Лоренца
Сила Ампера действует на проводник с током, но токи направленное упорядоченное движение зарядов. Тогда сила Ампера должна действовать и на отдельные движущиеся заряды. Найдем исходя из силы Ампера выражение для силы действующей на заряд q движущейся со скоростью со стороны магнитного поля с индукцией- сила Лоренца.
Рассмотрим проводник длиной dl и площадью поперечного сечения S в магнитном поле с индукцией . Пусть ток в проводнике –I. Заряд q со скоростью υ, а n0 – концентрация зарядов. На проводник с током действует сила А. dF⃗=I[dl⃗;B⃗] Покажем теперь, что элемент тока … Idl⃗ по своим свойствам эквивалентен выражениям: qdnυ⃗ Idl⃗=qdnυ⃗ где q – заряд; dn – число зарядов; υ – скорость их движения. Действительно сила постоянного тока I=jS, где S – площадь поперечного сечения; j – плотность тока. Умножим на dl⃗, тогда
Idl⃗=jSdl⃗=j⃗Sdl => Idl⃗=j⃗dV, а j⃗=qn0υ⃗dV, где n0dV=dn – число зарядов, тогда Idl⃗=qdnυ⃗ подставим это выражение в формулу для силы Ампера, тогда получим dF⃗=qdn[υ⃗;B⃗] – сила действующая на рассмотриваемый проводник в котором число зарядов dn, тогда сила действующая на один заряд. F⃗л=,
Fл=q[υ⃗;B⃗] – сила Лоренца, знак q учитывается.
F⃗л Направление силы Лоренца определяется согласно правилу векторного произведения:
сила Fл перпендикулярна площади, в которой лежит υ и В. Направление определяется правилом правого винта. Если вращать рукоятку правого винта от первого вектора υ ко второму вектору В на кратчайший угол α, то поступательное движение винта укажет направление силы Лоренца при положительном заряде Fл=qυBsinα=qυBsin(υ⃗,^B⃗) Выражение для силы Лоренца зависит от выбора системы отсчета: если заряд движется со скоростью в электрическом поле с индукцией, то на заряд будет действовать силаF⃗=qE⃗+q[υ⃗,B⃗].
Т.к. сила Лоренца Fл перпендикулярна к скорости заряда, то она не меняет модуль |υ| и потому сила Лоренца работы не совершает и кинетическую энергию заряда не меняет. Действие силы Лоренца лежит в основе работы ускорителей элементарных частиц. Покажем теперь, что магнетизм есть чисто релятивистский эффект, т.е. для этого покажем, что →0 при→0;Fэ=qE. Для этого рассмотрим два точечных заряда q1 и q2 движущихся параллельно друг к другу с одинаковой скоростью в вакууме.
Fэ=ε=μ=1
Сила Лоренца действующая на заряд q1 в магнитном поле, создаваемом зарядом q2 равна F⃗л=q1[υ⃗,B⃗2]. Магнитное поле, создаваемое совокупность зарядов dn будет очевидно равно: dB=. Т.к. по закону Савара- Лапласа:dB⃗=, тогда магнитное поле создаваемое одним зарядом:B⃗2==подставим теперь В⃗2 в F⃗л, тогда Fл=, тогда
=μ0ε0υ2=, где с==3*108м/с – электродинамическая постоянная => →0, когда→0
Вывод: магнетизм есть чисто релятивистский эффект. В системе Гаусса F⃗=qE⃗+q[,B⃗]