Пример
Как доказать несохранение четности в распаде
π+ → μ+ +νμ ?
|
|
|
|
G |
|
Спиральность частицы есть h = |
Gs |
|
pG |
, |
|
где sG |
|
s |
|
p |
|
— спин частицы, а p — ее |
|
|
импульс. |
Состояние, при котором направления спина и импульса совпадают, соответствуют спиральности состояние с противоположно направленными спином и импульсом соответствует спиральности
Ультрарелятивистские фермионы, участвующие в любом слабом процессе, должны иметь значение спиральности
для частиц и для античастиц.
Пион π+ имеет спин, равный 0. При распаде π+ → μ+ +νμ
мюонное нейтрино как ультрарелятивистская частица будет иметь спиральность h = −1. Соответственно, мюон,
согласно законам сохранения импульса и момента импульса, также будет иметь спиральность равную Хотя мюон и является античастицей, но в данном распаде его кинетическая энергия значительно меньше его массы покоя, так как mπ −mμ mμ , и, следовательно, мюон
нельзя считать релятивистским. Такой мюон может иметь спиральность h = −1.
Применение к этому распаду операции пространственной инверсии приводит к тому, что нейтрино будет иметь спиральность h = +1, что невозможно для
ультрарелятивистского фермиона. Отсутствие симметрии данного распада относительно пространственной инверсии указывает на несохранение пространственной четности в слабых взаимодействиях.
Пример
Возможен ли распад π0 →νe +νe для нейтрино
с нулевой массой?
Нейтрино всегда имеет отрицательную спиральность, а антинейтрино всегда имеет положительную спиральность.
Спин нейтрино sν равен 1/2, и направление его
вектора противоположно направлению движения частицы. Спин антинейтрино sν
также равен 1/2, но направление его вектора совпадает с направлением движения частицы. При распаде, исходя из закона сохранения импульса, нейтрино должны разлетаться строго в противоположные стороны. МоментG
количества движения νe и νe J = sν + sGν =1.
Однако, спин π0 -мезона равен 0, то есть
данный распад невозможен из-за нарушения закона сохранения момента количества движения Ji = Jπ = 0, а J f = sν + sν =1.
Пример
Почему распад π+ →e+ +νe сильно (в 104 раз) подавлен по сравнению с распадом π+ → μ+ +νμ , хотя энерговыделение в распаде π+ →e+ +νe во много раз больше, чем в распаде π+ → μ+ +νμ ?
Ультрарелятивистские фермионы, участвующие в любом слабом процессе, должны иметь значение спиральности h = −1 для частиц и h = +1 для
античастиц. В указанных распадах нейтрино будут обладать спиральностью h = −1. Поэтому из закона
сохранения момента импульса следует, что спин μ+
должен быть направлен против его импульса. μ+ -
мезон образовался в результате слабого взаимодействия, и, следовательно, он должен был
бы иметь h(μ+ ) = +1. И если бы его масса, как и нейтрино, была бы равна нулю, распад π+ → μ+ +νμ
был бы запрещен. Но μ+ имеет отличную от нуля
массу. Поэтому он испускается в состоянии, которое является смесью состояний с «правильной» (h = +1) и «неправильной» (h = −1) спиральностями. Распад
происходит благодаря примеси «неправильной» компоненты. Это позволяет объяснить подавление
распада π+ →e+ +νe по сравнению с распадом
π+ → μ+ +νμ в 104 раз. В распаде π+ →e+ +νe доля
состояний с «неправильной» спиральностью гораздо меньше, чем в распаде π+ → μ+ +νμ , так как me mμ .
Зарядовая
чётность
Зарядоваячетность. С-четность
Частицу и античастицу отличают знаки электрического заряда Q, барионного числа B, лептонных чисел Le, Lμ, Lτ, странности s, шарма c, bottom b, top t. Операция
зарядового сопряжения C переводит частицы в античастицы, т.е. изменяет знаки зарядов, оставляя неизменными пространственные переменные x, импульс p и момент импульса J.
ˆ =
C(x, p, J,Q, B, Le , Lμ , Lτ , s,c,b,t)
= (x, p, J ,−Q,−B,−Le ,−Lμ ,−Lτ ,−s,−c,−b,−t)
Оператор зарядового сопряжения имеет собственные значения лишь для полностью нейтральных (истинно нейтральных) частиц, таких как фотон γ и мезоны qi q j −
π 0 , η, η′, ρ0 , ɸ, ω и другие, а также для полностью нейтральных систем частиц π +π − , е+е− и др. Для таких
частиц (систем) соотношение
ˆ |
= C частица |
C частица |
приобретает смысл и величина С, называемая
зарядовой чётностью, равна либо +1, либо −1.
Зарядовая чётность (как и пространственная) является мультипликативным квантовым числом.
Зарядовая чётность С
Зарядовая чётность сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях и не сохраняется в слабых взаимодействиях.
Зарядоваячетность. С-четность
Операция зарядового сопряжения C сильного распада ρ0-мезона ρ0 →π+ +π− .
В результате C-преобразования получается наблюдаемый в природе процесс.
Операция зарядового сопряжения слабого распада π− -мезона π− → μ− +νμ
В результате C-преобразования получаются мюонные антинейтрино с отрицательной спиральностью, которые в природе не наблюдаются. Следовательно, в слабых взаимодействиях C-инвариантность нарушается.
Пример. Зарядоваячётностьфотона
Поле кванта |
электромагнитного поля |
|||
(фотона) |
описывается |
векторным |
||
потенциалом |
G |
G |
|
создается |
А(r , t) , который |
||||
электрическими |
зарядами. |
При |
||
зарядовом |
сопряжении |
все |
заряды |
изменяют знаки, а значит, изменяет знак и
создаваемый |
А. |
|
ими |
|
|
|
векторный |
||
потенциал |
|
Поэтому, обозначая |
|||||||
состояние |
фотона |
|
γ = |
|
A , можно |
||||
|
|
||||||||
записать |
|
|
G |
|
|
|
|
|
|
Сˆ |
|
|
|
|
G |
||||
|
|
= − |
|
|
|||||
|
|
A |
|
|
A . |
Таким образом, зарядовая чётность фотона отрицательна.
Cγ = −1
Пример.
Зарядоваячётность π0-мезона
Используя то обстоятельство, что электромагнитное взаимодействие С-инвариантно (С-инвариантны уравнения Максвелла) и зарядовая чётность в этом взаимодействии сохраняется, можно приписать определённую зарядовую
чётность π 0 -мезону. Так как π 0 распадается в
результате электромагнитного взаимодействия на два фотона: π0 → 2γ , то
он должен иметь положительную зарядовую чётность:
Сˆ π 0 = Сˆ γ Сˆ γ = − γ (− γ) = + π 0 .
Таким образом, зарядовая чётность
π 0 -мезона положительна.
Cπ0 = +1