- •Введение
- •1.Основы квантовой теории
- •1.1. Электроны
- •1.2. Излучение абсолютно черного тела
- •1.3. Фотоэлектрический эффект
- •1.4. Корпускулярно-волновой дуализм
- •1.5. Основы квантовой теории
- •1.6. Волновые функции
- •1.7. Принцип неопределенности
- •1.8. Дополнительные сведения по квантовой механике
- •1.8.1. Волновая функция
- •1.8.2. Соотношение неопределенностей
- •1.8.3. Уравнение Шредингера
- •1.8.4. Частица в одномерной потенциальной яме. Уровни энергии
- •1.8.5. Отражение и прохождение через потенциальный барьер
- •1.9. Основные выводы
- •1.10. Контрольные вопросы
- •1.11. Задачи
- •2. Теория поля
- •2.1 Скалярные и векторные поля
- •2.2 Гравитационное поле
- •2.3 Гравитационный потенциал
- •2.4 Электрическое поле
- •2.5 Поле ядерных сил
- •2.6 Энергия поля
- •2.7. Дифференциальные операции в скалярных и векторных полях
- •2.7.1. Скалярное поле
- •2.7.2. Векторное поле
- •2.7.3.Производная по направлению
- •2.7.4. Градиент скалярного поля.
- •2.7.5. Потенциальное поле
- •2.7.6. Дивергенция
- •2.7.7. Ротор
- •2.7.8. Примеры решения задач
- •2.8. Интегральные характеристики векторных полей
- •2.8.1. Поток векторного поля
- •2.8.2. Формула Остроградского – Гаусса в векторной форме.
- •2.8.3. Соленоидальные поля и их свойства
- •2.8.4. Инвариантное определение дивергенции
- •2.8.5.Циркуляция векторного поля
- •2.8.6.Формула Стокса в векторной форме
- •2.8.7.Свойства потенциального поля
- •2.8.8. Инвариантное определение ротора
- •2.8.9. Примеры решения задач.
- •2.9. Оператор Гамильтона
- •2.9.1. Определение оператора Гамильтона
- •2.9.2.Правила вычислений с оператором
- •2.9.3. Примеры решения задач
- •2.10. Контрольные вопросы.
- •2.11. Задачи.
- •3 Теория относительности
- •3.1. Основы теории относительности
- •3.2 Преобразования Лоренца
- •3.3 Изменение массы в зависимости от скорости
- •3.4. Масса и энергия
- •3.5 Общая теория относительности
- •3.6. Основные выводы
- •3.7.Контрольные вопросы
- •3.8. Задачи
- •Заключение
- •Приложение
- •Библиографический список
2.9. Оператор Гамильтона
2.9.1. Определение оператора Гамильтона
Символ
называется оператором частной производной
по
.
Под произведением этого оператора на
функцию
будем понимать частную производную
,
то есть
.
Аналогично,
и
-операторы частных производных поуи по
.
Введем векторный оператор «набла» или оператор Гамильтона:
.
(2.71)
Спомощью этого символического (операторного) «вектора» удобно записывать и выполнять операции векторного анализа.
В результате умножения вектора
на скалярную функцию
получается
:
. (2.72)
Скалярное произведение вектора
на вектор-функцию
дает
:
.
(2.73)
Векторное произведение вектора на
вектор-функцию
дает
:
.
(2.74)
2.9.2.Правила вычислений с оператором
1. Если оператор
действует на линейную комбинацию
,
где
- скалярные или векторные функции,
-числа, то
. (2.75)
2. Если оператор
действует на произведение нескольких
функций
,
,
(скалярных или векторных), то результат
этого действия аналогичен результату
дифференцирования произведения в том
смысле, что оператор
последовательно применяют к каждому
сомножителю (отметим его знаком
),
а другие сомножители при этом считают
фиксированными. Итак,
.
(2.76)
При этом следует иметь в виду, что
слагаемые в правой части равенства
(2.43) предварительно преобразуют по
правилам векторной алгебры так, чтобы
за оператором
стоял тот множитель, который отмечен
знаком
.
После вычислений знаки опускают.
Пользуясь этим правилом, докажем, что
.
(2.77)
Учитывая, что
,
по формуле (2.76) имеем
. (2.78)
Чтобы в первом из двух смешанных
произведений (2.78) оператор
действовал на вектор
,воспользуемся свойством смешанного
произведения:
. (2.79)
Переставляя
сомножители
и
в скалярном произведении и учитывая,
что
,
получаем
. (2.80)
Во втором слагаемом (2.78) поменяем местами сомножители в векторном произведении:
. (2.81)
После этого находим
.
(2.82)
Складывая полученные результаты, получаем формулу (2.77).
Формулу для производной по направлению
с помощью оператора
можно записать в виде
.
(2.83)
Сдругой стороны,
можно вычислить, «умножая» скалярное
произведение векторов
и
на скаляр
:
.
(2.84)
Символ
будем называть оператором производной
по направлению
.
В частном случае, когда вектор
сонаправлен с одной из координатных
осей, например с![]()
,имеем
, то есть оператор производной по
направлению координатной оси - это
оператор соответствующей частной
производной.
Используя оператор производной по
направлению, запишем с помощью оператора
Гамильтона производную векторного поля
по направлению
:
. (2.85)
Формула (2.85) эквивалентна совокупности
трех формул (2.84) для координат вектора
.
2.9.3. Примеры решения задач
Задача 1.Пусть
и
- скалярные поля. Доказать справедливость
формулы
.
Решение.
![]()
![]()
Задача2.
- скалярное поля,
-векторное поле. Доказать справедливость
формулы
.
Решение.
![]()
.
Задача 3. Доказать справедливость формулы
,
где
-скалярное поле,
- векторное поле.
Решение.
![]()
.
Замечание. Прежде, чем рассматривать следующий пример, напомним понятие двойного векторного произведения.
Выражение
называется двойным векторным произведением
векторов
,
и
.
Если считать, что векторы
и
неколлинеарны, то вектор
ортогонален ненулевому вектору
,
а последний ортогонален плоскости
векторов
и
.
Поэтому вектор
компланарен плоскости векторов
и
и может быть представлен в виде их
линейной комбинации
.
Доказано, что
,
.В результате
. (2.86)
Задача 4.Доказать справедливость формулы
, (2.87)
где
и
- векторные поля.
Решение.
.
Воспользуемся формулой для вычисления
двойного векторного произведения с
учетом того правила, что оператор
действует в произведении только на тот
сомножитель, который стоит непосредственно
после него.
![]()
![]()
.
Рассмотрим применение этой формулы на конкретном примере.
Пусть
![]()
.
Вычислим сначала
непосредственно, т.е. найдем сначала
вектор равный
,
а затем найдем ротор этого вектора
![]()
Рассмотрим теперь, как применять формулу
.
Предварительно рассмотрим, как вычислить
.
.
Это скалярное произведение двух векторов, оно равно сумме произведений соответствующих координат
.
Получили дифференциальный оператор,
который будет действовать на последующий
множитель - вектор
.
![]()
![]()
![]()
.
Теперь вычислим
![]()
![]()
![]()
![]()
![]()
![]()
.
Сравнивая результаты, видим, что они совпали.
