- •Опд.Ф.03 Гидравлика
- •Лабораторная работа №1 измерение основных гидравлических характеристик жидкости
- •1.1 Общие сведения
- •1.2 Цель работы
- •1.3 Прядок выполнения работы
- •Лабораторная работа №2 Экспериментальное изучение уравнения бернулли
- •2.1 Общие сведения
- •2.3 Методика опыта
- •2.4 Описание опытной установки
- •2.5 Порядок проведения работы
- •2.6 Обработка опытных данных
- •2.7 Анализ результатов. Выводы по работе
- •Лабораторная работа №3 изучение режимов движения жидкостей
- •3.1 Общие сведения
- •3.2 Цель работы
- •3.3 Описание опытной установки
- •3.4 Порядок выполнения работы
- •3.6 Анализ результатов. Выводы по работе
- •Лабораторная работа №4 определение коэффициента гидравличсекого трения
- •4.1 Общие сведения
- •4.2 Цель работы
- •4.3 Методика опыта
- •4.4 Описание опытной установки
- •4.5 Порядок проведения работы
- •4.6 Обработка опытных данных
- •4.7 Анализ результатов. Вывод по работе
- •Лабораторная работа №5 определение коэффициента местного сопротивления
- •5.1 Общие сведения
- •5.2 Цель работы
- •5.3 Методика опыта
- •5.4 Описание опытной установки
- •5.5 Порядок проведения работы
- •5.6 Обработка опытных данных
- •5.7 Анализ результатов
3.3 Описание опытной установки
Лабораторная установка (рисунок 3.1) включает напорный резервуар, трубопровод (с прозрачным участком – для визуального наблюдения), сосуд с красителем, мерный бак.
Сосуд с красителем закреплен с помощью штатива на стенке напорного резервуара и снабжен трубкой для подачи красителя в движущийся в трубопроводе поток воды. Расход задается регулирующим вентилем и определяется с помощью мерного бака.
3.4 Порядок выполнения работы
а) напорный резервуар заполняют водой (до уровня сливной трубы, а сосуд – красителем);
б) открытием регулирующего вентиля в трубопроводе устанавливают расход, при котором имеет место ламинарное течение.
Наблюдения за характером движения жидкости осуществляют, вводя в поток краситель.
Для данного режима определят время заполнения мерного бака и температуру воды;
в) постепенно увеличивая расход воды, устанавливают переходный режим (по началу разрыва окрашенной струйки), а затем – турбулентный. Для каждого нового режима производят указанные в п. б измерения.
Обработка опытных данных
- по объему воды W, поступившему в мерный бак за время Т, вычисляют расход Q = W/Т и затем среднюю скорость = Q/ (где - площадь поперечного сечения стеклянной трубы);
- по температуре воды t (в С) определяют кинематический коэффициент вязкости (в см2/с)
= ; (3.2)
- по известным , d, вычисляют для каждого опыта значение Re.
Данные измерений и результаты вычислений заносят в таблицу 3.1.
Таблица 3.1 Определение режима движения
Режим движения жидкости |
Данные измерений |
Данные вычислений | |||||
W, л |
Т, с |
t, С |
Q, л/c |
, м/с |
, м2/с |
Re | |
|
|
|
|
|
|
|
|
3.6 Анализ результатов. Выводы по работе
Приводится анализ визуальных наблюдений за характером движения жидкости при различных режимах. Отмечается значение критического числа Рейнольдса для опытной установки и результаты расчетного определения режима.
Контрольные вопросы
1. Какие режимы течения жидкости вы знаете?
2. Поясните методику опытного определения режима течения.
3. В чем принципиальное отличие турбулентного режима от ламинарного?
4. Как находится режим течения расчетным путем?
5. Дайте определение критического числа Рейнольдса.
6. Приведите примеры технических систем (устройств), в которых имеет место: а) ламинарный режим; б) турбулентный режим.
Лабораторная работа №4 определение коэффициента гидравличсекого трения
4.1 Общие сведения
Равномерно движущийся в трубе (канале) поток жидкости теряет часть энергии вследствие трения о поверхность трубы, а также внутреннего трения в самой жидкости. Эти потери носят название потерь напора по длине потока или потерь напора на трение.
В соответствии с уравнением Бернулли потери напора по длине горизонтальной трубы постоянного диаметра
hдл = , (4.1)
где – пьезометрические напоры в рассматриваемых сечениях.
Опыты показывают, что потери напора по длине пропорциональны безразмерному коэффициенту , зависят от длины l и диаметра d трубопровода, средней скорости движения . Указанная зависимость устанавливается известной формулой Дарси-Вейсбаха
hдл = . (4.2)
Коэффициент , характеризующий сопротивление трения, в общем случае зависит от числа Рейнольдса Re и относительной шероховатости стенок трубы /d (здесь - абсолютный размер выступов шероховатости). Однако влияние этих величин на коэффициент при ламинарном и турбулентном режимах различно.
При ламинарном режиме шероховатость не оказывает влияния на сопротивление трения. В этом случае = f(Re) и расчет выполняют по формуле
= 64/Re. (4.3)
При турбулентном режиме влияние Re и /d обусловлено значением числа Рейнольдса. При сравнительно малых Re, также как и при ламинарном режиме, коэффициент является функцией только числа Рейнольдса Re (область гидравлически гладких труб). Для расчета здесь применимы формулы Г. Блазиуса при Re105:
= 0,316/Re0.25, (4.4)
и формула г.К. Конакова при Re 3106:
= . (4.5)
В диапазоне умеренных чисел Рейнольдса = f(Re,) и хорошее совпадение с опытом дает формула А.Д. Альтшуля:
= 0,11(4.6)
При достаточно больших значениях Re (развитый турбулентный поток) влияние вязкого трения несущественно и коэффициент = f(/d) – так называемая область вполне шероховатых труб. В этом случае расчет можно выполнить по формуле Б.Л. Шифринсона:
= 0,11. (4.7)
Приведенные выше и другие известные эмпирические формулы для определения коэффициента гидравлического трения получены путем обработки экспериментальных графиков. Сравнивая результаты вычисления по этим формулам с опытными значениями, можно оценить достоверность проводимых опытов.